Mechanika ogolna0046

Mechanika ogolna0046



'M

S;| lo następujące zależności:

n

m * as =    - równanie wektorowe opisujące ruch środka masy bryły,

i=l

n

Ks=Zms( Pj) - równanie wektorowe opisujące zmianą krętu względem

i=l

środka masy.

Ten układ równań wektorowych zrzutowanych na osie daje sześć różniczkowych równań ruchu. Pierwsze 3 równania wektorowe opisują ruch postępowy środka masy bryły. Następne 3 opisują ruch kulisty względem tego środka.

4. METODY ENERGETYCZNE OPISU ZJAWISKA RUCHU

4.1.    Energia kinetyczna

4.1.1.    Energia kinetyczna punktu materialnego

Punkt o masie m przemieszcza się w układzie xyz (rys. 47), jego energię kinetyczną określimy jako:

E = -jm-v2    (150)

gdzie: m - masa punktu materialnego,

v - prędkość liniowa punktu materialnego.


Rys. 47

I uk określoną wielkość nazywamy energią kinetyczną punktu, inaczej energią mclm.

leżeli opisujemy ruch punktu w układzie odniesienia xyz, to prędkość wyrazimy następująco:


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
Mechanika ogolna0005 10 Równanie wektorowe opisujące ruch punktu materialnego ma postać wynikającą z
Mechanika ogolna0005 10 Równanie wektorowe opisujące ruch punktu materialnego ma postać wynikającą z
Mechanika ogolna0020 40 Są to różniczkowe równania ruchu środka masy układu, czyli dynamiczne równan
Mechanika ogolna0020 40 Są to różniczkowe równania ruchu środka masy układu, czyli dynamiczne równan
2.1. Brzegowe równania całkowe opisujące ruch dwuwymiarowy cieczy lepkiej £»jc((P»q) =
Mechanika ogolna0019 38 Równania (79) to rzuty wektora pędu środka masy na poszczególne osie układu
Image0991 Następnie układa się równania wyrażając* I zależność temperatury w poszczególnych punktadf
Mechanika ogolna0040 KO Pochodna wektora jednostkowego jest równa prędkości liniowej końca tego wekt
Image0989 Następnie układa się równania wyrażająca I zależność temperatury w poszczególnych punktach
Mechanika ogolna0008 16 Z równania (23) mamy: N = P • cos a Siła tarcia rozwiniętego wynosi odpowied

więcej podobnych podstron