~LWF0021 [Rozdzielczo�� Pulpitu]

~LWF0021 [Rozdzielczo�� Pulpitu]



78


R. III. Ogólne zasady ruchu cieczy


krojach odpowiednio przez plt p, i p2t v2, wreszcie pola tych przekrojów przez d/ł, i dA2. Wobec tego, żc mamy do czynienia zc strugą, a więc z nieskończenie małymi przekrojami, możemy traktować, żc w każdym z przekrojów zarówno prędkości, jak i ciśnienia rozłożone są równomiernie, to znaczy, że np. we wszystkich punktach przekroju / panują prędkości p, i ciśnienie p,.

Na ciecz zawartą w wyodrębnionym odcinku strugi działają siły powicrzch-J niowc i siły masowe.



Ponieważ praca w oparciu o


Rozpatrzmy pracę tych sił, która zostanie wykonana w ciągu bardzo krótkiego I czasu dr, w ciągu którego rozpatrywana ciecz przesunie się do położenia ograniczo- ] nego przekrojami V //'. Oznaczmy odległość między przekrojami I i V przez d/,, a mię-1 dzy przekrojami II i II' przez d/2. Wobec założenia ruchu ciągłego słuszna będzie j zależność


lub przcnoi dotyczące II pn


dAldll=dA2dl2=qdt,    (22) ■

jeżeli przez q oznaczymy wydatek (przepływ) strugi w jednostkę czasu. Rozpatrujemy ■ ciecz doskonałą (więc nielcpką), to znaczy, że siły działające na boczną powierzchnię ■ strugi będą do niej ortogonalne, będą więc prostopadłe do kierunku przesunięcia, ■ czyli praca ich równa się zeru.

Z sił powierzchniowych zostają do rozpatrzenia parcia w przekroju / i II. Parcie I w przekroju I równa się pxdAx, a praca wykonana przez tę siłę w ciągu czasu df I wynosi pxdAxdIx. Uwzględniając zależność (22) możemy napisać, że

pldAldll-‘plqdt;    (23)1

analogicznie praca parcia w przekroju II równa się

-p2dA2dl2--p2qdt.    (23')    I

Znak minus przyjęty jest dlatego, że przy przekroju II przesunięcie skierowane jest 1 przeciwnie do kierunku działania parcia.

W celu określenia pracy siły ciężkości (jedynej siły masowej) zwróćmy uwagę, j że przesunięcie od położenia I-II do położenia I' —II' możemy potraktować jako I równoznaczne z przesunięciem cieczy zawartej między przekrojami I-I' do poło- j żenią U—IV. Ciężar przesuniętej w ten sposób cieczy wynosi

yd/l,d/i =ydA2dt2*>yqdt,

rzut zaś drogi na kierunek działania siły (pionowej) wynosi z,— z2, czyli praca siły 1 ciężkości    równa    się

y9(zi-zj)d<-    (23")    I

Skutkiem    pracy    rozpatrzonych    sił powstanie pewien przyrost energii kinetycznej    1

równy, jak łatwo zauważyć, różnicy energii kinetycznej cieczy zawartej między

z,(y«

lub dzieląc ol

dowolnego p (25’) możemy!


Otrzymaliśt


my


Przy załóż) na powicrzchB to znaczy, żc jeszcze pracę i stycznych wyj siły tarcia, dn (cieplną), dzięl Toteż łączna ( energia mech) do prawej stttj



Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
~LWF0027 [Rozdzielczo?? Pulpitu] 84    R. III. Ogólne zasady ruchu cieczy a linią ciś
~LWF0025 [Rozdzielczo?? Pulpitu] R. III. Ogólne zasady ruchu cieczy Widzimy, że chcąc wprowadzić do
~LWF0031 [Rozdzielczo?? Pulpitu] R. III. Ogólne zasady ruchu cieczy przy których m jest współczynnik
~LWF0029 [Rozdzielczo?? Pulpitu] R. III. Ojiólne zasady ruchu cieczy ruch lamromę ruch burzliwy =--•
~LWF0033 [Rozdzielczość Pulpitu] § 45. Równania ruchu wód gruntowych ługowi fal i głębokości dnio pr
~LWF0020 [Rozdzielczo?? Pulpitu] Kierunków daje zależności: Powyższy układ równań można zapisać w fo
~LWF0023 [Rozdzielczo?? Pulpitu] IM Vfy.A = Q lub l(27)1 wprowadzić p W rzeczywistości w różnyc
~LWF0024 [Rozdzielczo?? Pulpitu] ■M *& tu ■“ i 16. Równanie Bemoullicgo dla cieczy rzeczywist
~LWF0026 [Rozdzielczo?? Pulpitu] § 17. Interpretacja równania Bcrnoullicgo — linie chtnieó i energii
~LWF0028 [Rozdzielczo?? Pulpitu] 85 •». Ic linia ciśnień imiic ^ Iśn. gdy część kinclycz-“y )m przyr
~LWF0030 [Rozdzielczo?? Pulpitu] § 18. Ruch laminarny i burzliwy 87 OPrZKtK. Ob,37 I F» i dwoma rodz
~LWF0035 [Rozdzielczość Pulpitu] “porowatym. Drogę "a O*. 170. Pm. folom wody. Wobec Propo

więcej podobnych podstron