Wykład XI Model hydrodynamicznego przepływu, Wykład XI


Wykład XI

Modele hydrodynamiki wód podziemnych

Równania hydrodynamiki wód podziemnych zostały określone przy przyjęciu następujących założeń:

0x01 graphic

Rys. 4.7. Objętość reprezentatywna VER

Proces zachowywania się cieczy opisują równania:

0x01 graphic
Konstytutywne równania stanu

0x01 graphic
Równania ciągłości przepływu

0x01 graphic
Równania ruchu cieczy przez ośrodek porowaty

Jak wykażemy powyższy układ równań pozwala określić model matematyczny przepływu cieczy przez ośrodek porowaty. Uzyskane równania muszą być uzupełnione przez warunki brzegowe i początkowe.

VI. 2.1. Konstytutywne równania stanu

Przez pory ośrodka porowatego może przepływać płyn o dużej ściśliwości objętościowej (np. gaz, mieszaniny cieczy i gazu) lub ciecz wykazująca się bardzo małą ściśliwością . Mówimy wtedy o liniowo sprężystym reżimie filtracji. W niniejszym rozdziale ograniczymy się do dwóch przypadków równania stanu: gdy mamy do czynienia z cieczą i ciałem stałym mało ściśliwym, lub nieściśliwym.

Dla takiego przypadku panujące w cieczy ciśnienie lub jego przyrost powoduje odkształcenia objętościowe zarówno cieczy jak i skały. Uwzględniając zmiany objętościowe cieczy i szkieletu, mówimy o reżimie sprężystym przepływu filtracyjnego. Gdy pomijamy efekty sprężystości objętościowej, mówimy o tzw. sztywnym reżimie filtracji.

Zakładamy, że faza stała ośrodka nie ulega odkształceniom postaciowym i dopuszczamy w tej fazie rozważań jedynie zmiany objętościowe, wyrażające się zmianą porowatości porowatej matrycy ciała stałego.

Sprężystość objętościową cieczy opisuje prawo Hooke'a, według którego względna zmiana gęstości cieczy 0x01 graphic
jest proporcjonalna do zmiany ciśnienia w nim panującego:

0x01 graphic

gdzie:

0x01 graphic
- oznacza współczynnik objętościowej ściśliwości cieczy, definiowany jako względna zmiana objętości cieczy przy zmianie ciśnienia o 1 atm [100 kPa].

Na przykład:

dla słodkich wód podziemnych można przyjąć

0x01 graphic

a dla wód zmineralizowanych:

0x01 graphic

gdzie 0x01 graphic
to mineralizacja wody w g/l.

Dla wody słodkiej rozwiązanie równania (4.86) ma postać:

0x01 graphic

przy niewielkich wielkościach ciśnienia (do 100 at) można przyjąć, że zmiany gęstości są nieznaczne i wówczas

0x01 graphic

Sprężystość porowatej matrycy ciała stałego, w tym oczywiście dla gruntów i skał objawia się w przypadku pomijania odkształceń postaciowych zmianą porowatości matrycy. Można przyjąć, że porowatość objętościowa f zmienia się proporcjonalnie do zmian ciśnienia 0x01 graphic
przenoszonego przez skały:

0x01 graphic

Wiedząc, że ciśnienie przenoszone przez ciało porowate jest równe ciśnieniu przenoszonemu przez ciecz choć przeciwnie skierowanemu, więc:

0x01 graphic

stąd

0x01 graphic

gdzie 0x01 graphic
jest współczynnikiem objętościowej ściśliwości skały.

Wartość 0x01 graphic
zależy od rodzaju materiału budującego ciało porowate w przypadku skały lub gruntu zawiera się w granicach:

0x01 graphic

Dla przypadku niewielkich ciśnień można więc przyjąć, że skała podobnie jak ciecz jest nieściśliwa. W taki przypadku zakładamy, że:

0x01 graphic

W dalszej części monografii zajmować się będziemy związkami konstytutywnymi bardziej złożonymi uwzględniającymi odkształcenia postaciowe szkieletu ciała porowatego oraz cechy lepkie szkieletu.

IV.2. 2. Równanie ciągłości przepływu

Równanie ciągłości przepływu wynika z zasady zachowania masy cieczy przepływającej przez prostopadłościenny element VER reprezentowany przez prostopadłościan o krawędziach dx, dy, dz .

0x01 graphic

Rys. 4.8 Przepływ cieczy przez obszar elementarny VER

Dla jasności wykładu wyprowadzenie równania ciągłości przepływu przedstawimy dwoma sposobami, klasycznym - przedstawiającym bilans mas przepływających przez ściany elementarnego prostopadłościanu VER i metodą nieco bardziej zaawansowaną na podstawie analizy bilansu mas przepływających przez obszar 0x01 graphic
ograniczony dowolną powierzchnią S.

Metoda klasyczna

Masę płynu wpływającą do prostopadłościanu w czasie dt w kierunku osi x (rys. 4.8) obliczamy wzorem:

0x01 graphic

gdzie:

0x01 graphic
ilość masy cieczy wpływającej do VER z kierunku x

0x01 graphic
jest składową wektora prędkości filtracji w kierunku osi x

0x01 graphic
gęstość przepływającej cieczy

Fx powierzchnia prostopadłościanu prostopadła do osi x

dt przyrost czasu w którym masa 0x01 graphic
powierzchnię Fx

Masę płynu wypływającą z prostopadłościanu VER w kierunku x obliczamy ze wzoru:

0x01 graphic

Przyrost masy w czasie dt określamy jako różnicę mas wpływającej i wypływającej w kierunku osi x i wynosi:

0x01 graphic

Postępując analogicznie możemy określić przyrosty masy cieczy w kierunku osi y i z:

0x01 graphic

0x01 graphic

Suma przyrostów masy z poszczególnych kierunków (4.96), (4.97), (4.98) daje całkowity przyrost masy przepływającej cieczy w obszarze VER w czasie dt i wyraża się wzorem:

0x01 graphic

Jeżeli w dowolnym czasie t masa cieczy znajdującej się w prostopadłościanie dx, dy, dz wyraża się wzorem

0x01 graphic

gdzie: f określa porowatość objętościową

to w czasie 0x01 graphic
masę całkowitą obliczamy w sposób następujący:

0x01 graphic

Przyrost masy w przedziale czasu dt obliczamy więc wzorem

0x01 graphic

gdzie

0x01 graphic
.

Ostatecznie przyrost masy wynosi:

0x01 graphic

Porównując wartość przyrostu masy wynikającą z bilansu przepływu cieczy przez ściany prostopadłościanu VER (4.98) do wartości dm wynikającej ze wzoru (4.103) dostajemy ostatecznie

0x01 graphic

Równanie różniczkowe (4.105) jest równaniem ciągłości przepływu cieczy ściśliwej przez ścisliwy szkielet ośrodka porowatego.

Powyższy wynik uzyskano poprzez bardzo elementarne rozumowanie przedstawione głownie dla celów dydaktycznych. Zazwyczaj stosuje się nieco odmienny sposób dochodzenia do równanie ciągłości przepływu filtracyjnego.

Metoda całkowania

Niech 0x01 graphic
określa obszar elementarny wypełniony ośrodkiem dwufazowym. Oznaczmy S powierzchnię ograniczającą 0x01 graphic
przez którą odbywa się przepływ filtracyjny cieczy. Niech 0x01 graphic
oznacza wersor normalny do S i skierowany na zewnątrz obszaru 0x01 graphic
.

Przepływ cieczy przez powierzchnię S ograniczającą obszar 0x01 graphic
rys. 4.9 określa równanie:

0x01 graphic

0x01 graphic

Rys. 4.9 Przepływ medium przez powierzchnię S ograniczającą obszar 0x01 graphic

Korzystając z twierdzenia Gauss'a - Ostrogradzkiego możemy zamienić całkę po powierzchniową na objętościową. Dostajemy więc:

0x01 graphic

powyższe równanie pozwala zapisać związek lokalny w postaci:

0x01 graphic

jak było do przewidzenia powyższy związek jest identyczny z równaniem (4.105).

IV.2.3 Równania ruchu cieczy

Punktem wyjścia do określenia równań ruchu lepkiej cieczy Newtonowskiej przez pory ciała stałego jest drugie prawo Newtona.

Oznaczając przez 0x01 graphic
siły działające w cieczy odniesione do jednostki objętości (gęstość działających sił) drugie prawo Newtona możemy w kartezjańskim układzie współrzędnych x,y,z przedstawić wzorem:

0x01 graphic

0x01 graphic
.

0x01 graphic

gdzie :

0x01 graphic
określa wektor rzeczywistej (w sensie średniej) prędkości przepływającej cieczy i posiada składowe 0x01 graphic
.

Prędkość vn można przy założeniu, że porowatość powierzchniowa fA jest w przybliżeniu równa porowatości objętościowej f, powiązać z prędkością filtracji 0x01 graphic
następującym związkiem:

0x01 graphic

Korzystając z powyższego związku równania (4.109) można zapisać inaczej:

0x01 graphic

0x01 graphic

0x01 graphic

Gęstość siły 0x01 graphic
jest sumą sił, których źródło wynika z działania ciśnienia p, zwanym często ciśnieniem porowym, energii potencjalnej płynącej cieczy oraz siły lepkości (lepkiego oporu przepływu).

Oznaczając:

składowe siły lepkości (oporu przepływu) -

0x01 graphic
przez 0x01 graphic
,0x01 graphic
,0x01 graphic
,

składowe gęstości sił ciężkości (obliczone z energii potencjalnej przepływu) -

0x01 graphic
,0x01 graphic
,0x01 graphic

gdzie 0x01 graphic

oraz składowe gęstości sił pochodzących od ciśnienia -

0x01 graphic
,0x01 graphic
,0x01 graphic
.

Stąd 0x01 graphic
można zapisać wzorem:

0x01 graphic

0x01 graphic

0x01 graphic

Znak minus wynika z faktu, że gęstość siły 0x01 graphic
jest siłą bezwładności, a więc siłą przeciwnie

skierowaną do akcji, jakimi są siły znajdujące się po prawej stronie równań (4.112)

W rezultacie drugie prawo Newtona w odniesieniu do składowych sił w kierunkach x, y, z można zapisać w postaci:

0x01 graphic

0x01 graphic

0x01 graphic

Powyższe równania przy użyciu zapisu wskaźnikowego Einsteina mają postać:

0x01 graphic

gdzie porównując wyrażenia (4.113) i (4.114) mamy:

0x01 graphic
- oznacza składowe siły tarcia lepkiego

0x01 graphic

Dla cieczy Newtona opór lepki jest proporcjonalny do prędkości filtracji, lecz odwrotnie do niej skierowany i wyraża się wzorem:

0x01 graphic

gdzie c jest współczynnikiem oporu lepkiego w przypadku przepływu laminarnego cieczy.

Wprowadźmy prędkość 0x01 graphic
związaną z prędkością 0x01 graphic
związkiem:

0x01 graphic

przy czym wektor 0x01 graphic
w związku (4.116)wyraża się wzorem:

0x01 graphic

a 0x01 graphic

Pochodna cząstkowa po czasie wektora 0x01 graphic
równa się:

0x01 graphic

Podstawiając (4.116) do (4.114) po uwzględnieniu związku (4.115) możemy zapisać:

0x01 graphic

Jeżeli prędkości zmiany gradientu ciśnienia jest mała w porównaniu z pozostałymi wielkościami w równaniu (4.119) to możemy przyjąć, że:

0x01 graphic

I równanie (4.119) sprowadza się do postaci:

0x01 graphic

Rozwiązaniem tego równania jest funkcja:

0x01 graphic

Jak widać to na rys. 4.10 im większe opory tarcia lepkiego w przypadku laminarnego przepływu cieczy prze ośrodek porowaty, tym szybciej wartość bezwzględna wektora 0x01 graphic
osiąga wartość bliską zeru.

0x01 graphic

Rys. 4.10 Przebieg funkcji 0x01 graphic
w czasie dla wartości 0x01 graphic
=10;50;100

Można więc stwierdzić, że dla odpowiednio dużych wielkościach oporu lepkiego po bardzo krótkim czasie (mniejszym niż 1 sekunda) dostajemy związek liniowy:

0x01 graphic

Co można zapisać inaczej w postaci:

0x01 graphic

Z poprzednich rozważań (Rozdział III.1) wiemy, że wysokość hydrauliczna z pominięciem, ze względu na jej mała wielkość, energii kinetycznej przepływającej cieczy wyraża się wzorem:

0x01 graphic

Wprowadzając ponadto w miejsce g/c wielkość k oznaczającą współczynnik filtracji k dostajemy prawo Darcy'ego dla przypadku ośrodka jednorodnego i izotropowego:

0x01 graphic

Przeprowadzając analogiczne rozumowanie dla przypadku ośrodka anizotropowego równanie (4.125) przyjmie postać:

0x01 graphic

Gdzie 0x01 graphic
jest tensorem przepuszczalności o 9 współczynnikach przepuszczalności wyrażony wzorem:

0x01 graphic

W tym ze względu na symetrię jest tylko 6 możliwych różnych wielkości współczynników przepuszczalności. Najczęściej w przypadku ośrodków anizotropowych mamy do czynienia z tensorem przepuszczalności, który posiada jedynie wartości różne od zera na głównej przekątnej:

0x01 graphic

Uzyskaliśmy tą drogą równania ruchu zgodne z prawem Darcy'ego. W dalszych rozważaniach będziemy stosować bardziej ogólny sposób dochodzenia do podstawowych związków fizycznych modelu. Prowadza one do identycznych rezultatów, jednak są nieco bardziej złożone pod względem aparatu matematycznego. Z tego względu zdecydowaliśmy się na przedstawienie obydwu dróg dochodzenia do równań modelu.

Powyższe rozważania prowadzą również do wniosku, że podczas przepływu filtracyjnego cieczy przez ośrodek porowaty występuje siła oporów lepkich, która determinuje prędkość przepływu filtracyjnego, ale również oddziaływuje na szkielet ośrodka porowatego, przy czym ma w tym przypadku zwrot przeciwny i wynosi:

0x01 graphic

Siłę 0x01 graphic
będziemy nazywali siłą unoszenia, która ma istotny wpływ na stany graniczne ośrodka porowatego

IV.2.4. Równania hydrodynamiki wód podziemnych dla przypadku przepływu cieczy nieściśliwej przez nieodkształcalny ośrodek porowaty.

Zakładając, że ośrodek gruntowy jest ciałem idealnie sztywnym, a ciecz przepływająca przez siatkę kanalików filtracyjnych jest nieściśliwa, układ równań opisujący proces przepływu laminarnego sprowadza się do:

0x01 graphic

0x01 graphic

które można zapisać inaczej w postaci:

0x01 graphic

0x01 graphic

0x01 graphic
0x01 graphic

W olbrzymiej większości przypadków rozważamy zagadnienia ośrodka izotropowego. Dla tego przypadku:

0x01 graphic

co można zapisać inaczej:

0x01 graphic

Podstawiając równania ruchu (4.135) do równania ciągłości przepływu (4.131) dostajemy równanie różniczkowe opisujące proces przepływu cieczy nieściśliwej przez jednorodny, izotropowy, nieodkształcalny ośrodek porowaty w postaci:

0x01 graphic

co można zapisać inaczej:

0x01 graphic

W dalszych rozważaniach istotne wydaje się wprowadzenie nowej wielkości określanej mianem potencjału prędkości przepływu i wyrażanej związkiem:

0x01 graphic

Równanie (4.136) przyjmuje w tym przypadku postać:

0x01 graphic

lub

0x01 graphic
.

natomiast równania ruchu sprowadzają się do:

0x01 graphic

0x01 graphic
0x01 graphic

lub

0x01 graphic

Wyprowadzone równania (4.140) i (4.142) pozwalają na rozwiązanie zagadnień przepływu ustalonego cieczy nieściśliwej przez nieodkształcalny ośrodek porowaty przy założeniu jednorodności i izotropowości ośrodka.

IV.2.5. Równanie hydrodynamiki wód podziemnych dla przypadku przepływu cieczy ściśliwej z uwzględnieniem ściśliwości szkieletu gruntowego.

Powróćmy do równania ciągłości przepływu uwzględniającego efekty ściśliwości cieczy i fazy stałej ośrodka porowatego (4.105):

0x01 graphic

Pochodną cząstkową po czasie możemy zapisać inaczej:

0x01 graphic

Zgodnie z równaniami stanu (4.87) i (4.90) oraz uwzględniając że

0x01 graphic

otrzymamy:

0x01 graphic

oraz

0x01 graphic

Związek (4.144) można przedstawić zatem:

0x01 graphic

czyli

0x01 graphic

gdzie

0x01 graphic

Współczynnik 0x01 graphic
określany jest współczynnikiem sprężystości pojemności warstwy wodonośnej.

.

Wielkość 0x01 graphic
jest wielkością małą i jego wartość waha się w przedziale 0x01 graphic
.

Równanie ciągłości przepływu można zapisać w formie

0x01 graphic

Uwzględniając, że zmiany gęstości cieczy w zależności od zmiennych przestrzennych x, y, z są małe, można przyjąć, że nie zależą od tych zmiennych niezaleznych. Równanie (4.151) uprości się wówczas do postaci:

0x01 graphic

Uwzględniając równanie ruchu dla przypadku ośrodka izotropowego w postaci

0x01 graphic

0x01 graphic

0x01 graphic

Równanie (4.152) można przedstawić w postaci:

0x01 graphic

Ostatecznie równanie opisujące proces przepływu cieczy ściśliwej przez ściśliwy ośrodek porowaty można przedstawić w postaci:

0x01 graphic

gdzie

0x01 graphic

a nosi nazwę współczynnika piezoprzewodności.

Równanie (4.155) jest różniczkowym równaniem filtracji nieustalonej w ośrodku jednorodnym i izotropowym przy sprężystym reżimie przepływu filtracji i nosi nazwę równania Fouriera. Postać tego równania jest analogiczno do równania przewodności cieplnej.

W przypadku przepływu pod ciśnieniem dla warstwy o miąższości M równanie (4.155) przedstawiane jest w innej postaci. Pomnóżmy licznik i mianownik członu równania znajdującego się po prawej stronie równania (4.155) przez M (średnią miąższość warstwy wodonośnej).

Możemy zapisać:

0x01 graphic

oznaczając przez:

0x01 graphic
- przewodność warstwy

0x01 graphic
- bezwymiarowy współczynnik pojemności wodnej warstwy wodonośnej

równanie (4.155) można przedstawić w postaci

0x01 graphic

W rozdziale VIII będzie pokazany przykład rozwiązania zagadnień przepływu nieustalonego metodami analitycznymi. Zagadnienia przepływu nieustalonego są rozwiązywane również metodami numerycznymi przy pomocy profesjonalnych programów komputerowych np. Flac, ModFlow [].



Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
Model ciśnieniowo przepływowy układu wewnątrzczaszkowego
Siatka hydrodynamiczna przepływu Metody konstruowania doc
Wykład XI Metody opisu układów cyfrowych
Wyklad XI prezentacja
Wykład XI Rodzina jako naturalne środowisko wychowawcze
Wykład XI, Studia Biologia, Mikrobiologia, wykłady z ogólnej
IKONOGRAFIA ŚWIĘTYCH, WYKŁAD XI, 01 11
Wyklad XI- Mieczaki Szkarlupnie, Biologia, zoologia
PiTP wykład XI
WSTĘP DO JEZYKOZNAWSTWA OGÓLNEGO, WYKŁAD, XI, 4 05 11
rolnictwo wykład 3 XI 09
wykłady, 11, ROZUMIENIE BÓLU WYKŁAD XI
ekonomia, Wykład 10 XI (alkamid)
PATOMORFOLOGIA wykład 34 8, PATOMORFOLOGIA wykład 8 (34) (30 XI 01)
PATOMORFOLOGIA wykład 31 5, PATOMORFOLOGIA wykład 5 (9 XI 01)
Wyklad - 25.XI.09, Studia, Ogólne, Informatyka
Osteologia (wykład 3) 27 XI 2007, Archeo, OSTEOLOGIA
wykład0 XI 2010 brytyjscy muzułmanie
PATOMORFOLOGIA wykład 09, PATOMORFOLOGIA wykład 9 (27 XI 00)

więcej podobnych podstron