247 (50)

247 (50)



5 jJFTODA elementu skończonego 10.3 .3/247

metodami przybliżonymi. Co prawda możemy wypisać explicite w-zór na rozwiązanie <*: (t) zagadnienia (10.112). Ma ono postać

«(0 = Jf(l)«(0).+y(r)j X-\z)Uz)Az

O

gdzie B = C~‘A (/), 6Xfdt = - BX, fm = C~%

Wzór ten w przypadku zmiennych współczynników (względem r) jest w zasadzie bezużyteczny. Gdy £ i fn nie zależą od /, to przyjmuje on postać

O

i U) =/;+exp(-/»)(f(0)-/j.    = JÓ

* = 0

Jeśli fi = fi* > 0. to wzór ten stanowi podstawę konstrukcji przybliżonych metod wyznaczenia £ (t). Do tego celu wykorzystuje się tzw. aproksymacje wymierne Padś lub Csebyszewa. Z grubs/a biorąc polegają one na aproksymacji e~x wielomianami wymiernymi. Tego podejścia nie będziemy tutaj omawiać. Czytelników zainteresow anych tymi metodami odsyłamy do literatury (zob. np. książkę [118]).

Zagadnienie Cauchv’ego (10.112) możemy rozwiązywać metodami klasycznymi jedno- lub wiełopunktowymi, z którymi zapoznaliśmy się w p. 5.3. Należy jednak stosować je bardzo ostrożnie, gdyż nic zawsze są stabilne. Powodem tego jest zlc uwarunkowanie macierzy' B = C~1A. Sprawia ono, żc niektóre metody klasyczne są stabilne przy warunku na ogół trudnym do spełnienia w praktyce. Na przykład w metodzie Rungego-Kutty czwartego rzędu dla zadania (10.113) krok t podziału po i powienien spełniać warunek zihr < 3 (wskaźnik uwarunkowania macierzy fi = C~'A jest równy 4jh2). Branie małego kroku z, przy ktÓTym spełniony jest ten warunek, powoduje, że koszt wyznaczenia rozwiązania jest bardzo duży. Poszukuje się wiec bezw arunkowo stabilnych metod, bez ograniczeń na stosunek kroków z i h. Najbardziej przydatne, również w przedziale czasowym [0, co), są tzw. A-stabilne metody zdefiniowane w p. 5.6. Są one jednak rzędu nic wyższego niż 2, jak udowodnił Dahląuist w książce [17].

Taką metodę skonstruujemy dalej stosując aproksymację różnicową z p. 10.3. Niech cot będzie siatką na [0, 2’] postaci o>. = {t:i — nz , n = 0. ...» N , Nr = 7}

Przyjmiemy oznaczenia v"(x) = v(x,nz). e* - (tf 1vn)jz.

Zagadnienie (10.112) ap reksy mu jemy następującym schematem różnicowym

(10.114)


Ci7+ 4-^((« + 0.5)r)(<”11 +{”) =/((n+0.5)t)

J0 * «0*> ^esl to tzw. schemat Cranka-Nicolsona, którego rząd aproksymacji wynosi dwa ( 'v^ględcm (). Można pokazać, że schemat ten jest bezwarunkowo stabilny, jeśli a (t- ifj f) jest V-eliptyczna dla /e[0. 7 J. Założenie to zresztą można osłabić.

Schemat (10.114) rozwiązujemy rekunencyjnie. Obliczamy $"+: z równania Wykorzystując to, żc ę' jest już obliczone; przy n - I korzystamy z warunku


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
Scan0039 © J. Pelc WMT/77 WSTĘP DO METODY ELEMENTÓW SKOŃCZONYCH. PODSTAWOWE POJĘCIA. Metoda Elementó
221 (47) MI7TODA elementu skończonego 10 jeśli za v przyjmiemy N,.Nj i.}-1 Można udowodnię (por. z p
229 (45) MŁTODA elementu skończonego 10.2/229 Wektor uh =    o wyznaczamy z układuAu
237 (48) IggfOPA ELEMENTU SKOŃCZONEGO 10 3/237 UWAGA 10.12 Nałożenie, że funkcja A.y2) n: c zal
cr 100 90 80 70 60 ‘50 40 30 20    10    0Si + Cla 100 -{Co+Bo+LB
siatka50x50 METODA ELEMENTÓW SKOŃCZONYCH (MES) TEMPERATURA T [°C] T = -4 , T _ =9.8563 H E A T M I L
siatka5x5 METODA ELEMENTÓW SKOŃCZONYCH (MES) TEMPERATURA T [°CJ T = -4 , T _ =8.0418 H E A T M I L v
sprawdzenie METODA ELEMENTÓW SKOŃCZONYCH (MES) TEMPERATURA T [°C] T = -4 , T _ =7.9131 6
11 Graficzną ilustracją wyników obliczeń numerycznych metodą elementów skończonych przedstawiono
Nazwa przedmiotu Metoda elementów7 skończonych ] Kod M-UZ9 Semestr 3 1 Godziny 1 15 1 15 1
Metoda elementów skończonych - wykład - Metody elementów skończonych (MES - Finite Element Method) •
Metody numeryczne 1.    Metoda elementów skończonych MES wymaga podziału zęba na
ADAPTACYJNA METODA ELEMENTÓW SKOŃCZONYCH W ZASTOSOWANIACH WIELOSKALOWYCHinż. ŁUKASZ CYGANIK Mechanik

więcej podobnych podstron