1. Wiadomości ogólne.
1.1 Cel ćwiczenia.
Celem ćwiczenia jest doświadczalne wyznaczenie odległości a między szczelinkami siatki oraz dyskusja obrazu powstałego na ekranie.
1.2 Zestaw przyrządów :
- ekran z umieszczonym arkuszem papieru milimetrowego - układ pomiarowy:
laser
slajd z podwójnymi szczelinkami.
1.3 Układ pomiarowy.
1.4 Wstęp teoretyczny.
Spójna ( koherentna ) wiązka światła przechodząc przez dwie jednakowe szczeliny ulega na nich ugięciu , dając po przejściu przez szczelinę dwie fale spójne interferujące ze sobą. W wyniku interferencji otrzymuje się na ekranie umieszczonym w pewnej odległości za szczelinami jasne i ciemne prążki interferencyjne. Ponieważ szerokość szczeliny jest znacznie większa od długości fali λ pojawia się również zjawisko dyfrakcji. Obraz widoczny na ekranie powstaje z nałożenia na siebie obu tych zjawisk.
W ćwiczeniu wykorzystano opisane zjawisko do obliczenia odległości między szczelinami a, zgodnie ze wzorem:
asinα=nλ , n∈Z
2. Wyniki pomiarów.
Wielkości użyte w sprawozdaniu:
n - numer prążka interferencyjnego
xn - odległość n-tego prążka od środka ekranu
Δxn - błąd wyznaczenia odległości prążka od środka ekranu
λ=635nm
λ - długość fali świetlnej lasera
L=1,446m ± 0,001m
L - odległość slajdu od ekranu
A - współczynnik liniowej zależności xn od n
Dla pierwszej pary szczelin:
N |
xn |
Δxn |
1 |
18mm |
±1mm |
2 |
37mm |
|
3 |
52mm |
|
4 |
74mm |
|
5 |
88mm |
|
Wynik aproksymacji - wykorzystano zależność :
xn = A*n
Współczynnik A[mm] |
ΔA |
17,89 |
0,13 |
Długość fali λ [m] |
Odległość L[m] |
Współczynnik A[m] |
Odległość między szcz. a[m] |
0,000000635 |
1,446 |
0,01789 |
5,13253E-05 |
|
ΔL |
ΔA |
Δa |
|
0,001 |
0,00013 |
4,08457E-07 |
Ostatecznie mamy:
a=51,3μm ± 0,4 μm
Dla drugiej pary szczelin:
n |
xn |
Δxn |
1 |
9mm |
±1mm |
2 |
19mm |
|
3 |
28mm |
|
4 |
37mm |
|
5 |
45mm |
|
Współczynnik A[mm] |
ΔA |
9,16 |
0,13 |
Długość fali λ [m] |
Odległość L [m] |
Współczynnik A [m] |
Odległość między szcz. a [m] |
0,000000635 |
1,446 |
0,00916 |
0,000100241 |
|
ΔL |
ΔA |
Δa |
|
0,001 |
0,00013 |
1,49196E-06 |
Ostatecznie mamy:
a=100,2μm ± 1,5 μm
Dla trzeciej pary szczelin:
n |
xn |
Δxn |
1 |
2mm |
±1mm |
2 |
4mm |
|
3 |
6mm |
|
4 |
8mm |
|
5 |
11mm |
|
Współczynnik A[mm] |
ΔA |
2,09 |
0,13 |
Długość fali λ [m] |
Odległość L [m] |
Współczynnik A [m] |
Odległość między szcz. a [m] |
0,000000635 |
1,446 |
0,00209 |
0,000439335 |
|
ΔL |
ΔA |
Δa |
|
0,001 |
0,00013 |
2,76309E-05 |
Ostatecznie mamy:
a=439μm ± 27,6 μm
4. Uwagi i wnioski.
Powstały obraz jest efektem nałożenia się na siebie efektów dyfrakcyjnych i interferencyjnych zgodnie ze wzorem:
I(α)=I0f(α)g(α),
gdzie:
stanowi część „interferencyjną”, zaś
część „dyfrakcyjną”.
Można powiedzieć, że g(α) moduluje f(α) jak widać na rysunku poniżej:
© David Hoult 2004
Wynik doświadczenia wynika ze stosunkowo dużej szerokości szczeliny, czyli takiej, że a >> λ . Jeśli a << λ (punktowe szczeliny) to mielibyśmy do czynienia jedynie ze zjawiskiem interferencji a natężenie kolejnych maksimów byłoby jednakowe, co jest niezgodne z doświadczeniem, ponieważ podczas przeprowadzania eksperymentu dało się zauważyć wyraźne różnice w natężeniu kolejnych maksimów.