6. ELEKTROTECHNIKA TEORETYCZNA 312
u. = ffGfds^ \u0^-dr-$u^-dr+ fG-^-dr + f Gcp0dr s r, Sn r2 cn r, cn Fx
gdzie G = —In----funkcja Greena w przestrzeni dwuwymiarowej
(6.167)
dla równania
2tc r Poissona. Ze wzoru
(6.168)
wyznacza się u na f2 i du/cn na T,.
Metoda elementów brzegowych [6.6] jest dyskretną realizacją metody całek brzegowych. Część brzegu l\ dzieli się na N elementów (A/„), a T, na \i elementów (AZJ (rys. 6.34).
Rys. 6.34. Metoda elementów brzegowych
Wzór (6.168) przybiera postać
Na rysunku 6.35 przedstawiono schemat organizacji obliczania pól i wielkości pochodnych (całkowych) za pomocą oprogramowania. Istnieją dwa rodzaje systemów’ oprogramowania obliczeń pól:
- ogólne służące do rozwiązywania zagadnień brzegow’ych pól; szczegółowe — służące do obliczania konkretnych problemów (maszyn itp.).
PREPROCESSOR
Wprowadzanie danych, automatyczna, generacja i zagęszczanie siatki
Blok rozwiązujący MES, ME8, MRS
Rys. 6.35. Organizacja obliczeń na EMC
POSTPROCESSOR
Wyprowadzanie wyników (monitor, drukarka, plotterj
W tablicy 6.14 zestawiono równania i wielkości wykorzystywane do opisu pola elektromagnetycznego.
Tablica 6.14. Równania elektrodynamiki, wg [6.61
roi H = J; rot E =
BB _ dl div D — q
Posiać różniczkowa
Równania Maxwella
(divB = Q;
B = fiH: D = r.E
J — Jp.m + JjK7.es -f J kon
J przcw = yE
BD £E BP
Iccra = —— = r.0——i- —— Bi ct Br
Jkoo — Q + V+ +Q-V . 1
Posiać całkowa (otrzymana z postaci różniczkowej za pomocą wzorów z p. 6.7.3)
j H-dl = / prawo przepływu
_ - d$
5 E-dJ = - —— prawo Faradaya
i di
J B-d.r = 0 i §DdT — q prawo Gaussa
s ś
I = j$Jós; 4 = lJJedO
s fi
Siła działająca na ładunek w polu elektrycznym i magnetycznym jest opisana wzorem Lorentza
F — q(E+v x B)
Potencjały
E = — gradę? = — grad (<p-rC); gradC = 0
B = rot A - rot(4 +gradę>): rotgradcp = 0
lub
H = - grad J — rot T
Objętościowa gęstość energii pola:
— elektrycznego =
— magnetycznego -
Gęstość powierzchniowa mocy (wektor Poyntinga)
= £x/7