Mechanika Płynów Lab, Sitka N4

1. Cel ćwiczenia:

Celem ćwiczenia była jakościowa obserwacja zjawisk zachodzących przy przechodzeniu przepływu z laminarnego w turbulentny i na odwrót oraz związanych z tym zjawiskiem wartości górnej i dolnej liczby Reynoldsa.

2. Tabela z wynikami pomiarów

Tabela 1. Wyniki pomiarów dla przewodu górnego

Przewód górny (o średnicy 5,58 mm)
Laminarny->turbulentny

$$\frac{\text{dm}^{3}}{h}$$
90
89
88
91
91
94
92

Tabela 2. Wyniki pomiarów dla przewodu dolnego

Przewód dolny (o średnicy 5,55 mm)
Laminarny->turbulentny

$$\frac{\text{dm}^{3}}{h}$$
100
99
101
98
96
103
96

3.Wzory wyjściowe i wynikowe oraz przykładowe obliczenia:


$$\text{Re}_{\text{kr}} = \frac{v_{\text{kr}} \bullet d}{\nu}$$


$$v_{\text{kr}} = \frac{4 \bullet q_{V}}{\pi \bullet d^{2}}$$

Zatem:


$$\text{Re}_{\text{kr}} = \frac{4 \bullet q_{V}}{\pi \bullet d \bullet \nu}$$

Przejście przepływu turbulentnego w laminarny następuje dla wartości dolnej liczby Reynoldsa oznaczanej dalej jako: Rekrd

Natomiast przejście z przepływu laminarnego w turbulentny następuje dla wartości górnej liczby Reynoldsa oznaczanej: Rekrg

Lepkość kinematyczną wody potrzebną do obliczenia liczby Reynoldsa obliczyłem zgodnie ze wzorem zamieszczonym na stronie Zakładu Mechaniki Płynów jako:


$$\nu = \frac{1}{556406,7 + 19689,27 \bullet t + 124,6096 \bullet t^{2} - 0,3783792 \bullet t^{3}}$$

Dla zmierzonej przez nas temperatury t = 15, 0:


$$\nu = \frac{1}{556406,7 + 19689,27 \bullet 15 + 124,6096 \bullet 15^{2} - 0,3783792 \bullet 15^{3}} = 1,14 \times 10^{- 6\ }\frac{m^{2}}{s}$$

Wartość górnej liczby Reynoldsa dla górnego przewodu dla pierwszego pomiaru:


$${\text{Re}_{\text{kr}}}^{g} = \frac{4 \bullet q_{V}}{\pi \bullet d \bullet \nu} = \frac{4 \bullet 90 \bullet \frac{0,001}{3600}}{\pi \bullet 0,00558 \bullet 1,14 \times 10^{- 6\ }} = 5013$$

Wartość dolnej liczby Reynoldsa dla górnego przewodu dla pierwszego pomiaru:


$${\text{Re}_{\text{kr}}}^{d} = \frac{4 \bullet q_{V}}{\pi \bullet d \bullet \nu} = \frac{4 \bullet 84 \bullet \frac{0,001}{3600}}{\pi \bullet 0,00558 \bullet 1,14 \times 10^{- 6\ }} = 4680$$

Wartość górnej liczby Reynoldsa dla dolnego przewodu dla pierwszego pomiaru:


$${\text{Re}_{\text{kr}}}^{g} = \frac{4 \bullet q_{V}}{\pi \bullet d \bullet \nu} = \frac{4 \bullet 100 \bullet \frac{0,001}{3600}}{\pi \bullet 0,00555 \bullet 1,14 \times 10^{- 6\ }} = 5725$$

Wartość dolnej liczby Reynoldsa dla dolnego przewodu dla pierwszego pomiaru:


$${\text{Re}_{\text{kr}}}^{d} = \frac{4 \bullet q_{V}}{\pi \bullet d \bullet \nu} = \frac{4 \bullet 100 \bullet \frac{0,001}{3600}}{\pi \bullet 0,00555 \bullet 1,14 \times 10^{- 6\ }} = 5439$$

Odchylenie standardowe zostało obliczone jako:


$$\sigma = \sqrt{\frac{\sum_{1}^{7}\left( Re - \text{Re}_{sr} \right)^{2}}{6}}$$

Poniżej przedstawiono zestawienie wszystkich obliczeń wykonanych zgodnie z powyższym algorytmem:

Tabela 3. Zestawienie wielkości obliczanych.

Przejście z przepływu laminarnego w turbulentny, przewód górny:

$$q_{V},\frac{\text{dm}^{3}}{h}$$
90
89
88
91
91
94
92
Przejście z przepływu turbulentnego w laminarny, przewód górny:

$$q_{V},\frac{\text{dm}^{3}}{h}$$
84
78
80
79
78
79
82
Przejście z przepływu laminarnego w turbulentny, przewód dolny:

$$q_{V},\frac{\text{dm}^{3}}{h}$$
100
99
101
98
96
103
96
Przejście z przepływu turbulentnego w laminarny, przewód dolny:

$$q_{V},\frac{\text{dm}^{3}}{h}$$
95
94
92
89
92
88
92

3. Wnioski

Otrzymana dolna graniczna liczba Reynoldsa znacznie różni się od wartości teoretycznej. Może to wynikać z nieprawidłowej interpretacji momentu przejścia przepływu z turbulentnego w laminarny.

Wartości górnej liczby Reynoldsa również są zaskakująco duże. W tym wypadku duże znaczenie miał sposób regulacji zaworem regulującym przepływ w przewodzie, ponieważ stopniowe delikatne zwiększanie strumienia pozwalało dłużej utrzymać strugę laminarną.

Łatwo zauważyć, że dolna liczba krytyczna Reynoldsa ma wartość niższą od górnej, natomiast pomiary obydwu z nich były obarczone podobnym odchyleniem standardowym.

Obliczone odchylenie standardowe pozwala nam określić zgodnie z rozkładem wg krzywej Gaussa wartości kolejnych pomiarów.

Warto podkreślić fakt, że dolny przewód miał zaokrąglony wlot, natomiast krawędzie górnego przewodu były ostro zakończone. W przewodzie górnym (o ostrych krawędziach) przejście zarówno z przepływu laminarnego w turbulentny jak i z turbulentnego w laminarny nastąpiło przy niższej liczbie Reynoldsa.


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
Mechanika Plynow Lab, Sitka Pro Nieznany
Mechanika Płynów Lab, Sitka N19
Mechanika Płynów Lab, Sitka N12
Mechanika Płynów Lab, Sitka N14
Mechanika Płynów Lab, Sitka N13
Mechanika Płynów Lab, Sitka N9
Mechanika Płynów Lab, Sitka N2
Mechanika Płynów Lab, Sitka ~$n12
Mechanika Płynów Lab, Sitka N17
Mechanika Płynów Lab, Sitka N27
Mechanika Płynów Lab, Sitka N21
Mechanika Płynów Lab, Sitka N7
Mechanika Plynow Lab, Sitka Pro Nieznany
Mechanika Płynów Lab, Sitka N19
Sprawko N12, [W9] ENERGETYKA - SEMESTR IV, MECHANIKA PŁYNÓW - LAB, POPRZEDNIE LATA, laborki sitka (a
sprawozdanie z mechaniki płynów Lab 3
sprawko 2, PWR, Inżynieria Środowiska, semestr 3, mechanika płynów, mechanika płynów lab

więcej podobnych podstron