~LWF0035 [Rozdzielczość Pulpitu]

“porowatym. Drogę "^a O*. 170. P_m. folom wody. Wobec

Proporcjonalności k' ■mość wątpliwa. Dla 3 wprowadzamy po-

¹    • to ruch w lik. Udającym warstwie ^>wicie wypełnionym inktach tego obszaru Cieniom rreczywi-

²    dowolnie popro-** ^równe rzcczywi-

§ 45. Równania ruchu wód gruntowych

i dalej będziemy oznaczać porowatość, zarówno powierzchniową jak przez m.

Porównanie definicji prędkości, spadków i współczynników k w pozwala na znalezienie ich współzależności.

i objętościową,

obu obszarach

Ponieważ m<l, a x> I,

Q	p, Q ^V	Q A v
A ’		A Af m
JE	, JE ^1 ~Tl	.)/■: u. i
Tl'		~Tl Tli* a
V 7’		v a , a — ml m
więc
	/'</	oraz k'>k.

umów-

Pakość filtracji

tik wydłużenia

J„ oznacza

» łatwo wykazać, ®fciowej V /y *y V.

Podzielimy ja _na ^ wyniesie d I'_f (me może zależeć od

Zdefiniowany powyżej współczynnik k nazywany jest współczynnikiem filtracji. Jego sens fizyczny i sposoby wyznaczania omówiono w następnym paragrafie.

Po ustaleniu pojęć, którymi będziemy operować, przejdźmy do równań opisujących laminarny ruch wód w gruncie. Oprzemy się na równaniach ruchu Eulera (patrz § 12), przy czym przyjmiemy siłę ciężkości jako jedyną działającą siłę masową i oś z skierujemy pionowo do góry. Pozwala to na określenie

Budowane równania będą dotyczyły umownego ruchu filtracyjnego, to znaczy wystąpi w nich prędkość filtracji. Równania Eulera dotyczą cieczy doskonałej, istnieje jednak prosty sposób na wprowadzenie do nich wyrażenia reprezentującego straty energii na pokonanie oporów ruchu. Zauważmy, że straty te wyrażą się jako dodatkowa zmiana ciśnienia wzdłuż linii prądu, równa

albo dla nieskończenie małego przesunięcia dl 1 dp_-r v y~ dl ^m~ k‘

Ponieważ wyrażenie to przedstawia stratę, a więc spadek ciśnienia, zostanie ono odjęte od przyrostu ciśnienia wynikłego z równania dla cieczy doskonałej.

19 Hydraulika i hydromechanik*