19 Równanie Eulera dla płynu rzeczywistego

Występują siły:

-grawitacyjna

ds

dz

ydv

ds

dt

s





















sin

-wymuszająca ruch

v

t

v

s

p

dv

dt

dv

















)

(





-tarcie ρ=τ dv

dv

dv

F

dv

dt

dv

dv

s

p

ds

dz

ydv

z











:

/

0













0

1



















F

s

p

ds

dz

y

dt

dv

równanie przepływu jedn. płynu rzeczywistego, gdy





F

s

p

ds

dz

y

dt

dv

V

dt

dv

















1

0

dla potencjalnego gazociągu, który nie powoduje zmian prędkości :

0

1

















F

s

p

ds

dz

y

dla płynu idealnego F

τ

=0

s

p

G

ds

dv

V

dt

dv

s













1

gdy dv/dt=0 (v grad) v=σ - (1/ρ)grad p

v=const to σ - (1/ρ)grad p =0
v=0

to σ - (1/ρ)grad p =0