296 (34)

Równanie (XII.77) obowiązuje dla dowolnego stanu ruchu maszyny. Zauważmy, że wyrażenie pod znakiem sumowania jest stałe. Pisząc równanie (XII.77) dla dowolnego stanu ruchu danej maszyny i dla stanu obliczeniowego oznaczonego indeksem o otrzymujemy

«• i

albo

^m. M.P»

/ 1 ~ (PJPJ ^P*^V* ^ l—tPmJPmjT*

—m-

(XI 1.79)

Równania (XII.78) i (XII.79) otrzymano przy założeniu, że wykładnik politropowy n nie zmienia się w zmiennych warunkach ruchu.

Równanie (X 11.70) jest poszukiwanym równaniem przelotności turbiny. Można je doprowadzić do prostszej postaci. Wykładnik politropy leży praktycznie w zakresie

n

1,0-1.35,

czemu odpowiada

n+ I

n

- 1.75-2,0.

Nie popełniamy większego błędu przyjmując

n

(1)

Następne uproszczenie otrzymamy przyjmując równanie stanu gazu idealnego, czyli

(2)

P,„ r,n _ 7"

" T, oraz równość współczynników wydatku

(3)

Z uproszczeniami (I), (2), (3) równanie (XI 1.79) przechodzi we wzór Ft.Oot.A:

Tmm Py . / ¹ ~(PjPy)² Tm P*o V 1 -<Poo/p,o)²'

(X 11.80)

■

Przy założeniu

T.-T.

równanie FlGgla przedstawia powierzchnię ćwiartki stożka (rys. XII. 16). Tak wyprowadzone prawo przelotności Stouoli-FlCgi.a (XI 1.80) jest jed me przybliżeniem. Pomija ono zmienność współczynnika wydatku i<. zakłada, że (n+ 1) n - (n,+ 1    • 2, przyjmuje, że turbina posiada bardzo dużo stopni,

2 -* x. Zakłada się również Q Q₀ i przyjmuje, ze we wszystkich stopniach zachodzi przepływ poddźwiękowy.

Wpływ skończonej liczby stopni na prawo przelotności można jakościowo określić w prosty sposób. W przypadku turbiny jcdnoslopniowej czysto akcyjnej jej przelotności zmienia się w przybliżeniu tak. jak przelotność pojedynczej dyszy opisana równaniem (XII.II) i przedstawiona graficznie na rysunkach XI 1.3 i XI 1.4. Zauważmy, że równania (XII.II) i (XI 1.80) są analogicznie zbudowane (przy T_t = T„). Istotna różnica polega na występowaniu krytycznego stosunku ciśnień w dyszy, poniżej którego strumień masy nie zależy od ciśnienia za dyszą.

Rozważając szeregowe połączenie dwu dysz zwężających się otrzymamy prawo przelotności podobne do (XIf.II), z tą tylko różnicą, że krytyczny stosunek ciśnień będzie leżał niżej. Aby bowiem powstał w układzie przepływ krytyczny, musi wystąpić krytyczny stosunek ciśnień fi przynajmniej w jednej dyszy. Ponieważ w drugiej dyszy stosunek ciśnień musi być mniejszy od jedności, przeto iloczyn tych stosunków ciśnień będzie zawsze mniejszy od /?. Ze wzrostem liczby szeregowo usytuowanych dysz maleje stosunek pJp_v przy którym zachodzi przepływ krytyczny w jednej z dysz. Punkt K na rysunku