Ze względu na symetrię pula, natężenie // pola magnetycznego jest stałe w punktu di okręgu C, czyli
§Hćl^H $dl = H2Kr. c c
Natężenie pola magnetycznego w punkcie P wynosi zatem
(4.6)
r^r0.
2nr
4.2.2. Natężenie pola magnetycznego we wnętrzu przewodu
Wyznaczymy natężenie pola magnetycznego w punkcie P we wnętrzu bardzo długiego prostoliniowego przewodu o promieniu r0, przewodzącego prąd i (rys. 4.2). Linie pola są również koncentrycznymi okręgami położonymi w płaszczyznach prostopadłych do
Rys. 4,2. Przewód walcowy o przekroju kołowym
osi przewodu. Rozpatrzmy limę pola C przechodzącą przez punkt P. Przyjmując, że gęstość prądu jest stała we wnętrzu przewodu stwierdzamy, że przepływ 6 przez powierzchnię o krzywej brzegowej C jest równy
Na podstawie prawa przepływu mamy zatem
a stąd
wobec czego
ir
2ttr£
(4.7)
N<t podstawie wzorów (4.6) i (4.7) /.widujemy wykres natężenia pola magnetycznego w/dluż prostej prostopadłej do osi przewodu, przedstawiony na rys. 4.3. Krzywa natężenia // przebiega nad i pod osią odciętych, o czym decyduje zwrot wektora II, podany mi iys. 4.3.
Rys. 4.3- Wykres natężenia pola magnetycznego wzdłuż prostej prostopadłej do osi przewodu
4.2.3, Natężenie pola magnetycznego we wnętrzu cewki toroidalnej
Na pierścieniu o kołowym lub prostokątnym przekroju poprzecznym nawinięto równomiernie uzwojenie zawierające z zwojów (rys. 4.4); tego rodzaju cewkę nazywamy toroi-Mną. Przepływ prądu i w uzwojeniu tej cewki wywołuje pole magnetyczne w jej wnętrzu. /<• względu na symetrię układu, linie pola są okręgami koncentrycznymi o środkach położonych na osi cewki; na rys. 4.4 narysowano jedną taką linię (linia przerywana). Powierzchnię okręgu o promieniu r przenika z zwojów przewodzących prąd i, wobec czego przepływ 0 przez tę powierzchnię równa się zi. Na podstawie prawa przepływu otrzymujemy
. c
Rys. 4.4. Cewka toroidaliu