LABORATORIUM WYTRZYMAŁOŚCI MATERIAŁÓW |
Imię i nazwisko: Dawid Robak |
Grupa: 32.B |
|||
|
Nr ćwicz.
4 |
Data wykonania:
26.11.1999 |
Data zaliczenia:
|
||
Temat ćwiczenia:
Tensometria oporowa. |
Ocena ze sprawozdania:
|
Ocena z kolokwium:
|
1. Wstęp teoretyczny.
Każda rzeczywista konstrukcja po obciążeniu zmienia swoje kształty - deformuje się, a każdy dowolny jej punkt A przemieszcza się o pewien wektor u i przyjmuje położenie A'. Wektor u jest funkcją x ≡ { x1, x2, x3 }, a więc tworzy pole wektorowe, które nazywamy polem przemieszczeń. Pole odkształceń jest związane z polem przemieszczeń, niemniej jest ono określone dopiero wówczas, gdy określona jest deformacja nieskończenie małego otoczenia każdego punktu. Aby określić stan odkształcenia w pewnym punkcie konstrukcji, należy podać wszystkie wartości współrzędnych tensora odkształcenia εij. Jest to obiekt geometryczny, który określa odwzorowanie otoczenia punktu przed i po deformacji. Jego „ sens „ można odczytać ze wzoru:
gdzie:
dso - moduł nieskończenie małego wektora dso z otoczenia nie zdeformowanego ( wektor
dso jest współliniowy z wektorem n o współrzędnych nk, k=1,2,3, mod = 1 );
ds - moduł wektora ds, w który to wektor odwzorowuje się wektor dso po zdeformowaniu się otoczenia.
Jak widać ze wzoru iloraz po jego lewej stronie można interpretować jako względną zmianę długości odcinka dso ( z otoczenia wokół punktu x ) o kierunku określonym wektorem jednostkowym n, co można zapisać :
Wielkość ta jest często nazywana wydłużeniem właściwym elementu liniowego dso.
Jedną z prostszych i jednocześnie skutecznych metod poznania rozkładu pól mechanicznych w elemencie jest zastosowanie tensometrii. Najczęściej wykorzystuje się do tego celu tensometry rezystancyjne ( metoda elektrycznej tensometrii oporowej ). Ich zasada działania opiera się na prostej własności fizycznej drutu metalowego, polegającej na zmianie jego oporu elektrycznego wraz z doznawaną przezeń zmianą długości. Związek między względnym przyrostem oporu ΔR / R a odkształceniem ε1 , stanowiący podstawową zależność tensometrii oporowej, ma więc postać:
Odkształcenie ε1 jest proporcjonalne do względnego przyrostu oporu ΔR / R.
Graniczne wartości ε1 , dla których k pozostaje stałe, określają zakres pomiarowy tensometru oporowego. Wielkość k nazywa się współczynnikiem czułości lub stała tensometru. Na wartość stałej k ma wpływ przede wszystkim materiału, z jakiego wykonany jest drucik ( np. dla tensometrów wykonanych z konstantanu k = 2,0 ÷2,2 ). Na wartość stałej k ma również duży wpływ środowisko ( głównie temperatura i wilgotność ), sposób ułożenia drutu, rodzaj kleju, materiał podkładki itp.
Tensometry kratowe wyróżniają się brakiem czułości w kierunku prostopadłym do drutu rezystancyjnego. Składają się z szeregu drucików 1 ułożonych równolegle i połączonych nalutowanymi lub napawanymi znacznie grubszymi odcinkami taśmy miedzianej 2. Siatka oporowa jest naklejona na podkładkę nośną 3 i chroniona od góry nakładką 4.
Aby określić stan odkształcenia w pewnym punkcie konstrukcji, należy podać wszystkie współrzędne obiektu, który odkształcenie opisuje, to znaczy wszystkie wartości współrzędnych εij. Wiadomo, że pomiar przy pomocy jednego tylko tensometru takich informacji nie dostarczy. W związku z tym stosuje się układy tensometrów naklejonych w tym samym miejscu lub bardzo blisko siebie zwane rozetami. Dla uproszczenia obliczeń, kąty w układach rozetowych przyjmują pewne charakterystyczne wartości, a mianowicie: 45o, 60o, 90o, 120o. Na rysunku poniżej przedstawione są najczęściej stosowane: rozety prostokątne i rozety typu ” delta „.
W praktyce laboratoryjnej pomiary odkształceń ograniczają się najczęściej do powierzchni konstrukcji. Naklejane one są na swobodnych - nieobciążonych powierzchniach elementów konstrukcyjnych. Wprowadzając na takiej powierzchni lokalny układ współrzędnych, którego osie x1, x2 leżą na powierzchni, natomiast x3 jest do niej prostopadła można stwierdzić, że w każdym punkcie tej powierzchni powstaje lokalnie płaski stan naprężenia, charakteryzujący się tym, że σi3 = 0. Tensor naprężenia przyjmuje tu postać:
Natomiast w układzie współrzędnych, którego wektory bazy pokrywają się z kierunkami głównymi:
Tensor odkształcenia w analogicznych układach współrzędnych będzie przyjmował odpowiednio formy:
2. Cel ćwiczenia.
Celem ćwiczenia jest zapoznanie się z techniką pomiaru odkształceń za pomocą rozet tensometrycznych oraz wyznaczenie kierunków głównych i wartości głównych odkształceń na powierzchni elementu przestrzennego, gdzie jak wiadomo realizuje się lokalnie płaski stan odkształcenia.
Na rysunku poniżej przedstawione jest stanowisko pomiarowe.
Stanowisko to składało się ze zginanej płyty, w której wykonano kilka otworów, umieszczonych na jej powierzchniach dwóch rozet tensometrycznych: R1 ( prostokątna ) i R2 ( rozeta typu ” delta ” - zwana również równokątną ) oraz mostka tensometrycznego. Wskazania mostka rejestrowane były przy pomocy komputera, a wyniki zapisywane do pliku.
Charakterystyczne kąty w obu rozetach wynosiły:
- rozeta prostokątna : α1 = 90º
α2 = 45º
α3 = 0º
- rozeta równokątna : α1 = 120º
α2 = 0º
α3 = 240º
3. Opracowanie wyników:
Na podstawie wyników pomiarów oraz wykorzystując program ” ROZETY ” wyznaczone zostały: wartości odkształceń w układzie x1, x2, odkształceń w układzie współrzędnych głównych i odpowiadające kolejnym układom współrzędnych naprężenia. Program dokonał również obliczeń kąta odkształceń ( naprężeń ) głównych. Wyniki obliczeń, wykonanych za pomocą programu ” ROZETY ” .
Na podstawie wyników obliczeń wyznaczamy wartości naprężeń zredukowanych σzred,. Dla omawianej płyty ogólny wzór na naprężenia σzred w sensie Hubera - Misesa przyjmuje postać :
a)Dla rozety typu ” delta ”:
σ11 = 27,46MPa
σ22 = 0,54 MPa
σ33 = 0 MPa
σ12 = -0,93 MPa
σ21 = -0,93 MPa
σ13 = σ31 = 0 MPa
σ23 = σ32 = 0 MPa
Czyli :
σzred = 27,24 Mpa
b)Dla rozety prostokątnej:
σ11 = 27,23 MPa
σ22 = -0,23 MPa
σ33 = 0 MPa
σ12 = -0,81 MPa
σ21 = -0,81 MPa
σ13 = σ31 = 0 MPa
σ23 = σ32 = 0 MPa
Czyli :
σzred = 27,38 MPa
Wnioski:
Wyznaczanie stanu odkształcenia ( bądź naprężenia ) przy pomocy tensometrii oporowej jest w miarę łatwe i tanie. Stosowane do pomiaru tensometry oporowe mają swoje zalety, i wady.
Do zalet tensometrów rezystancyjnych należy wymienić:
- tensometry te mają małe wymiary ( np. długość bazy pomiarowej tensometrów foliowych miniaturowych może dochodzić do 0,1 mm) i nieznaczne masy;
- tensometry te charakteryzują się dużą czułością i dokładnością, w skutek czego można mierzyć bardzo małe odkształcenia;
- tensometry te zapewniają łatwe sterowanie i pełną automatyzację procesów obciążania;
- można dokonywać pomiarów odkształceń na powierzchniach bardzo małych i o dużych krzywiznach;
- można dokonywać pomiarów w wysokich temperaturach oraz przy wysokich ciśnieniach;
- są uniwersalne ( stosowane w konstrukcjach maszynowych, budowlanych lądowych, wodnych itd. ).
Do wad należą:
- wykazują dużą wrażliwość na działanie temperatury i wilgoci;
- nadają się do jednorazowego użycia;
- wykazują histerezę odkształceń;
- dość długi czas montażu tensometrów związany z czynnościami przygotowawczymi ( jak czyszczenie powierzchni, naklejanie itd. ).
Podczas pomiarów odkształceń przy pomocy tensometrów należy zawsze mieć na uwadze to, że tensometry te mierzą wydłużenia właściwe ε z pewnym przybliżeniem. Przybliżenie to wynika m.in. stąd, że nie można zbudować tensometru o nieskończenie małej długości pomiarowej, która określa rozkład naprężeń w nieskończenie małym otoczeniu punktu konstrukcji. Długość pomiarowa tensometru jest zawsze skończona i mierzona wartość ε będzie uśredniana na tej długości i wynosi:
εśr = ( Δs - Δso ) / Δso
Wartość mierzona przez tensometr może być równa ε, gdy na Δso wystąpi jednorodny stan odkształcenia. Im mniejsza jest baza tensometru , a stan odkształcenia bardziej zbliżony do jednorodnego, tym wartość εśr będzie bliższa ε.
Podczas obserwacji rozkładu naprężeń, wyznaczonego przy pomocy MES zaobserwowaliśmy iż w pobliżu otworów ( w kierunku osi x3 ) naprężenia miały wartość ok. 150 kG/cm2 = 14,7 MPa. W kierunkach zgodnych z osią x1 miały one wartość równą 0. Natomiast największe naprężenia występowały w pobliżu podpory przesuwnej.
Obliczone naprężenia przy wykorzystaniu MES nieco odbiegają od naprężeń zredukowanych wg teorii Hubera-Misesa. Może to być spowodowane niezbyt dokładnym zaprojektowaniem modelu do obliczeń .
Analizując wykresy (pokazane na doświadczeniu) odkształcania się tensometrów można wyciągnąć również wiele wniosków. W przypadku rozety typu ” delta ” - na tensometr 3 działają najmniejsze naprężenia, natomiast na tensometr 2 działają największe naprężenia rozciągające. Tensometr 1 podlega małym naprężeniom rozciągającym. W przypadku rozety prostokątnej - na tensometr 1 działają naprężenia ściskające ( gdyż jest rozmieszczony prostopadle do osi x1 płyty ), na tensometr 2 małe naprężenia rozciągające a na tensometr 3 największe naprężenia rozciągające ( gdyż jest umieszczony równolegle do osi x1 płyty ).
Oczywiście pomiary są obarczone pewnym błędem, wynikającym choćby z tego , że stanowisko pomiarowe mogło zostać wykonane z nie największą dokładnością (niedokładnie przyklejone tensometry, nie współosiowo ) .
4
4