Obraz0038

Obraz0038



I

(6.6)


(6.7)

(6.8) (6.9)

(6.10)

(6.1!)


| p,v = m,RiT

Sumując te równania, dla całej mieszaniny otrzymuje się

ł ZPiv = 5>.R.T

po wykorzystaniu m ~ Xmi * P ” Xp;:

g pV = mR, inT gdzie

0 R™=SgiRi

zastępczą stałą gazową mieszaniny gazów.

J| Obowiązuje zależność

iJzic Mijn jest zastępczą masą molową mieszaniny

Kaloryczne równanie stanu mieszaniny gazów o masie m ma postać:

dtJ = m cVmdT    (6.12)

■,ie zastępcze ciepło właściwe masowe mieszaniny gazów doskonałych wyra /a się jako

(6.13)


(6. Id)


(6. IM


*•«. =X8iCv,

Podobnie elementarna entalpia dl I = m cPmdT

V.K.e„; =CVtn +R

Równanie Mayera ma postać

Ci'm “ Cym Ri.ni

(6.16)

podobnie

6-Pm “CVfn = R

(6.17)

6.2. Gazy wilgotne


Gazem wilgotnym nazywa się mieszaninę, w której tylko jeden składnik może się skroplić w danym zakresie ciśnienia i temperatury. Przykładem takiej mieszaniny, powszechnie występującej w przyrodzie, jest powietrze wilgotne. Powietrze bez pary wodnej to powietrze suche, które w zależności od tempera-lury ma ściśle określoną zdolność pochłaniania pary wodnej. Powietrze zawierające w swej objętości przy określonej temperaturze maksymalną ilość wilgoci w postaci pary wodnej nazywa się powietrzem nasyconym (pu = ps).

W warunkach atmosferycznych powietrze wilgotne można traktować jako dwuskładnikowy gaz doskonały, czyli mieszaninę powietrza suchego i pary wodnej o ciśnieniu bezwzględnym

p = pi + P2    (6.18)

gdzie indeks 1 dotyczy pary wodnej, a indeks 2 powietrza suchego.

Skład mieszaniny można określić przez udział molowy pary

yi =“    (6.19)

P

Zwykle skład wilgotnego powietrza określa się za pomocą tzw. zawartości

X


(6.20)

kg gazu suchego Licznik i mianownik zależności (6.20) dzielimy przez objętość


tżającej stosunek masy pary wodnej do masy 1 kg gazu suchego. Stosunek jest bezwymiarowy, lecz niekiedy używa się wymiaru ^ wilgoci

Im

i ki>


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
Obraz0038
Xdx--^-dx = 0, p dx Ydy--^-dy = 0; P fy Zdz-- — dz = 0. p dz Z kolei, sumując te równania stronami,
IMGp91 (3) 123 122 rzeczywiste, otrryaojray (rcrwlazujły. te równania niezależnie dla
10 ?danie audiometryczne (s P 51) Po zbadaniu słyszenia progowego dla całej skali tonów ucha lepiej
2012 10 05;09;582 otrzymuje się szczególną postać równania (4.4) dla zgorzelin typu NiO, która prow
Obraz0015 U) Chcąc obliczyć ciepło przemiany izobarycznej dla guzów pófdoskonałycii, niik/,y w równa
IMAG0790 (4) LVIII W związku z tym nasuwa się pytanie: dla kogo te metodyj dla kogo ten program? Czy
DSCF0047 (2) f aż do 16 atn. a gradienty ciśnień do 10 kG/cm3. Te ostatnie były potrzebne dla mikrop
10 A S lnjiit Ilu, ,V w. im flrklmmcchciniczne dla elektryków • geometrycznymi jeśli relacje te są
65146 str 088 Rozwiązanie Z tablicy 11.8 wynika, że dla d = 112 mm jest: D = 125 mm oraz i = 10 wypu
IMGp91 (3) 123 122 rzeczywiste, otrryaojray (rcrwlazujły. te równania niezależnie dla
Image0978 Stąd dla całej przegrody gęstość strumienia ciepła wyniesie: lub:8i-e.=qRT

więcej podobnych podstron