Rok akademicki 1997/98 |
LABORATORIUM FIZYCZNE |
|||
Ćwiczenie nr 63 |
PROCESY FIZYCZNE W LAMPACH ELEKTRONOWYCH
|
|||
Wydział Mechaniczny IZK grupa K05 B |
Wykonali: Robert Cincio, Marcin Majka |
|||
Data wykonania |
OCENA |
DATA |
PODPIS |
|
26.03.98 |
T |
|
|
|
|
S |
|
|
|
1. Część teoretyczna i zasada pomiaru
Emisja elektronów z powierzchni metali ogrzanych do odpowiedniej temperatury nosi nazwę termoemisji. Decydujące znaczenie ma w tym zjawisku wartość liczbowa tzw. pracy wyjścia elektronu z metali. Określamy ją jako minimum energii, którą musi posiadać elektron w celu pokonania bariery potencjału wywołanej napięciem kontaktowym. Im mniejsza wartość pracy wyjścia z danego materiału, w tym niższej temperaturze będzie zachodzić termoemisja. W niniejszym ćwiczeniu wyznaczamy pracę wyjścia elektronu, wykorzystując zjawiska występujące w lampie elektronowej - diodzie.
Żarzona katoda emituje elektrony, które wskutek przyłożonego napięcia między katodą i anodą (o odpowiedniej polaryzacji) są przez tę ostatnią wychwytywane. Przez lampę płynie więc prąd, którego gęstość nasycenia możemy obliczyć ze wzoru Richardsona - Dushmana. Logarytmując wzór Richardsona - Dushmana i dokonując pewnych uproszczeń oraz wykreślając uzyskaną zależność otrzymujemy prostą tzw. prostą Richardsona. Wyznaczenie pracy wyjścia elektronu w naszym ćwiczeniu będzie więc polegało na otrzymaniu prostej Richardsona z uzyskanych wartości pomiarowych jn przy danej temperaturze katody, a następnie obliczenia tangensa nachylenia tej prostej.
2. Schemat układu pomiarowego
Rys.1.
3. Wzory użyte przy obliczeniach
T - temperatura bezwzględna w K
W - praca wyjścia
K - stała Boltzmanna
β - stała emisyjności zależna od stanu powierzchni metalu i stopnia jego czystości
In - natężenie prądu nasycenia
Sk - powierzchnia katody - AZ-1= 1cm2
Moc wypromieniowana przez powierzchnię katody:
σ - stała = 5,67 * 10-12 [W/cm2K4]
ε - emisyjność całkowita równa 0,5 dla katody lampy AZ-1
Pż - tzw. moc właściwa katody, czyli moc żarzenia przypadająca na jednostkę powierzchni katody.
Temperatura katody:
Moc właściwa:
4. Wyniki pomiarów i obliczeń
Lp. |
Ua=150 V |
||
|
Iż ±ΔIż [A] |
Uż ±ΔUż [V] |
In ±ΔIn [mA] |
1 |
0,54±0,01 |
1,10±0,02 |
0,10±0,04 |
2 |
0,56±0,01 |
1,21±0,02 |
0,25±0,04 |
3 |
0,58±0,01 |
1,30±0,02 |
0,55±0,04 |
4 |
0,60±0,01 |
1,40±0,02 |
1,10±0,04 |
5 |
0,62±0,01 |
1,50±0,02 |
2,04±0,04 |
6 |
0,64±0,01 |
1,58±0,02 |
3,30±0,04 |
7 |
0,66±0,01 |
1,67±0,02 |
4,80±0,08 |
8 |
0,68±0,01 |
1,75±0,02 |
6,90±0,08 |
9 |
0,70±0,01 |
1,82±0,02 |
9,50±0,08 |
10 |
0,72±0,01 |
1,91±0,02 |
12,80±0,08 |
11 |
0,74±0,01 |
1,98±0,02 |
16,50±0,15 |
Klasa dokładności woltomierza użytego w ćwiczeniu (LM-1) wynosi 0,5. Zakres wynosił 3V.
Klasa dokładności miliamperomierza użytego w ćwiczeniu (LM-1) wynosi 0,5. Zakresy wynosiły 7,5;15 i 30 mA.
Błąd pomiaru multimetrem Metex M-3610 wynosi ±1,2% wartości mierzonej + 1 mA. Zakres wynosił 2 A.
Lp. |
Pż±ΔPż |
T |
1/T |
jn |
lnjn |
|
[W] |
[K] |
[K-1] |
[mA/cm2] |
|
1 |
0,59±0,022 |
676,56 |
0,00148 |
0,10 |
-2,30 |
2 |
0,68±0,023 |
699,21 |
0,00143 |
0,25 |
-1,39 |
3 |
0,75±0,025 |
718,13 |
0,00139 |
0,55 |
-0,60 |
4 |
0,84±0,026 |
737,79 |
0,00136 |
1,10 |
0,10 |
5 |
0,93±0,027 |
756,80 |
0,00132 |
2,04 |
0,71 |
6 |
1,01±0,029 |
772,81 |
0,00129 |
3,30 |
1,19 |
7 |
1,10±0,030 |
789,64 |
0,00127 |
4,80 |
1,57 |
8 |
1,19±0,031 |
804,91 |
0,00124 |
6,90 |
1,93 |
9 |
1,27±0,032 |
818,76 |
0,00122 |
9,50 |
2,25 |
10 |
1,38±0,034 |
834,55 |
0,00120 |
12,80 |
2,55 |
11 |
1,47±0,035 |
847,88 |
0,00118 |
16,50 |
2,80 |
Wykresy
Zestawienie wyników pomiarów i wnioski
Obliczenie pracy wyjścia elektronu z metalu : W = k • tgα, k = 1,38 • 10-23 [J/k]
Obliczenie pracy wyjścia elektronu z wolframu w oparciu o wykres zależności
ln jn = f (1/T) i wzór na pracę :
W = 1.38 • 10-23 • 2372,88 = 3,27 • 10-20 [J/k]
Praca wyjścia elektronu z metalu wynosi 3,27 • 10-20 [ J/k].