Image0049 BMP

i h -

= ^i/₀ + --j"^cosfl, 1 8V_ai (At \

lis 2 = -

er

I dV_fl

r eo

W,₃=-~

«3 _

dr

dla

r, <r<r,

(4.66)

dla r>r₂.

(4.67)

Na podstawie wzorów (4.67) stwierdzamy, że spełnione są warunki: H_ri-*lf₀ cos 0 oraz Hei-*—H₀ sin 0, gdy r-»oc.

Zgodnie z warunkami brzegowymi dla pola magnetycznego (por. p. 4.7), składowa styczna wektora natężenia pola magnetycznego i składowa normalna indukcji magnetycznej są ciągłe w punktach powierzchni granicznej, wobec czego otrzymujemy:

H,_x -H_tl, 1 _d]

1 dla r—r

f*H,₂=ti₀H_r3,J ^{dIar r}*'

(4.68)

(4.69)

Po podstawieniu do powyższych zależności wzorów (4.6S)-(4.67), otrzymujemy układ r&wnai:

A\ —A₂ H—j-»

j4_a A₄

a₂+4 = -±-h₀,

i²Ą-A.y^²^)

skąd po rozwiązaniu otrzymujemy

A j ^"

(4.70)

l+^:

Natężenie pola magnetycznego we wnętrzu wydrążonej kuli znajdujemy na podstawie wzorów (4.65):

^Ht>

(4.71)

1 +

Dlii przykładu przyjmiemy ^r‘=>0,9 or*y. /i 1000//₀. otrzymując po wyk imaniu obli-

^r2

*/m H,fH„ 0,016. Oznacza to, żc natężenie pola magnetycznego wynosi 1,6% natężeni:! pola zewnętrznego H₀, co tłumaczy działanie ekranujące rozpatrywanego układu. I urn- pola w tym przypadku przepływają przez ekran, a tylko bardzo nikła ich część «uikn do obszaru wewnętrznego.