stany nieustalone str21

Stosując wzór podstawowy Heaviside’a, otrzymamy przebieg czasowy prądu ładowania kondensatora

•M ^U

^,(s)=7

,s,t

2P 2P

lub

^f(^S)⁼2^Ł^^V ~^e ^    ⁽¹³⁵⁾

W wyniku podstawienia Si-a + p, S2=-a-p uzyskujemy inną postać rozwiązania

^^Stl^    (136)

Transformata napięcia na kondensatorze

U_c(s)=-l(s)=—-_F---

^cw sC ^w LC ( ₂ R

s s + —s +

(137)

L LC

Równanie (137) ma postać równania (65), wobec czego skorzystamy ze wzoru Heaviside’a o postaci (66)

a

chpt + — shpt    ₍₁₃₈₎

P J

Napięcie na elemencie indukcyjnym

u_L (l) = L^ = — L - s₂e^s’’ )= Ue~^a ŁW dt ip^K    ’

/

a

chpt- — shpt    ₍i39)

P

Rys.LI5. Przebiegi czasowe prądu ładowania kondensatora przez rezystor i cewkę oraz napiąć uc, ul w przypadku a periodycznym

Ilustrację    otrzymanych    wyników    stanowią    wykresy    zmienności

w funkcji czasu prądu ładowania kondensatora, napięcia na kondensatorze i napięcia na cewce (rys. 15).

2007-01-10

21

TO/ES