Wzory:
y | r | ∆h | |
---|---|---|---|
mm | mm | mm | |
1 | 66 | 39 | 12 |
2 | 65 | 38 | 15 |
3 | 64 | 37 | 20 |
4 | 63 | 36 | 22 |
5 | 61,5 | 34,5 | 25 |
6 | 60 | 33 | 28 |
7 | 58,5 | 31,5 | 28 |
8 | 57 | 30 | 29 |
9 | 55 | 28 | 30 |
10 | 53 | 26 | 30 |
11 | 51 | 24 | 29 |
12 | 49 | 22 | 30 |
13 | 47 | 20 | 31 |
14 | 45 | 18 | 30 |
15 | 43 | 16 | 31 |
16 | 41 | 14 | 31 |
17 | 38 | 11 | 31 |
18 | 35 | 8 | 32 |
19 | 32 | 5 | 31 |
20 | 29 | 2 | 32 |
21 | 27 | 0 | 32 |
Stałe:
qm=1000kg/m3
to=20°C
po=998hPa
φ=49%
D=80mm
μ0=17,08·10-6
Przykładowe obliczenia:
Tabela z wynikami:
∆p | V | V/Vmax | r/R | Vt/Vmax | rt/R | |
---|---|---|---|---|---|---|
Pa | m/s | |||||
1 | 118 | 14,13 | 0,61 | 0,98 | 0,64 | 0,331 |
2 | 147 | 15,79 | 0,68 | 0,95 | 0,71 | 0,612 |
3 | 196 | 18,24 | 0,79 | 0,93 | 0,74 | 0,8 |
4 | 216 | 19,13 | 0,83 | 0,9 | 0,77 | 0,95 |
5 | 245 | 20,39 | 0,88 | 0,86 | 0,80 | |
6 | 275 | 21,58 | 0,94 | 0,83 | 0,82 | |
7 | 275 | 21,58 | 0,94 | 0,79 | 0,84 | |
8 | 284 | 21,96 | 0,95 | 0,75 | 0,85 | |
9 | 294 | 22,33 | 0,97 | 0,7 | 0,87 | |
10 | 294 | 22,33 | 0,97 | 0,65 | 0,89 | |
11 | 284 | 21,96 | 0,95 | 0,6 | 0,90 | |
12 | 294 | 22,33 | 0,97 | 0,55 | 0,91 | |
13 | 304 | 22,70 | 0,98 | 0,5 | 0,92 | |
14 | 294 | 22,33 | 0,97 | 0,45 | 0,93 | |
15 | 304 | 22,70 | 0,98 | 0,4 | 0,94 | |
16 | 304 | 22,70 | 0,98 | 0,35 | 0,95 | |
17 | 304 | 22,70 | 0,98 | 0,28 | 0,96 | |
18 | 314 | 23,07 | 1,00 | 0,2 | 0,97 | |
19 | 304 | 22,70 | 0,98 | 0,13 | 0,98 | |
20 | 314 | 23,07 | 1,00 | 0,05 | 0,99 | |
21 | 314 | 23,07 | 1,00 | 0 | 1,00 |
Wnioski:
Na wykresie możemy zauważyć, że na początku wartości teoretyczne i doświadczalne są do siebie zbliżone, jednak wraz ze wzrostem na osi 0X nasz doświadczalny wynik zaczyna znacznie odbiegać od założeń teoretycznych. Prędkości przepływu wzrastała wraz ze zbliżaniem się do osi rury, prędkość bliżej ściank jest mniejsza co jest zgodne z teorią. Na podstawie wykresu zauważamy że przepływ był turbulentny.