skanowanie0072

skanowanie0072



54. Równanie ruchu drgań swobodnych masy m zawieszonej na sprężynce o stałej sprężystości k ma następującą postać matematyczną;

A)

dx

k

d2x

m

dt

--X

m

B) ** *

+ —X

k

©

d2x

dt2

k

--X

m

d2x

D)—T dt~

k .

=--sin

m

55. Dla procesów odwracalnych kiedy układ o temperaturze T wykonuje pracę przeciw ciśnieniu zewnętrznemu (dW = pdV), pierwszą zasadę termodynamiki możemy zapisać następująco:

A) dU= TdS + pdN    B) clU = TdS\ pdV \ fidN

C) dU = pdV + jidN    @ dU = TdS- pdV + jidN

56. W półprzewodnikach samoistnych w warunkach równowagi termodynamicznej pomiędzy koncentracją elektronów n w paśmie przewodnictwa, a koncentracją dziur p w paśmie walencyjnym i koncentracją samoistną nt zachodzi związek:

A)    n < p - n, koncentracje elektronów n w paśmie przewodnictwa jest zawsze mniejsza niż koncentracja dziur p w paśmie walencyjnym która równa się (z definicji) koncentracji samoistnej

B)    n > p - ni koncentracje elektronów n w paśmie przewodnictwa jest zawsze większa niż koncentracja dziur p w paśmie walencyjnym która równa się (z definicji) koncentracji samoistnej n,

C)    n - p > ni koncentracje elektronów w paśmie przewodnictwa n i dziur p w paśmie walencyjnym są jednakowe ale zawsze większe od koncentracji samoistnej n,

(5j)n - p-nt koncentracje elektronów w paśmie przewodnictwa n i dziur p w paśmie walencyjnym są jednakowe i równe koncentracji samoistnej n,

57.    Potencjału U pola elektrycznego nie możemy (w układzie SI jednostek) wyrażać w:

A) [J/(As)]    (g)[J/(Asm)]    C) [Nm/C] D) [V]

58.    Element objętości dr elementarnej komórki fazowej w przestrzeni fazowej jf wynosi:

A) dr = h B) dr = 2h3 gdzie h to stała Plancka.


g)dr = h


D) dr = h2


59. Prawo indukcji elektromagnetycznej Faraday’a mówi, że:

©


8 = -


d(P


dt


- SEM indukowana w obwodzie (konturze zamkniętym) jest proporcjonalna do


szybkości zmiany strumienia magnetycznego w danym obwodzie,

B)    SEM indukowana w obwodzie (konturze zamkniętym) jest niezależna od szybkości zmiany strumienia magnetycznego w danym obwodzie,

. x d$ F

C)    8 =---    - SEM indukowana w obwodzie (konturze zamkniętym) jest wprost

dt

proporcjonalna do szybkości zmiany strumienia pola elektrycznego w danym obwodzie,

D) 8 =


d0


B


dt


- SEM indukowana w obwodzie jest proporcjonalna do szybkości zmiany


strumienia magnetycznego w danym obwodzie, SEM wspiera zmiany strumienia.


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
Image7 Zadanie B wiąże się z badaniem dynamiki ruchu masy m zawieszonej na sprężynie w polu grawitac
Mechan ika zadania grupa A 1 Zad. 1. Napisać równanie ruchu i wyznaczyć częstość drgań swobodnych uk
Przykłady zastosowania metody sił do układania równania ruchu 1. Drgania swobodne tłumione wahadła
skanowanie0059 (2) Dynamiczne równanie ruchu obrotowego krążków wzajemnie połączonych o środku w pun
skanowanie0004 (54) 208 ll<nuUU Swoboda przepływu towarOw 200 <14 C MMI Mliii utul • ■•li /x
Zadanie 7 Wyznacz równanie małych drgań swobodnych pręta jednorodnego o długości / = l[m], zamocowan
skanowanie0061 (2) Dynamiczne równanie ruchu obrotowego krążka stałego mr2 4.    &quo
30836 P1020661 (3) Rozwiązanie równania różniczkowego drgań swobodnych jest wyrażone funkcją /
Drgania §pffi& 2 (DRGANIA) Ml Wyznaczyć wzór na okres drgań wahadła fizycznego zawieszonego na o
Zdjŕcie046 } Al BAPANie ZALEŻNOŚCI OKRESU DRGAŃ WŁASNYCH OBCIĄŻNIKA ZWIESZONEGO NA SPRĘŻYNIE OD MASY
35323 Zdjŕcie046 } Al BAPANie ZALEŻNOŚCI OKRESU DRGAŃ WŁASNYCH OBCIĄŻNIKA ZWIESZONEGO NA SPRĘŻYNIE O
24 luty 07 (95) Uwaga. Równania (3.118) lub (3.119) nazywamy równaniami ruchu członu redukcji w post
WYZNACZANIE OKRESU DRGAŃ OSCYLATORA MECH ANICZNEGO Ciężarek zawieszony na sprężynie i wprawiony w dr

więcej podobnych podstron