Image0037 BMP

Ze względu na symetrię pula, natężenie // pola magnetycznego jest stałe w punktu di okręgu C, czyli

§Hćl^H $dl = H2_Kr. c    c

Natężenie pola magnetycznego w punkcie P wynosi zatem

(4.6)

r^r₀.

2nr

4.2.2. Natężenie pola magnetycznego we wnętrzu przewodu

Wyznaczymy natężenie pola magnetycznego w punkcie P we wnętrzu bardzo długiego prostoliniowego przewodu o promieniu r₀, przewodzącego prąd i (rys. 4.2). Linie pola są również koncentrycznymi okręgami położonymi w płaszczyznach prostopadłych do

Rys. 4,2. Przewód walcowy o przekroju kołowym

osi przewodu. Rozpatrzmy limę pola C przechodzącą przez punkt P. Przyjmując, że gęstość prądu jest stała we wnętrzu przewodu stwierdzamy, że przepływ 6 przez powierzchnię o krzywej brzegowej C jest równy

Na podstawie prawa przepływu mamy zatem

a stąd

2= i,

rl

wobec czego

ir

2ttr£

(4.7)

N<t podstawie wzorów (4.6) i (4.7) /.widujemy wykres natężenia pola magnetycznego w/dluż prostej prostopadłej do osi przewodu, przedstawiony na rys. 4.3. Krzywa natężenia // przebiega nad i pod osią odciętych, o czym decyduje zwrot wektora II, podany mi iys. 4.3.

Rys. 4.3- Wykres natężenia pola magnetycznego wzdłuż prostej prostopadłej do osi przewodu

4.2.3, Natężenie pola magnetycznego we wnętrzu cewki toroidalnej

Na pierścieniu o kołowym lub prostokątnym przekroju poprzecznym nawinięto równomiernie uzwojenie zawierające z zwojów (rys. 4.4); tego rodzaju cewkę nazywamy toroi-Mną. Przepływ prądu i w uzwojeniu tej cewki wywołuje pole magnetyczne w jej wnętrzu. /<• względu na symetrię układu, linie pola są okręgami koncentrycznymi o środkach położonych na osi cewki; na rys. 4.4 narysowano jedną taką linię (linia przerywana). Powierzchnię okręgu o promieniu r przenika z zwojów przewodzących prąd i, wobec czego przepływ 0 przez tę powierzchnię równa się zi. Na podstawie prawa przepływu otrzymujemy

jHdl^iz,

. c

Rys. 4.4. Cewka toroidaliu