1. Cel ćwiczenia:
Celem ćwiczenia była jakościowa obserwacja zjawisk zachodzących przy przechodzeniu przepływu z laminarnego w turbulentny i na odwrót oraz związanych z tym zjawiskiem wartości górnej i dolnej liczby Reynoldsa.
2. Tabela z wynikami pomiarów
Tabela 1. Wyniki pomiarów dla przewodu górnego
Przewód górny (o średnicy 5,58 mm) |
---|
Laminarny->turbulentny |
$$\frac{\text{dm}^{3}}{h}$$ |
90 |
89 |
88 |
91 |
91 |
94 |
92 |
Tabela 2. Wyniki pomiarów dla przewodu dolnego
Przewód dolny (o średnicy 5,55 mm) |
---|
Laminarny->turbulentny |
$$\frac{\text{dm}^{3}}{h}$$ |
100 |
99 |
101 |
98 |
96 |
103 |
96 |
3.Wzory wyjściowe i wynikowe oraz przykładowe obliczenia:
$$\text{Re}_{\text{kr}} = \frac{v_{\text{kr}} \bullet d}{\nu}$$
$$v_{\text{kr}} = \frac{4 \bullet q_{V}}{\pi \bullet d^{2}}$$
Zatem:
$$\text{Re}_{\text{kr}} = \frac{4 \bullet q_{V}}{\pi \bullet d \bullet \nu}$$
Przejście przepływu turbulentnego w laminarny następuje dla wartości dolnej liczby Reynoldsa oznaczanej dalej jako: Rekrd
Natomiast przejście z przepływu laminarnego w turbulentny następuje dla wartości górnej liczby Reynoldsa oznaczanej: Rekrg
Lepkość kinematyczną wody potrzebną do obliczenia liczby Reynoldsa obliczyłem zgodnie ze wzorem zamieszczonym na stronie Zakładu Mechaniki Płynów jako:
$$\nu = \frac{1}{556406,7 + 19689,27 \bullet t + 124,6096 \bullet t^{2} - 0,3783792 \bullet t^{3}}$$
Dla zmierzonej przez nas temperatury t = 15, 0:
$$\nu = \frac{1}{556406,7 + 19689,27 \bullet 15 + 124,6096 \bullet 15^{2} - 0,3783792 \bullet 15^{3}} = 1,14 \times 10^{- 6\ }\frac{m^{2}}{s}$$
Wartość górnej liczby Reynoldsa dla górnego przewodu dla pierwszego pomiaru:
$${\text{Re}_{\text{kr}}}^{g} = \frac{4 \bullet q_{V}}{\pi \bullet d \bullet \nu} = \frac{4 \bullet 90 \bullet \frac{0,001}{3600}}{\pi \bullet 0,00558 \bullet 1,14 \times 10^{- 6\ }} = 5013$$
Wartość dolnej liczby Reynoldsa dla górnego przewodu dla pierwszego pomiaru:
$${\text{Re}_{\text{kr}}}^{d} = \frac{4 \bullet q_{V}}{\pi \bullet d \bullet \nu} = \frac{4 \bullet 84 \bullet \frac{0,001}{3600}}{\pi \bullet 0,00558 \bullet 1,14 \times 10^{- 6\ }} = 4680$$
Wartość górnej liczby Reynoldsa dla dolnego przewodu dla pierwszego pomiaru:
$${\text{Re}_{\text{kr}}}^{g} = \frac{4 \bullet q_{V}}{\pi \bullet d \bullet \nu} = \frac{4 \bullet 100 \bullet \frac{0,001}{3600}}{\pi \bullet 0,00555 \bullet 1,14 \times 10^{- 6\ }} = 5725$$
Wartość dolnej liczby Reynoldsa dla dolnego przewodu dla pierwszego pomiaru:
$${\text{Re}_{\text{kr}}}^{d} = \frac{4 \bullet q_{V}}{\pi \bullet d \bullet \nu} = \frac{4 \bullet 100 \bullet \frac{0,001}{3600}}{\pi \bullet 0,00555 \bullet 1,14 \times 10^{- 6\ }} = 5439$$
Odchylenie standardowe zostało obliczone jako:
$$\sigma = \sqrt{\frac{\sum_{1}^{7}\left( Re - \text{Re}_{sr} \right)^{2}}{6}}$$
Poniżej przedstawiono zestawienie wszystkich obliczeń wykonanych zgodnie z powyższym algorytmem:
Tabela 3. Zestawienie wielkości obliczanych.
Przejście z przepływu laminarnego w turbulentny, przewód górny: |
---|
$$q_{V},\frac{\text{dm}^{3}}{h}$$ |
90 |
89 |
88 |
91 |
91 |
94 |
92 |
Przejście z przepływu turbulentnego w laminarny, przewód górny: |
$$q_{V},\frac{\text{dm}^{3}}{h}$$ |
84 |
78 |
80 |
79 |
78 |
79 |
82 |
Przejście z przepływu laminarnego w turbulentny, przewód dolny: |
$$q_{V},\frac{\text{dm}^{3}}{h}$$ |
100 |
99 |
101 |
98 |
96 |
103 |
96 |
Przejście z przepływu turbulentnego w laminarny, przewód dolny: |
$$q_{V},\frac{\text{dm}^{3}}{h}$$ |
95 |
94 |
92 |
89 |
92 |
88 |
92 |
3. Wnioski
Otrzymana dolna graniczna liczba Reynoldsa znacznie różni się od wartości teoretycznej. Może to wynikać z nieprawidłowej interpretacji momentu przejścia przepływu z turbulentnego w laminarny.
Wartości górnej liczby Reynoldsa również są zaskakująco duże. W tym wypadku duże znaczenie miał sposób regulacji zaworem regulującym przepływ w przewodzie, ponieważ stopniowe delikatne zwiększanie strumienia pozwalało dłużej utrzymać strugę laminarną.
Łatwo zauważyć, że dolna liczba krytyczna Reynoldsa ma wartość niższą od górnej, natomiast pomiary obydwu z nich były obarczone podobnym odchyleniem standardowym.
Obliczone odchylenie standardowe pozwala nam określić zgodnie z rozkładem wg krzywej Gaussa wartości kolejnych pomiarów.
Warto podkreślić fakt, że dolny przewód miał zaokrąglony wlot, natomiast krawędzie górnego przewodu były ostro zakończone. W przewodzie górnym (o ostrych krawędziach) przejście zarówno z przepływu laminarnego w turbulentny jak i z turbulentnego w laminarny nastąpiło przy niższej liczbie Reynoldsa.