3582322304

3582322304



Przemieszczenie wirŁ - dowolne odchylenie położenia ciała od położenia równowagi, spełnia następujące warunki: a)jest nieskończenie małe b)jest niezależne od sił obciążających c)jest zgodne z geometrycznymi warukami ograniczającymi. Tw.Betliego o wzajemności pracy - praca wykonana przez układ sił Pi na przemieszczeniu wykonanym przez układ sił Pkjest równa pracy układu sił Pk na przemiszczeniu wykonanym przez układ sił Pi.

Tw.Fracy wirLdla dala doskonale sztyw.-Warunkiem koniecznym i dostatecznym równowagi ciała jest by praca wszystkich obciążeń na przemieszczeniach wirt.była równa O.Do wyznaczenia a) reakcji b) sił wew.

na osi b) Obc aniysym. Sym. Wykres T, kąty obrotu Antysym. wykresy N,M.

Założenia Metody przemieszczeń: a)małe deformacje b)małe przemieszczenia cjpomijamy odkształcalność osiową elementów d) obowiązuje założenie płaskich przekrojów ejobowiązuje prawo Hoocka ejzakładamy że węzły są sztywne.

Sens fizyczny równań kanonicznych met. przem.: Równania kanoniczne met.przem. są równaniami równowagi węzłów. Można je też interpretować jako warunki zerowania się reakcji w dodatkowo wprowadzonych więzach przekształcaj ących rozpatrywaną konstrukcj e w układzie geometrycznie wyznaczalnym. Sens fizyczny i-tej kolumny maderzy sztywnośd = wartości i-tej siły przywęzłowej w elemencie, pochodzącej od jednostkowych przemieszczeń

Tw.o Pracy sil wirtual. Dla odkształcalnego Założenia statecznośd płaskich układów

statycznie wyznaczalny b)nakładamy na układ elementów b)określenie globalnego układu i


układu prętowego - Suma pracy rzeczywistych sił na przem.wirt. = sumie pracy rzeczywistych sił wewnętrzn. na odkształceniach wirtual.

Założenia Metody sił -a)po obliczeniu stopnia statycznej niewyznaczalności układu odrzuca się tyle więzi by uzyskać układ podstawowy warunek zgodności jego przemieszczeń z przemieszczeniami układu wyjściowego cjPrzemieszczenie w kierunku odrzuconej więzi delta = 0 djostateczne wartości sił w układzie obliczamy z wzorów superpozycyjnych.

prętowych: ajmateriał idealnie sprężysty, obowiązuje prawo Hoocka bjwszystkie pręty są idealnie proste cjzakładamy, że wyboczenie następuje przy małych przemieszczeniach djukłady są osiowo ściskane ejukłady są płaskie. Algorytm BMP: Przygotowanie: ajustalenie liczby swobody układu i liczby

układów lokalnych cjzestawienie w tablicy poszczególnych elementów djzestawienie w globalny wektor przemieszczeń węzłowych e) wektory alokacji poszczególnych elementów f)wektory wyjściowych sił przywęzłowych I poszczególnych elementów g)wektor obciążeń

Zasada kontroli obdążeń wykonanych meLwęzłowych R.Obliczenia: ajutworzenie


Sił: a) warunki równowagi M=0 Y=0 X=0 b) poprawność arytmetyczna: zerowanie się równań równowagi po podstawieniu wyznaczonych wartości nadliczbowych c) kontrola wartości współczynników wyrazów wolnych i nadliczbowych równań kanonicznych d) kontrola zgodności przemieszczeń.

I Tw Redukcyjne: stan jednostkowego obciążenia wirtualnego rozpatrujemy w układzie podstawowym metody sił, a stan obciążeniania zewnętrznego rozpatrujemy w układzie rzeczywistym.

Metoda kinematyczna wyznaczania li ni wpływu: opiera się natw. Mullera-Breslau,


linia wpływowa danej wielkości statycznej ma momentów poszczególnych węzłów Mi=0


macierzy sztywności ki(4x4) bjagregacja globalnej macierzy sztywności cjutworzenie z wektorów Si poszczególnych elementów sprowadzonego wektora obciążeń węzłowych R djutworzenie sumarycznego wektora obciążeń węzłowych e)rozwiązanie układu równań Kxq=P. Ograniczenia ajelement musi leżeć w liniach poziomych lub pionowych bjkierunki lokalnych przemieszczeń muszą się pokrywać z kierunkami globalnymi c)w przekrojach przy podporach przegubowych i przegubach węzłowych kąty obrotu przyjmuj emy j ako niewiadome przemieszczenia węzłów.

Zasada sprawdzenia wyników BMP:a)suma


kształt lini ugięcia układu wywołanego wymuszeniem kinematycznym sprzężonym z daną wielkością, którego wartość wynosi -1. Własnośd linii ugięda w przekroju przedętym osią symetrii (sym,antysym): a) Obcsym: Sym.wykresy M,N, odkształcona b)suma reakcji Ri=0

Założenia teorii II rzędu analizy płaskich układów prętowych ajzałożenie małych przemieszczeń, odkształceń bjwszystkie elementy układu sa idealnie proste, płaskie przekroje, prawo Hoocke’a cjwyboczenie

postać układu. Antysym.wykres T, kąty obrotuukładu rozpatrujemy tylko w płaszczyźnie


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
Egzamin 1 12 13 (termin 2) 1. t Zależność wektora położenia ciała od czasu dana jest wzorem: r(t)
egz po?łym roku U +t.2t-11!. Oblicz «l) Zależność wektora położenia ciała od czasu dana jest wzoremp
10 B. Odchyłka położenia Wyznaczyć przemieszczenie stołu „C” odpowiadające 1 obrotowi śruby
AwCOSwt- Aoo Prędkość maksymalną ciała osiąga w położeniu równowagi Zależność prędkości od
mech2 135 odchylenia od położenia równowagi zmienia się według równania (p = cp cos pt. Znaleźć najw
mech2 135 odchylenia od położenia równowagi zmienia się według równania (p = cp cos pt. Znaleźć najw
nici ) . Odchylona od położenia równowagi o kąt « kulka porusza się ruchem drgającym . Siłą , która
P1020666 (2) Największą bezwzględną wartość odchylenia od położenia równowagi trwalej nazywamy
P1020666 (2) Największą bezwzględną wartość odchylenia od położenia równowagi trwalej nazywamy
1665006565714348819405821892 n 1 Pommn odchyłek położenia - ------ -----— l - Mt»l$ »ww*f7*nm edcb
Mechanika7 Własności par sił 1.    Parę sił można przenieść w dowolne inne poło
położenia równowagi. Obliczyć prędkość ciała w chwili zderzenia, jeśli współczynnik tarcia
42506 P7270355 Zadanie 6. (I pkt) Wykres przedstawia zależność wychylenia kulki z położenia równowag
47664 strona207 SKOROWIDZ 207 odchyłka położenia 79 -    pozycji 81, 83, 84 -
zad7 Zadanie 7 ClearAIlfGlobal *"] x = A*Sin[w*t + alfa] (* wychylenie ciała z położenia równo
lista4 p Pęd / Zderzenia / Środek masy L) Na jaką wysokość h liczoną od położenia równowagi wzniesie

więcej podobnych podstron