19 Równanie Eulera dla płynu rzeczywistego 
 
Występują siły: 

-grawitacyjna 

ds

dz

ydv

ds

dt

s





















sin

 

-wymuszająca ruch 

v

t

v

s

p

dv

dt

dv

















)

(





 

-tarcie ρ=τ dv 

dv

dv

F

dv

dt

dv

dv

s

p

ds

dz

ydv

z











:

/

0













 

0

1



















F

s

p

ds

dz

y

dt

dv

 równanie przepływu jedn. płynu rzeczywistego, gdy 





F

s

p

ds

dz

y

dt

dv

V

dt

dv

















1

0

 

dla potencjalnego gazociągu, który nie powoduje zmian prędkości : 

0

1

















F

s

p

ds

dz

y

 dla płynu idealnego F

τ

=0 

s

p

G

ds

dv

V

dt

dv

s













1

 gdy dv/dt=0 (v grad) v=σ - (1/ρ)grad p 

v=const  to     σ - (1/ρ)grad p =0 
v=0 

   to     σ - (1/ρ)grad p =0