Politechnika Opolska |
---|
LABORATORIUM
Przedmiot: | Fizyka |
---|
Kierunek studiów: |
Elektrotechnika |
Rok studiów: | 2 |
---|---|---|---|
Semestr: | 3 | Rok akademicki: | 2011/2012 |
Temat: |
---|
Wyznaczanie długości fali świetlnej za pomocą siatki dyfrakcyjnej |
Projekt wykonali: |
---|
Nazwisko: |
1. |
Ocena za projekt: | Data: | Uwagi: |
---|---|---|
Fale świetlne (elektromagnetyczne) związane są z rozchodzeniem się w przestrzeni zmiennego pola elektrycznego E i magnetycznego H, przy czym wektor natężenia pola elektrycznego jest zawsze prostopadły do wektora natężenia pola magnetycznego. Kierunek drgań wektorów E i H jest prostopadły do kierunku rozchodzenia się fali, tak więc fala świetlna jest falą poprzeczną. W ośrodkach fale elektromagnetyczne rozchodzą się prostoliniowo. Jeżeli jednak światło przechodzi przez niewielkie szczeliny lub otwory o rozmiarach porównywalnych z długością fali obserwujemy odchylenie od prostoliniowości, czyli tzw. ugięcie światła. Zjawisko ugięcia (dyfrakcji) światła można wyjaśnić w oparciu o zasadą HUYGHENSA, głoszącą, że każdy punkt do którego dotrze zaburzenie (fala) staje się źródłem nowej fali cząstkowej. Wypadkowe zaburzenie rozchodzące się w ośrodku jest sumą wszystkich fal cząstkowych. Bardzo mała długość fal świetlnych widzialnych sprawia, że w życiu codziennym zjawiska związane z dyfrakcją światła obserwujemy bardzo rzadko. W laboratoriach zjawisko dyfrakcji w połączeniu ze zjawiskiem interferencji znalazło zastosowanie przy wyznaczaniu długości fal świetlnych. Najprostszym przyrządem służącym do tego celu jest siatka dyfrakcyjna, czyli szereg równomiernie rozmieszczonych szczelin wytworzonych w materiale nieprzeźroczystym. Odległość pomiędzy środkami dwu sąsiednich szczelin nazywamy stałą siatki i oznaczamy literą d. Rozpatrzymy powstanie obrazu dyfrakcyjnego przy zastosowaniu siatki dyfrakcyjnej. Niech na siatką pada światło monochromatyczne o długości fali λ. Na ekranie otrzymamy wówczas szereg prążków, na przemian jasnych i ciemnych. Powstanie jasnych prążków na ekranie wynika z interferencyjnego wzmocnienia promieni przechodzących z sąsiednich szczelin siatki. Różnica dróg optycznych promieni pochodzączych z sąsiednich szczelin wynosi:
Δ - różnica dróg optycznych; d - stała siatki; α - kąt ugięcia.
Jak wiadomo wzmocnienie interferencyjne w danym punkcie przestrzeni zachodzi wtedy, kiedy różnica dróg optycznych interferujących promieni jest równa całkowitej wielokrotności długości fali:
k - liczba całkowita k=0,1,2,...
λ - dł. fali promieni interferujących.
Porównując otrzymamy:
Dla k=0 otrzymany prążek odpowiadający wiązce nieugiętej, dal k=1 prążek pierwszego rzędu itd. Ze wzoru tego wynika, że położenie prążków zależy od długości fali λ. Możemy wykorzystać siatkę dyfrakcyjną do wyznaczania długości fal świetlnych.
Rodzaj światła | Rząd | a1[m] | a2[m] | średnia[m] | odległość | długość |
---|---|---|---|---|---|---|
widma | b[m] | fali[m] | ||||
1 | 0,077 | 0,073 | 0,075 | 0,64 | 588,9 | |
sodowe | 2 | 0,154 | 0,153 | 0,1535 | 0,64 | 588,9 |
3 | 0,241 | 0,239 | 0,24 | 0,64 | 588,9 | |
mikroskopowe | 1 | 0,058 | 0,054 | 0,056 | 0,64 | |
filtr1 | 2 | 0,112 | 0,113 | 0,1125 | 0,64 | |
mikroskopowe | 1 | 0,077 | 0,076 | 0,0765 | 0,64 | |
filtr2 | 2 | 0,154 | 0,156 | 0,155 | 0,64 | |
mikroskopowe | 1 | 0,066 | 0,069 | 0,0675 | 0,64 | |
filtr3 | 2 | 0,138 | 0,143 | 0,1405 | 0,64 | |
3 | 0,221 | 0,219 | 0,22 | 0,64 | ||
mikroskopowe | 1 | 0,083 | 0,071 | 0,077 | 0,64 | |
filtr4 | 2 | 0,185 | 0,172 | 0,1785 | 0,64 |
Obliczenia
Lampa Sodowa
$$d = \frac{\lambda_{s}*k*\sqrt{a_{0}^{2} + b^{2}}}{a_{0}}$$
$d_{1} = \frac{588,9*10^{- 9}*1*\sqrt{{0,078}^{2} + {0,64}^{2}}}{0,75}$=5,06*10-6 [m]
$$dsr = \frac{d1 + d2 + d3}{3}$$
$dsr = \frac{5,06 + 5,05 + 5,03}{3} = 5,047$*10-6 [m]
Lampa Mikroskopowa
$$\lambda = \frac{d_{s}*a_{0}}{k*\sqrt{a_{0}^{2} + b^{2}}}$$
Filtr1
$\lambda_{1} = \frac{5,047*10^{- 6}*0,1125}{1*\sqrt{{0,1125}^{2} + {0,64}^{2}}}$=4,399*10-7 [m]
$$\lambda_{\text{sr}} = \frac{\lambda_{1} + \lambda_{2}}{2}$$
$\lambda_{\text{sr}} = \frac{4,399 + 4,368}{2} = 4,384$*10-7 [m]
Filtr2
$\lambda_{1} = \frac{5,047*10^{- 6}*0,0765}{1*\sqrt{{0,0765}^{2} + {0,64}^{2}}}$=5,99*10-7 [m]
$$\lambda_{\text{sr}} = \frac{\lambda_{1} + \lambda_{2}}{2}$$
$\lambda_{\text{sr}} = \frac{5,99 + 5,939}{2} = 5,965$*10-7 [m]
Filtr3
$\lambda_{1} = \frac{5,047*10^{- 6}*0,0675}{1*\sqrt{{0,0675}^{2} + {0,64}^{2}}}$=5,293*10-7 [m]
$$\lambda_{\text{sr}} = \frac{\lambda_{1} + \lambda_{2} + \lambda_{3}}{3}$$
$\lambda_{\text{sr}} = \frac{5,293 + 5,411 + 5,469}{3} = 5,391$*10-7 [m]
Filt4
$\lambda_{1} = \frac{5,047*10^{- 6}*0,077}{1*\sqrt{{0,077}^{2} + {0,64}^{2}}}$=6,028*10-7 [m]
$$\lambda_{\text{sr}} = \frac{\lambda_{1} + \lambda_{2}}{2}$$
$\lambda_{\text{sr}} = \frac{6,028 + 6,779}{2} = 6,404$*10-7 [m]