Scan0013 (13)

Scan0013 (13)



© J. Pelc WMT.doc/25

I v. = ——— h-    cos 20 - I vv.sin 20

2 2 '

U +    ^ i 2^

y 2 2 y

\x~\v

lxy = I^cos2(9 + ——1-sin 26


Ekstremalne wartości Ix>=Ii, ly=h nazywamy momentami głównymi figury względem osi (1,2). Jeśli ponadto osie (1,2) maja początek w środku ciężkości figury to osie te nazywamy głównymi centralnymi osiami bezwładności figury, odpowiednie zaś momenty - głównymi centralnymi momentami bezwładności figury

dl

Jeżeli funkcja 1(6) osiąga ekstremum, to = 0.

dO

d Ir.


_ 2 j

= -(lv-iv)sin2(9-2iv>.cos2(9 = 0 —» tan2#0 = A>

dO    I ,v I y

Kąt 0O - ^ arctan


'-2 IXy'


określa kierunki głównych osi bezwładności (1,2).


Można sprawdzić, że

[i .v' (00 ) - Iekstr» I v' (Po ) I eksli^l


. x    2\xv v    x'=\, y'=2    <=> Ix'y'(Po) = 0

I.v’v' (#o) = 0 <=> tan 290 =- j    ->

I.v I v

Ekstremalne wartości momentów bezwładności (momentów głównych):

Ix+lv

/ ,2= ' ±

1,2    2


+12

n 1 xy


Przykład 2. Momenty bezwładności koła


/0 = jp2dA = Jp2{2.7tp-dp)=27t\p2,dp = 2n:r = 711

a    o    o    4    2

n fd V _ n d4 _ ndA 2 v 2 J _ 2 16 “ 32

,    ,    r    r    r    ~ r    *    -    7td'4

/0 = /,.+/,=/,.+/,,= 21 - -> 1 v

0    > z >    >    >    32    >    64

Przykład 3. Momenty bezwładności trójkąta. Koło Mohra-Landa


Przykład. Obliczyć momenty \y, iy \y Zc

hy(C)

Iy = Jz2dA = J jC2dr)d£ -

A    0 0

u (y{ę) \    h ( (r\\    "    "

\e \dn dc = k2ko‘ k=fc2Ac)Jc=jm

o V o J    o    o    o

ft-f A


y(()=ah(h-()=a-ah(

IyĄ(1dAyĄ^\a-^\dę=a


a


1>V I v W A 12    9 2


3 h 4


12 18


-i/?


/?3 /73^    ah3


Jo


3 4


36


12



Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
Scan0013 (13) © J. Pelc WMT.doc/25 I.x + Iy , Ix"Iv 2 2 cos26 - xyśm2d cos 20 + xysm26 lX + y_
1375102V2590560462790s2305318 n OJ. Pelc WMT.doc/25 11 = -■* * *■" + — --cos 20- I0sin2^ I/-
1375102V2590560462790s2305318 n OJ. Pelc WMT.doc/25 Ii. = l±li>: + klkC0S2^-Usin^ ,y =  &nbs
Scan0006 2 ©J. Pelc WMT.doc/11ZASADA SUPERPOZYCJI W układach liniowo sprężystych, skutek (reakcja, o
Scan0008 2 ©J. Pelc    WMT.doc/15 Po uporządkowaniu wyrazów sy =~E[ay~v(orz+ax)} Stwi
Scan0015 2 ©J. Pelc WMT.doc/29 uSKRĘCANIE PRĘTÓW O PRZEKROJU KOLISTYM Założenia: 1.
Scan0016 2 ©J. Pelc    WMT.doc/31PRZYKŁAD 5. SKRĘCANIE WAŁKA OBUSTRONNIE UTWIERDZONEG
Scan0017 2 ©i. Pelc WMT.doc/33SIŁY WEWNĘTRZNE W PRĘCIE DOWOLNIE OBCIĄŻONYM W przypadku osiowego rozc
Scan0019 OJ. Pelc    WMT.doc/37 PRZYKŁAD 7. WYKRESY SIŁ WEWNĘTRZNYCH W BELCE i-
Scan0005 (14) © J. Pelc WMT.doc/9 P D _ max lxm    AĄp r ma xĄ Rq 2 = cr[cpl = 0
Scan0010 (14) © J. Pelc WMT.doc/19TRÓJOSIOWY (TRÓJWYMIAROWY) STAN NAPRĘŻENIA (3-SN) Na ogół w ciałac
Scan0004 2 © J. Pelc WMT.doc/7ROZCIĄGANIE I ŚCISKANIE PRĘTA. PRAWO HOOKE A © J. Pelc WMT.doc/7 £ = S
Scan0011 (14) ©J. Pelc WMT.doc/2AKSJOMAT BOLTZMANNA Udowodnimy, że naprężenia styczne o kierunkach p
Scan0011 (14) ©J. Pelc WMT.doc/21AKSJOMAT BOLTZMANNA Udowodnimy, że naprężenia styczne o kierunkach

więcej podobnych podstron