54. Równanie ruchu drgań swobodnych masy m zawieszonej na sprężynce o stałej sprężystości k ma następującą postać matematyczną;
A) |
dx |
k |
d2x |
m |
dt |
--X m |
B) ** * |
+ —X k | |
© |
d2x dt2 |
k --X m |
d2x D)—T dt~ |
k . =--sin m |
56. W półprzewodnikach samoistnych w warunkach równowagi termodynamicznej pomiędzy koncentracją elektronów n w paśmie przewodnictwa, a koncentracją dziur p w paśmie walencyjnym i koncentracją samoistną nt zachodzi związek:
A) n < p - n, koncentracje elektronów n w paśmie przewodnictwa jest zawsze mniejsza niż koncentracja dziur p w paśmie walencyjnym która równa się (z definicji) koncentracji samoistnej
B) n > p - ni koncentracje elektronów n w paśmie przewodnictwa jest zawsze większa niż koncentracja dziur p w paśmie walencyjnym która równa się (z definicji) koncentracji samoistnej n,
C) n - p > ni koncentracje elektronów w paśmie przewodnictwa n i dziur p w paśmie walencyjnym są jednakowe ale zawsze większe od koncentracji samoistnej n,
(5j)n - p-nt koncentracje elektronów w paśmie przewodnictwa n i dziur p w paśmie walencyjnym są jednakowe i równe koncentracji samoistnej n,
A) [J/(As)] (g)[J/(Asm)] C) [Nm/C] D) [V]
A) dr = h B) dr = 2h3 gdzie h to stała Plancka.
D) dr = h2
©
8 = -
d(P
dt
- SEM indukowana w obwodzie (konturze zamkniętym) jest proporcjonalna do
szybkości zmiany strumienia magnetycznego w danym obwodzie,
B) SEM indukowana w obwodzie (konturze zamkniętym) jest niezależna od szybkości zmiany strumienia magnetycznego w danym obwodzie,
. x d$ F
C) 8 =--- - SEM indukowana w obwodzie (konturze zamkniętym) jest wprost
dt
proporcjonalna do szybkości zmiany strumienia pola elektrycznego w danym obwodzie,
D) 8 =
d0
B
dt
- SEM indukowana w obwodzie jest proporcjonalna do szybkości zmiany
strumienia magnetycznego w danym obwodzie, SEM wspiera zmiany strumienia.