OPRACOWANIE WYNIKÓW:

Powyższy wykres jest charakterystyką promieniowania pochodzącego od kobaltu-60, emitującego kwanty gamma o energiach 1170 keV oraz 1332 keV. Dwie linie gamma są widoczne i dobrze rozdzielone. Pik poniżej 2000. kanału najprawdopodobniej odpowiada silnej linii promieniowania tła które nie zostało odjęte. Pik rozproszenia wstecznego widoczny jest ok. kanału 1500. .

Drugi wykres jest charakterystyką promieniowania pochodzącego od cezu-137,który został sporządzony na podstawie pomiarów podanych na kolejnej stronie.

Dane z których został sporządzony wykres widma Cs137:

Numer kanału	Ilość zliczeń N	ΔN
0,2		6753
0,4		8773
0,6		7250
0,8		7758
1		10071
1,2		7459
1,4		5055
1,6		3958
1,8		3470
2		3552
2,2		3135
2,4		1450
2,6		652
2,8		658
3		4473
3,2		10533
3,4		3779
3,6		254
3,8		54
4		41
4,2		39
4,4		26
4,6		16
4,8		11
5		9
5,2		8
5,4		8
5,6		7
5,8		5
6		5

N = N₀e^(-μx) [1/m]

lnN = ln N₀-μx

ln(N-Nx) = ln N=N₀ - μx

y=b-ax

a=μ

Pb:

wartość współczynnika μ[1/mm] z zakresu 3882-4628; błąd pomiaru Δa Energia E=1170

μ=0,0514 [1/mm] ; Δa =0,001

wartość współczynnika μ[1/mm] z zakresu 4588-5285; błąd pomiaru Δa E=1332

μ=0,0545 [1/mm] ; Δa =0,0008

Cu:

wartość współczynnika μ[1/mm] z zakresu 3882-4628; błąd pomiaru Δa E=1170

μ=0,0335 [1/mm] ; Δa =0,0007

wartość współczynnika μ[1/mm] z zakresu 4588-5285; błąd pomiaru Δa E=1332

μ=0,0377 [1/mm] ; Δa =0,002

Al:

wartość współczynnika μ[1/mm] z zakresu 3882-4628; błąd pomiaru Δa E=1170

μ=0,0106 [1/mm] ; Δa =0,0005

wartość współczynnika μ[1/mm] z zakresu 4588-5285; błąd pomiaru Δa E=1332

μ=0,0116 [1/mm] ; Δa =0,0007

Fe:

wartość współczynnika μ[1/mm] z zakresu 3882-4628; błąd pomiaru Δa E=1170

μ=0,0175[1/mm] ; Δa =0,0007

wartość współczynnika μ[1/mm] z zakresu 4588-5285; błąd pomiaru Δa E=1332

μ=0,0198 [1/mm] ; Δa =0,001

Wnioski :

- Doświadczenie miało na celu pomiar promieniowania γ i jego absorpcji dla różnych absorbentów.

-Z pomiarów wynika, że najlepszym absorbentem jest ołów, następnie miedź, po nim żelazo a najsłabszym z badanych jest aluminium.

-Pewne rozbieżności pomiędzy wynikami wykonanego doświadczenia a wartościami tablicowymi mogą wynikać np. z nieczystości materiału (materiały, z których są zrobione absorbenty nie są idealnie czystymi pierwiastkami), oraz niedokładnego wyznaczenia grubości absorbentów (płytki absorbentów niebyły idealnie równe) .

-Uzyskane wyniki są zbliżone do wartości tablicowych

np. dla energii 1,3 MeV (wartości tablicowe): uzyskane przez nas wyniki:

z zakresu (3882-4628): z zakresu (4588-5285):

• Cu: μ=0,0456 [1/mm] , Cu: μ=0,0335 [1/mm] , Cu: μ=0,0377 [1/mm] ,

Δa=0,0007 Δa =0,002

• Pb: μ=0,064 [1/mm], Pb: μ=0,0514 [1/mm], Pb: μ=0,0545[1/mm],

Δa =0,001 Δa =0,0008

• Al : μ=0,0146[1/mm], Al : μ=0,0106[1/mm], Al : μ=0,0116[1/mm],

Δa =0,0007 Δa =0,0007

• Fe: μ=0,0148[1/mm], Fe: μ=0,0175[1/mm], Fe: μ=0,0198[1/mm].

Δa =0,0007 Δa =0,001

-Wszelkie obliczenia w sprawozdaniu zostały wykonane w programie Microsoft Office Excel .

Bibliografia :

• J. England, „ Metody doświadczalne fizyki jądrowej”, PWN, Warszawa, 1980

• B. Gostkowska, „Wielkości, jednostki i obliczenia stosowane w ochronie radiologicznej”, CLOR Warszawa 1991

• https://www.fizyka.umk.pl/~lab2/tables/gamma1.html

• http://www.womkat.edu.pl/files/standaryzacja/grupa70/promieniowanie/promieniowanie_gamma.html

• http://www.szkolnictwo.pl/szukaj,Promieniowanie_gamma