Jak widać, stałe K( i K, są sobie równe. Równanie równowagi napięciowej obwodu twomika silnika VCM przyjmuje postać:
u(t) =Ri(£) +
ar
gdzie: u(t) - napięcie zasilające, R - rezystancja cewki, L - indukcyjność własna cewki.
Zakładając jeden stopień swobody mchu układu akmatora głowic, dużą sztywność konstrukcji nośnej cewki silnika VCM oraz E-bloku, równania mchu przyjmują postać:
gdzie: Ovcm - przemieszczenie kątowe, _ indukcyjność własna, rezystancja oraz liczba
zwojów cewki silnika, ri'* - wewnętrzny promień magnesu oraz długość cewki w polu magnesu
trwałego, - przemieszczenie i prędkość kątowa cewki, M(0**(0* _ napięcie, prąd
oraz rozkład indukcji w szczelinie powietrcnej silnika (w płaszczyźnie cewki).
2. POLOWY I OBWODOWY MODEL SILNIKA VCM.
Konstrukcja silnika VCM jest relatywnie prosta. Cewka wirnika silnika VCM umieszczona jest w polu magnesów trwałych segmentowych (obecnie coraz rzadziej stosowanych) lub jednolitych, w taki sposób że każdy bok cewki porusza się w polu magnetycznym skierowanym w przeciwnych kierunkach. Na rysunku przedstawiono wygląd przykładowego magnetowodu silnika VCM, składającego się z jarzma górnego i dolnego - (1), magnesów segmentowych - (2) (pomiędzy którymi porusza się cewka wirnika silnika VCM - w płaszczyźnie rysunku), dwóch kolumn (3) zamykających obwód magnetyczny.
Wykorzystując symetrię magnetowodu silnika VCM, obliczenia rozkładu indukcji wykonano dla jego Vi części. Wynikowy rozkład przestrzenny indukcji w szczelinie powietrznej przedstawiono na rysunku.