3b (38)

3b (38)



03. Równani* różniczkowa ruchu punktu meterlilnego w formie wektorowe) oraz w proatokątnym układzie współrzędnych.

Dynamiczne równania ruchu punktu w układzie współrzędnych kartezjańakich:

m)l - j) F,y

i»L


m.rT = P, +

Dynamiczne, wektorowe równania ruchu punktu: /ł, 1    = 0

B, «- -m,5,

m* • j ?!*

I«Ł


04. Zasada d'Alamberta (metoda klnatostatykl).

Siły działająca na ciało są w równowadze z silą bezwładności.

Y.F> +(-mo) = 0

YF,czynne + YReakcje + (-m a) = 0

OS. Pęd punktu materialnego; zasada pędu; zasada zachowanie pędu.

Pęd punklu materialnego wyraża się wzorem p = m • v

Zasada oedu: Pochodna wektora pędu względem czasu t jest równa sile działającej na punkt materialny £ • dp/dt.

Zasada zachowania oedu- Jeżeli na ciało nie działają żadne slly lub działające pozos'. h w równowadze (£ = 0) to pęd dala |est stały fi = const

OS. Kręt punktu materialnego; zasada krętu; zasada zachowania krętu.

Kręt punktu materialnego określany jest wzorem. ka = rxp

Zasada krętu: Pochodna wektora krętu względem czasuj jest równa momentowi sity itr.niającej na punkt materialny obliczanego względem tego samego punktu co kręL dKo/dt = jVJj Zasada zachowania krętu Jeżeli w pewnym okresie czasu moment siły działającej na punkt materialny jest stale równy 0, wówczas kręt jest stały.

07.    Pojęcie pracy; Jednostki pracy; praca elomentrna;

Praca mechaniczna. Praca siły stałej na drodze prostoliniowej, kierunek działania siły pokrywa się z drogą

Elementarna praca siły zmiennej £ na elementarnym przesunięciu ds nazywnmy Iloczyn skalarny tej siły przez przesunięde.

61» £•(& ; JL =P,dx + P,dy + P,dz ; U„ = j»0(6L)»fM(P,dx ♦ P/ły ♦ P,dz) dla toru kołowego: SL •= M„dę ; La> = I^*®(Mod<s)

08.    Praca alty ciężkości.

09.    Enorgla kinetyczna punktu materialnego.


10. Zasada równowartości pracy I energii kinetycznej.

Skończony przyrost energii kinetycznej układu mechanicznego clal materialnych - ndożsnia o konfiguracji elementów A do położenia o konfiguracji elementów 3 jest równy surmę mac całkowitych układów sil zewnętrznych I zewnętranych na tym przemieszczeniu


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
D 1 (1) N 1V* I W 2 D Z IAŁ II1. DYNAMIKA DYNAMIKA PUNKTU MATERIALNEGO Równania różniczkowe ruchu pu
346 (20) 10. Dynamika punktu ROZWIĄZANIE Równania różniczkowe ruchu punktu w tym przypadku mają post
P1020471 Dynamika nieswobodnego punktu materialnego Równania różniczkowe ruchu nieswobodnego punktu
P1020471 Dynamika nieswobodnego punktu materialnego Równania różniczkowe ruchu nieswobodnego punktu
PB260108 Równanie różniczkowe ruchu falowego Ogólne równanie fali będzie dowolną funkcją
skrypt wzory i prawa z objasnieniami45 88 Wahadło fizyczne ■ Równanie różniczkowe ruchu wahadła fizy
6a (46) 18. Ruch obrotowy ciała sztywnego (równania różniczkowe ruchu, energia kinetyczna). Im1 2 En
170 Rozdział 13 Stan nieustalony generatora jest określony układem równań różniczkowych ruchu wirnik
wspolrzedna naturalna fłWspółrzędna naturalna I Jeżeli dany jest tor punktu (równanie toru ruchu pun
D2 (1) 1.2. Całkowanie równań dynamicznych ruchu punktu materialnego znajdującego się pod działaniem
170 Rozdział 13 Stan nieustalony generatora jest określony układem równań różniczkowych ruchu wirnik
Strona0113 Odwrotną postać równań różniczkowych ruchu można także otrzymać bezpośrednio z liniowych
P1010513 PRZYPADKI SZCZEGÓLNE RUCHU PUNKTURuch wzdłuż prostej Wektorowe równanie ruchu wzdłuż proste

więcej podobnych podstron