1. Tabele pomiarowo wynikowe.

	qv	h1	h kr	z1	z3	z5	z7	z9	µ
	m^3/h	mm	mm	mm	mm	mm	mm	mm	-
qv1	6,2	122	81,33	108	100	89	81	73	0,948
qv2	5,8	115	76,67	101	93	85	78	70	0,969
qv3	5,4	112	74,67	98	88	80	73	66	0,938
qv4	5	105	70,00	92	83	75	68	62	0,957
qv5	4,6	100	66,67	86	78	71	64	59	0,948
qv6	4,2	95	63,33	82	73	66	61	55	0,934
qv7	3,8	89	59,33	75	69	62	56	51	0,932
qv8	3,4	83	55,33	70	63	57	52	47	0,926
qv9	3	76	50,67	64	56	51	47	43	0,933
qv10	2,6	68	45,33	55	49	44	41	38	0,955
qv11	2,2	63	42,00	51	45	41	39	35	0,906
qv12	1,8	55	36,67	43	39	35	32	30	0,909
qv13	1,4	44	29,33	35	31	28	26	25	0,988
								µsrednie	0,942

Tabela do obliczenia strumienia objętości teoretycznego

h	qv teoretyczne
mm	m^3/h
0	0
10	0,144
20	0,408
30	0,751
40	1,156
50	1,616
60	2,124
70	2,677
80	3,271
90	3,903
100	4,572
110	5,274
120	6,010
130	6,777

1. Przykłady obliczeń:

$$q_{v1}\ = 6,2\frac{m^{3}}{h}$$

$$\mu_{1} = \frac{q_{v1}}{b \bullet \sqrt{g} \bullet {\frac{2}{3}h_{1})}^{\frac{3}{2}}} = \frac{\frac{6,20}{3600}}{0,025 \bullet \sqrt{9,81} \bullet {(\frac{2}{3}(\frac{122}{1000}))}^{\frac{3}{2}}} = 0,948$$

$$\mu_{srednie} = \frac{\mu_{1} + \mu_{2} + \mu_{3} + \mu_{4} + \mu_{5} + \mu_{6} + \mu_{7} + \mu_{8} + \mu_{9} + \mu_{10} + \mu_{11} + \mu_{12} + \mu_{13}}{13}$$

μ_srednie = 0, 942

$$q_{\text{v\ teoretyczne}} = \mu \bullet b \bullet \sqrt{g} \bullet {(\frac{2}{3}h)}^{\frac{3}{2}}$$

Dla h₁ = 10mm

$$q_{v1\ teoretyczne} = \mu \bullet b \bullet \sqrt{g} \bullet {(\frac{2}{3}h_{1})}^{\frac{3}{2}} = 0,942 \bullet 0,025 \bullet \sqrt{9,81} \bullet {(\frac{2}{3}0,01)}^{\frac{3}{2}} = 1,02 \bullet 10^{- 8}\frac{m^{3}}{s} = 0,144m^{3}/h$$

$$h_{\text{kr}}\ = \frac{2}{3}h_{1} = \frac{2}{3} \bullet 0,122 = 81,33\text{mm}$$

1. Wykresy

1. Charakterystyka wysokości od strumienia objętości, odwiadczalna oraz teoretyczna

b) Wykres pokazujący zależności wysokości cieczy od długości koryta dla różnych strumieni objętości.

1. Wnioski

Na zajęciach badaliśmy przepływ wody przez koryto Venturiego. Mierzone przez nas wysokości cieczy posłużyły nam do wyznaczenia doświadczalnej charakterystyki wysokości cieczy przed korytem od strumienia objętości. Po porównaniu jej z charakterystyka teoretyczna możemy zauważyć, że są bardzo zbliżone. Analizując wykres pokazujący zależność wysokości cieczy od długości koryta dla różnych strumieni objętości ( drugi wykres) widać, że przy dużych strumieniach objętości kąt nachylenia krzywych jest wiekszy. W punkcie wysokości krytycznej przepływ ze spokojnego zamienia się w rwący co powoduje zwiekszenie predkosci przeplywu.