Temat: Załamanie i odbicie fal płaskich na granicy ośrodków
Załamanie i odbicie fal płaskich na płaskiej granicy dwóch ośrodków izotropowych
Zajmijmy się przechodzeniem i załamaniem fal płaskich na granicach ośrodków. Będziemy wykorzystywali wyniki uzyskane przez Fedorowa i Filippowa [1].
Przyjmijmy, że fala elektromagnetyczna porusza się w ośrodku izotropowym I o współczynniku załamania
w kierunku ośrodka II, który charakteryzuje współczynnik załamania
. Przyjmiemy dalej, że granica F rozdziału ośrodków I i II jest płaszczyzną. Niech
będzie jednostkowym wektorem prostopadłym do tej płaszczyzny, skierowanym w stronę ośrodka II. Zgodnie z założeniami wektor refrakcji
fali padającej także jest także skierowany w stronę ośrodka II. Razem z wektorem
wektor ten określa płaszczyznę P, noszącą nazwę płaszczyzny padania. Wektor
jest prostopadły do płaszczyzny padania, bo jest prostopadły do obydwu wektorów ją określających:
,
.
Z doświadczenia wiadomo, że na granicy ośrodków różnych optycznie na ogół ma miejsce załamanie i odbicie fali padającej. Niech E1(r,t), D1(r,t) i H1(r,t) będą wektorami związanymi z falą padającą, E2(r,t), D2(r,t) i H2(r,t) - z odbitą, zaś E3(r,t), D3(r,t) i H3(r,t) z falą załamaną. Składowe równoległe, jak również składowe prostopadłe, wektorów pól Ei(r,t), Di(r,t) i Hi(r,t) (i=1,2,3) spełniają w każdym punkcie granicy ośrodków warunki ciągłości. Zarówno wektory E0, D0 i H0, które nie zależą od r i t, jak i czynniki fazowe (związane z fazami
) muszą spełniać wspomniane warunki. By wektory charakteryzujące te trzy fale były ciągłe ich fazy muszą być jednakowe w każdym momencie czasu i w każdym punkcie r płaszczyzny F, zatem
. (4.1)
Punkty płaszczyzny F, która jest prostopadła do wektora
, spełniają oczywisty warunek
. (4.2)
Równania (4.1) są spełnione jeżeli częstości ωi i iloczyny skalarne
(i=1,2,3) są jednakowe
,
. (4.3a,b)
Warunki (4.3b) można zapisać inaczej
. (4.3c)
Ponieważ spełniony jest warunek (4.2) i na długość
wektora wodzącego r nie ma ograniczeń, więc różnice wektorów refrakcji znajdujące się we wzorze (4.3c) muszą być równoległe do wektora
. (4.4)
Po wymnożeniu obydwu stron związku (4.4) przez
otrzymamy
(4.5)
gdzie
.
Wprowadzimy wektor b prostopadły do wektora a i
.
Jest on równoległy do prostej przecięcia się płaszczyzny rozdziału F i płaszczyzny padania P
Wektor ten nie jest prostopadły do wektora m1. Rzeczywiście
.
Ponieważ wektor b jest prostopadły do wektora a, więc leży w płaszczyźnie padania. Jest także prostopadły do wektora
. Wektory a, b i
tworzą ortogonalną trójkę wektorów związanych z konkretnym zagadnieniem załamania i odbicia fali elektromagnetycznej. Jak wiemy wektor m1 leży w płaszczyźnie padania, a więc można go przedstawić w postaci kombinacji liniowej wzajemnie prostopadłych wektorów b i
. (4.6)
Przeniesiemy w równaniach (4.4) wektor m1 na lewe strony i wykorzystamy wzór (4.6). W wyniku otrzymamy dwa równania
, (4.7)
z których wynika, że wszystkie wektory refrakcji leżą w płaszczyźnie padania. Zbadajmy iloczyny wektorowe
. Na podstawie równania (4.7) wnioskujemy, że
.
Rzecz jasna, także długości wektorów
(i=1,2,3) są jednakowe
. (4.8a)
Na podstawie równań (4.6), (4.7) stwierdzamy, że rzuty wektorów refrakcji fali padającej, odbitej i załamanej są jednakowe i równe liczbie
. Wprowadzając kąt padania
, kąt odbicia
i kąt załamania
zapiszemy wzór (4.8a) w innej, dobrze znanej, postaci
(4.8b)
Równanie (4.8b) stanowi podstawę znanej konstrukcji, pozwalającej znaleźć wektory refrakcji fali padającej, odbitej i załamanej (rys. 4.1). Końce wektorów refrakcji m1 i m2 leżą na okręgu o promieniu
, natomiast koniec wektora m3 leży na okręgu o promieniu
. Ich rzuty na linię przecięcia się płaszczyzny rozdziału ośrodków i płaszczyzny padania są jednakowe.
Ze względu na porzeczny charakter badanych fal wektory
oraz
(i=1,2,3) każdej z nich można zbudować z jednostkowego wektora
równoległego do a oraz wektora
, np.
. Warunki brzegowe jakie spełniają wektory
,
,
pozwalają wyznaczyć współczynniki Ai, Bi. To oznacza, że możemy wyznaczyć amplitudy i określić polaryzację fali odbitej z załamanej. Nie będziemy się tym zagadnieniem zajmować. Zbadamy jedynie konsekwencje szczególnych związków jakie spełniają kąty padania, odbicia i załamania.
Gdy
to wektory
i
są prostopadłe więc wektor E2 jest prostopadły do płaszczyzny padania. Rozpatrzymy jeden z warunków (4.8b)
.
Można pokazać, że fala odbita jest całkowicie liniowo spolaryzowana, a kąt padania
spełnia warunek Brewstera
. Zwróćmy uwagę, na to, że kąt Brewstera można określić dla każdego ilorazu współczynników załamania nI, nII.
Natomiast gdy pada z gęstszego ośrodka na granicę rzadszego (
) to nie zawsze istnieje fala załamana. Zapiszemy to samo równanie co w przypadku wprowadzenia kąta Brewstera, w postaci
.
Wprowadzimy krytyczną wartość kąta
.
Gdy
to
, tj. kąt załamania równy jest
, a więc fala załamana rozchodzi się stycznie do granicy rozdziału. Gdy
to fala nie wchodzi do ośrodka rzadszego. Mówimy wtedy o całkowitym wewnętrznym odbiciu.
Zjawisko całkowitego polaryzowania fali w wyniku odbicia jak również zjawisko całkowitego wewnętrznego odbicia wykorzystywane jest do uzyskiwania światła spolaryzowanego.
4.2 Zjawisko odbicia i załamania na granicy ośrodka anizotropowego
Opis zjawiska załamania i odbicia na płaskiej granicy różnych ośrodków anizotropowych optycznie jest bardzo skomplikowany. Rozważymy najprostszą sytuację gdy ośrodek, w którym rozchodzi się fala padająca i odbita, jest izotropowy, zaś ośrodek, w którym rozchodzi się fala załamana jest jednoosiowy. W porównaniu z przypadkiem rozpatrzonym w § 4.1 pojawia się konieczność uwzględnienia oprócz wektorów
i
jeszcze kierunku wektora osi optycznej
.
Niech orientację wektora
względem wektora
określa kąt
. Płaszczyznę
, w której leżą wektory
i
nazywamy główną płaszczyzną padania. Podobnie jak wektor
określił orientację płaszczyzny padania, tak wektor
, prostopadły do
, określa orientację przestrzenną tej płaszczyzny. Płaszczyzna padania i główna płaszczyzna padania przecinają się wzdłuż prostej równoległej do wektora
. Wektory
i
leżą w płaszczyźnie granicy rozdziału ośrodków. Oznaczymy kąt pomiędzy nimi przez
. Kąt ten nazywa się azymutem padania.
Ponieważ wektory
,
i
tworzą trójkę wzajemnie prostopadłych wektorów, więc można wyrazić wektor osi optycznej
przez ich kombinację liniową. Oto wynik [1]
.
Znając orientację wektora
względem wektorów
,
i
można zająć się warunkami granicznymi na powierzchni rozdziału ośrodków, które spełniają wektory
fali padającej, odbitej i załamanej oraz wektory refrakcji. Jednak jest to zajęcie bardzo pracochłonne i nie możemy poświęcić mu więcej uwagi.
Literatura:
F.I. Fedorow, W.W. Filippow, Otrażenie i perełomlenie sweta prozracznymi kristallami, Izdatelstwo Nauka i Technika, Minsk, 1976, § 3.
1
Szukasz gotowej pracy ?
To pewna droga do poważnych kłopotów.
Plagiat jest przestępstwem !
Nie ryzykuj ! Nie warto !
Powierz swoje sprawy profesjonalistom.