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RKSIJMES 153

que 1’action de celle-ci est tout a fait comparable au mouve-ment d’un piston vibrant a 1’entree du tubę.

L’allure des courbes correspondantes au son aigu est bien plus conforme avec la formule de Kirchhoff. Dans ce eas la vitesse croit avec le diametre du tubę pour toutes les pres-sions (comparez les courbes IV et I, II). Cependant il est probable que dans ce cas aussi 1’influence de 1’intensite du son n’est pas non plus negligeable. C'est pourquoi 1'auteur est d’avis que la vitesse dćduite de ces experiences relatives au large tubę et au son aigu (moyenne des sóries I et II) qu'il prend pour base des considerations qui suivent, doit aussi etre con-sidćróe seulement comme la limite superieure de la vitesse vraie, c’est-a-dire de la vitesse correspondante a 1’amplitude infiniment petite. On verra que cette conclusion est supportee par des calculs fondós sur une base tout-a-tait differente et on pourra juger quel est 1'ordre de grandeur des perturbations dues a 1’intensitó finie du son et a 1’intluence des parois du tubę.

9. Supposons que la vitesse u soit connue en fonction de la pression p et de la tempćrature 0, et proposons-nous de calculer a 1’aide de la formule (1) le rapport k de deux especes de la chaleur spćcifique.

Soit

l’equation caracteristique de fair, p₀ designant la pression d’une atmosphere, v₀ le volume normal d’une masse m de ce gaz, un coefficient variable, en fonction de p et 0, donnę par l’ex-pćrience ). En differentiant par rapport a p, etant invaria-ble on obtient:

Cette valeur, subtituóe dans la formule (1) donnę

) voir ee Bulletin, 1891, p. 186, table de = F (p, 0).