1.1.2.
A)
Obliczenia dla nastawy 100kΩ
ΔRn=Rn∙k=100kΩ∙0.05%=50Ω
ΔRmm=α%∙Rzm+β%∙ Rzakresu =0.030%∙100005Ω+0.007%∙400000Ω=58.0015Ω≈60Ω
Wnioski:
Nawiększą niedokładnością charakteryzował się pomiar małych wartości 10Ω może to być spowodowane faktem, że przy tak małych wartościach duży wpływ mają zakłócenia zewnętrzne oraz rezystancje pasożytnicze połączeń. Wszystkie pomiary okazały się być zgodne.
B)
Obliczenia dla R1
ΔRmm= α%∙Rzm+β%∙Rzakresu=0.015%∙52.229Ω+0.01%∙400Ω=0.04783435Ω≈0.05Ω
Obliczenia dla C1
ΔCmm= α%∙Czm+β%∙Czakresu=2%∙5.2021nF+2.5%∙4nf=0.204042nF≈0.2nF
Wnioski:
Pomiar pojemności okazał się być obarczony znacznie większym błędem niż pomiar rezystancji.
2.2.2.
A)
Przykładowe obliczenia wykonano dla nastawy 1kΩ.
a) Dla 0.1kHz
ΔR3= α%∙Rzm+2d=0.05%∙999.99Ω+0.02=0.519995Ω≈0.5Ω
ΔQ3= α%∙Qzm+2d=0.0005%∙0.0003+0.0002=0.00019985≈0.0002
b) Dla 1kHz
ΔR3= α%∙Rzm+2d=0.05%∙1000Ω+0.02=0.52Ω≈0.5Ω
ΔQ3= α%∙Qzm+2d=0.0005%∙0.0022+0.0002=0.000199≈0.0002
c)Dla 10kHz
ΔR3= α%∙Rzm+2d=0.05%∙999.13Ω+0.02=0.519565Ω≈0.5Ω
ΔQ3= α%∙Qzm+2d=0.0005%∙0.0003+0.021=0.00019≈0.0002
B)
Przykładowe obliczenia odnoszą się do Opornika R1 dla częstotliwości 0.1kHz, 5kHz oraz 200kHz.
a) Dla 0.1kHz
ΔR1= α%∙Rzm+2d=0.05%∙52.264Ω+0.02=0.0046132Ω≈0.005Ω
ΔQ1= α%∙Qzm+2d=0.0005%∙0.0002+0.0002=0.0002
b) Dla 5kHz
ΔR1= α%∙Rzm+2d=0.05%∙52.355Ω+0.02=0.00461775Ω≈0.005Ω
ΔQ1= α%∙Qzm+2d=0.0005%∙0.0094+0.0002=0.000205≈0.0002
c) Dla 200kHz
ΔR1= α%∙Rzm+2d=0.1%∙52.355Ω+0.02=0.00464955Ω≈0.005Ω
ΔQ1= α%∙Qzm+2d=0.001%∙0.3617+0.0002=0.000381≈0.0004
C)
Pomiary cewki indukcyjnej
a) Dla 0.1kHz
ΔL= α%∙ Lzm +2d=0.05%∙0.08205mH+0.00002=0.000061025mH≈0.00006mH
ΔQl= α%∙Qzm+2d=0.0005%∙0.0585+0.0002=0.000229≈0.0002
b)Dla 5kHz
ΔL= α%∙ Lzm +2d=0.05%∙0.07528mH+0.00002= 0.00005764mH≈0.00006mH
ΔQl= α%∙Qzm+2d=0.0005%∙2.651+0.002=0.003326≈0.003
c) Dla 200kHz
ΔL= α%∙Lzm+2d=0.1%∙0.0752mH+0.0002= 0.0000576mH≈0.00006mH
ΔQl= α%∙Qzm+2d=0.001%∙172.5+0.2=0.28625≈0.3
D) Pomiary kondensatora C1
a) Dla 0.1kHz
ΔC1= α%∙Czm+β%∙Czakresu=0.05%∙5.2263nF+2d=0.00026118nF≈0.0003nF
ΔD1= α%∙D+2d=0.0005%∙0.0065+0.0002=0.000203≈0.0002
a) Dla 5kHz
ΔC1= α%∙Czm+β%∙Czakresu=0.05%∙5.1589nF+2d=0.00025795nF≈0.0003nF
ΔD1= α%∙D+2d=0.0005%∙0.0041+0.0002=0.000202≈0.0002
a) Dla 200kHz
ΔC1= α%∙Czm+β%∙Czakresu=0.1%∙5.1nF+2d=0.000255≈0.0003nF
ΔD1= α%∙D+2d=0.001%∙0.0098+0.0002=0.000205≈0.0002
Wnioski:
Dokonując pomiarów opornika R1 przy różnych częstotliwościach można zauważyć znaczny wzrost dobroci. Porównując go ze wzrostem dobroci cewki indukcyjnej można zauważyć bardzo podobny charakter tego wzrostu. Rezystor zachowuje się zatem jak cewka indukcyjna. Ma to związek z jego budową ponieważ jest to rezystor drutowy.
Badając parametry C/D kondensatora. Można zaobserwować zmiany stratności. Stratność kondensatora dla modelu szeregowego ma postać:
Rc∙ω∙C=tanφ
Zgodnie ze wzorem wzrost stratności powinien być wprost proporcjonalny do częstości. Jednak wykres nie odzwierciedla takiej charakterystyki. Może być to spowodowane faktem że użyty model, szeregowy nie uwzględnia strat związanych z upływnością kondensatora.