071

071



zimniejszym. Zjawisko to jest najbardziej widoczne w przypadku gazów i cieczy, gdzie energia wymieniana jest na drodze chaotycznych zderzeń cząsteczek. W ciałach stałych, będących dobrymi izolatorami, w przewodzeniu ciepła główną rolę odgrywają drgania elementów sieci atomowej, natomiast w przypadku dobrych przewodników prądu elektrycznego, energia przenoszona jest przede wszystkim przez wolne elektrony.

Makroskopowo, strumień ciepła, czyli ilość ciepła przenikająca przez powierzchnię jednostkową, jest proporcjonalny do różnicy temperatur i można go zdefiniować jako


(2.6)

gdzie:

ej’ - strumień ciepła, W/m2;

X - współczynnik przewodzenia ciepła, W/mK; dT - różnica temperatur, K; dx - grubość, m.

Znak „minus” przed współczynnikiem proporcjonalności oznacza, że ciepło przenoszone jest w kierunku niższej temperatury. Powyższe równanie znane jest jako prawo Fouriera, w postaci zapisanej dla układu jednowymiarowego.

Współczynnik przewodzenia ciepła, zdefiniowany w ten sposób, odnosi się nie tylko do układów idealnych, ale również do makroskopowego opisu materiałów rzeczywistych, w tym również materiałów o dużej porowatości, tak jak to ma miejsce w przypadku materiałów termoizolacyjnych. Pełni on wówczas rolę efektywnego współczynnika przewodzenia ciepła, w którym, poza czystym przewodzeniem, uwzględnione zostają inne mechanizmy przenoszenia ciepła.

Mówiąc zatem o współczynniku przewodzenia ciepła materiałów izolacyjnych, mamy na myśli efektywny współczynnik przewodzenia ciepła uwzględniający różne mechanizmy przenoszenia ciepła. Opór cieplny, związany z wymianą ciepła na drodze przewodzenia, jest iloczynem grubości przegrody i współczynnika przewodzenia ciepła.

Jeśli rozpatrzymy przypadek jednokierunkowego przepływu ciepła prostopadle do określonej powierzchni przegrody (rys. 2.17), równanie przyjmie postać

q = ^(T2-Tl)    (2.7)

i\x

gdzie:

q - strumień ciepła przenikający przez powierzchnię A, W;

X - współczynnik przewodzenia ciepła, W/mK;

A - pole powierzchni, m2;

Ax - grubość przegrody, m;

7j, T2 - temperatury powierzchni po obu stronach przegrody, K.

77


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
Popper4 KARL R. POPPER Zjawisko to jest tak ważne, że trzeba je zilustrować kilkoma przykładami. Bac
geomechana5 -52- W praktyce górniczej zjawisko to jest trudniejsze do zauważenia ze wzgię na to, że
Popper4 KARL R. POPPER Zjawisko to jest tak ważne, że trzeba je) zilustrować kilkoma przykładami. Ba
pojemność sformułowań konstytucji daje możliwość wzbogacania zawartości tych norm. Zjawisko to jest
File0032 (5) wić poza obrębem, a nawet przeciw Ruchowi Młodych*). Zjawisko to jest zupełnie naturaln
anna paszkowska rogacz strona8 39 3. Rozwój somopoznanio Jak można zauważyć, zjawisko to jest trudn
CCI20111111157 wania pola magnetycznego prądu twornika na główne pole magnetyczne. Zjawisko to jest
DSC01553 Fotooddychanie Zjawisko to jest ściśle wiązane z fotosyntezą - występuje tylko w komór
Co to jest - na pewno wiesz, najeżona jest jak jeż. Lecz nikogo nie kluje, tylko zęby szoruje. Burzy
zdjęcie szkolne29 - wyszukaj obrazek, który nie posiada w nazwie (jłoski np .k* (R-O-W-E-R) 5 Zabaw
Zjawisko to dobrze opisuje wykres zmian zależności o = f(e) (Rys.3.). W pierwszym etapie odkształcan
Zjawisko to dobrze opisuje wykres zmian zależności o = f(e) (Rys.3.). W pierwszym etapie odkształcan
Zjawisko to dobrze opisuje wykres zmian zależności o = f(e) (Rys.3.). W pierwszym etapie odkształcan
zdjęcie szkolne29 - wyszukaj obrazek, który nie posiada w nazwie (jłoski np k* (R-O-W-E-R) 5 Zabawa

więcej podobnych podstron