Dźwigar trójścienny, którego przekrój poprzeczny pokazano schematycznie na s. 15.13, jest przestrzennym kratowym dźwigarem również wewnętrznie statycznie yznaczalnym, jeśli wszystkie trzy składowe dźwigary ścienne są kratami statycznie yznaczalnymi. SiłaP, działająca w dowolnym przekroju poprzecznym dźwigara, 3ciąża poszczególne ściany (kraty składowe) następującymi siłami (rys. 15.13a):
Po wyznaczeniu sił Pj_3, P23 należy nimi obciążyć każdą ze składowych krat i wliczyć analitycznie lub wykreślnie siły w prętach spowodowane tym obciążeniem. Siły trzech pasach będą oczywiście sumą algebraiczną sił w pasach krat składowych ys. 15.14a).
Rys. 15.14
i ściana 1—2 |
-► p =P — 1-2 h3’ | ||
ściana 1—3 |
-► p = p 1*3 ^ h2 ’ |
(15.41) | |
ściana 2—3 — |
-► p - P a *-3 r hx ' |
Skierowana podłużnie do belki siła ó' (rys. li.TJbj oociąza tylko pasy następującymi siłami:
s2 = ■> (15.42)
S3 = S~ • .
Dźwigary o trzech ścianach, lecz nie o przekroju trójkątnym, jak np. dźwigar z rys. 15.12c, rozwiązuje się analogicznie. Obliczenie dźwigara pokazanego na rys. 15.14b ma następujący tok. Przyjmujemy, że siła P działa w płaszczyźnie poprzecznej do dźwigara, w której znajdują się słupki albo wieszaki wszystkich trzech krat. Jeśli siła P nie przechodzi przez żaden z węzłowa, b, c, d, przekroju poprzecznego (rys. 15.14b), to jeden z prętów przekroju będzie zginany. Będzie to oczywiście pręt bezpośrednio obciążony (na rys. 15.14b pręt c-d).
W dalszej kolejności rozkłada się siłę P na składowe Pu i Pn (rys. 15.14b). Ponieważ dźwigar posiada tylko jedną kratę pionową, stąd musi ona przenieść całą siłęi^. Natomiast kraty poziome przejmują siłę Pn oraz wpływ momentu Py e. Ponieważ zaś siła Pn działa w płaszczyźnie dolnej kraty (krata 3) stąd zostaje ona w pełni przez nią przeni siona. Otrzymujemy więc układ obciążeń działających na każdą z trzech kratownic:
krata 2 (pionowa) - P2 = Pu,
krata 1 (górnapozioma) —Px = Pv^ j (15.43)
Rys. 15.15
7