1950082889

Oczywiście założenia te, a w szczególności założenie 4 i 5, stanowią jedynie zgrubne przybliżenie stanu rzeczywistego.

Poniżej przedstawiono rozwiązania równania przewodnictwa ciepła dla typowych schematów obliczeniowych [50]:

Ciało masywne spawane ruchomym, punktowym źródłem ciepła:

n«,*)=-ib?^e~^5W"' ^{+ 7}° ^;    R='l*¹+y¹+z¹    <'-⁷>

Ciało masywne spawane szybkim, punktowym źródłem ciepła:

T(y,z,t) = -Ą—e~^+T„ ;    r = V7+7    (1.8)

Płyta spawana ruchomym, punktowym źródłem ciepła:

T(r,x,z,) = m_(rz)

<1

IttAS

(1.9)

m_lr- współczynnik uwzględniający zmiany temperatury na grubości płyty 5 vS    r

w zależności od —— oraz — .

2 a    o

Cienka płyta spawana ruchomym, liniowym źródłem ciepła:

(1.10)

nr) = ^e^K_{aM +} T„

K₀(u)

• wartość funkcji Bessela dla u =

[V² V_x

^U~ V 4a² + a

2 a_k

b. = —— - współczynnik wymiany ciepła na powierzchni granicznej cienkiej płyty cyó

Cienka płyta spawana szybkim, liniowym źródłem ciepła:

rCy.r) = ——j=== c    (1.11)

vótJ4 KMcy

Jeżeli w równaniu tym pominiemy bit, to obliczenia prowadzone będą bez uwzględnienia wymiany ciepła z otoczeniem.

Przyjmowane do obliczeń warunki graniczne nie są spełnione lub spełnione są częściowo, w związku z tym obliczone wartości mogą odbiegać od wartości zmierzonych. Możliwe jest jednak skorygowanie obliczeń na podstawie pomiarów cykli cieplnych w określonych punktach elementów spawanych.