Strona0141

141

Rozwiązanie równań (6.49) można zapisać w postaci:

A -P®L a -pBl

(6.50)

j _/>jŁ J -P—1 "12 ~~ ^r° £) ’    ^A22 ~ ^Q p)

gdzie:

A =

kx + k2-mxco^2}	-k2,	- (ax + a)ct),
-fc,	k2 + k-mz(x)^2,	aco,
(ax + a)co,	-aco,	kx + k-mxco^2y
~aco7	(icc2 + a)m,
k2+k-m2co^2,	aco,	- (a2 + a)(o
-aa),	kx + k — mxa)^2>	~k2
(a2 + d)co7	-k,	k2-i-k — m2a>^2

-    ff®, -- (a₂ + a)co

A =

(«! + a)o>, k₁+k-m^G)²,    -k₂

— aco,    k, k₂ + k — m₂co²

	— k,	k2+k-	-m2£(ł^2,		■a)co
A-	- (ax + a)co,		-aa),	-k2
	-am,	~(a2	+ a)aj,	k2+k-	- m2co
	~k,	k2+k-	■ m2co^2,	aco
	(ax + a)(D7		-aco,	kx + k —	mx6)^2
	-aco,	(«2'	■i-ajco,	-k

Aby wyznaczyć amplitudy oraz kąty przesunięć fazowych obu mas, zapisano wyrażenie (6.48) w następującej postaci:

jtj - Ą sin{cot -    ), x₂= sin(ó?/ ~ ę₂)    (6.51)