image 053

Rozdział 3

Określenie pola w strefie dalekiej przy wykorzystaniu potencjałów wektorowych

Przedstawiona w poprzednim rozdziale koncepcja prądu magnetycznego pozwoliła sformułować równania Maxwella uwzględniające obecność obu typów źródeł:

VxH - J + jwcE    (3.1)

VxE =    (3.2)

Ze względu na liniowość operatorów różniczkowych dalsze rozważania mogą być prowadzone dla dwóch przypadków:

• prąd elektryczny J ^ 0, prąd magnetyczny M = 0,

• prąd elektryczny J = 0, prąd magnetyczny M ^ 0

pełne zaś rozwiązanie będzie ich superpozycją. Taki podział ma również swoje uzasadnienie praktyczne - zwykle staramy się, aby pobudzenie anteny odbywało się za pomocą jednego typu źródła. Należy przy tym pamiętać, że występujące w (3.1) i (3.2) prądy nie muszą być fizycznie istniejącymi źródłami pola.

3.1 Wektorowy potencjał magnetyczny i pola z nim związane

Załóżmy, że rozważamy problem, w którym nie występuje prąd magnetyczny (M = 0), a więc nie ma również ładunków magnetycznych (V Bą — 0). Bez-źródłowość wektora indukcji magnetycznej Ba implikuje istnienie potencjału