Strumień elektronów Jng skierowany w lewo powstaje z tej niewielkiej ilości elektronów generowanych dla utrzymania równowagi termicznej po prawej stronie : mogą one „zsuwać" się w ,jdól” do strony lewej.
W równowadze Jnr+Jng = 0 na granicy złącza.
To samo rozumowanie dotyczy dziur: Jpr+Jpg =0.
Zatem gdy układ jest niespolaryzowany to:
Jnr(O) + Jng(O) = 0
Przy polaryzacji złącza w kierunku przewodzenia, napięcie polaryzujące złącze pow oduje zmniejszenie bariery potencjału
Gdy przyłożymy napięcie w kierunku przewodzenia, to prąd związany z rekombinacja wzrośnie o czynnik Boltzmannna, nastąpi obniżenie bariery potencjalnej, co umożliwi większej liczbie elektronów' przepłyniecie ze strony półprzewodnika typu n na stronę półprzewodnika typu p
J,u-<yprzewodzenia) = J„r(0)exp -L-J
W tym przypadku również prąd generacji nie ulegnie zmianie
Stąd przy polaryzacji w kierunku przewodzenia pojawia się większy prąd rekombinacyjny (dyfuzyjny), złącze przewodzi w tym kientnku
Przy polaryzacji złącza w kierunku zaporowym wzr asta różnica potencjałów między tymi dwoma obszarami i prąd rekombinacji maleje o czynnik Boltzmanna (czynnik Boltztnarma określa liczbę elektronów' o energii wystarczającej do przekroczenia bariery).:
Napięcie wsteczne wywiera nieznaczny wpływ na stnunien elektronów' generowanych ponieważ i tak „spływają" one z góry w dól
Prąd rekombinacyjny (dyfuzyjny) jest bardzo mały, złącze praktycznie nie przewodzi (jest tylko minimalny prąd rewersyjny o kilka rzędów' mniejszy od prądu przewidzenia)
Pr zewodzenie złącza w jednym kierunku, nieprzewodzenie w drugim to właściwość prostująca (dioda pn jako prostownik).