232

Podstawtając do równania (8.63) równanie (8.64), otrzymamy:

<k+ę,+4fKJi6t-e»-**    <*-<*>

W równaniu (8.66) można wyeliminować składnik R_m przy zastosowaniu odpowiedniej procedury postępowania. W celu usunięcia wpływu zewnętrznych /ródeł energii promieniowania proponuje się odpowiednie zwiększanie pozornej temperatury powietrza [Gfi, w wyniku której uzyskany przyrost gęstości strumienia promieniowania termicznego będzie równy gęstości strumienia promieniować zewnętrznych źródeł. W tym znaczeniu przyrost pozornej temperatury środowiska będzie następujący:

er- ej= 4=-    (8-67)

ⁿkt

Aby znaleźć pozorny równoważną temperaturę Ą środowiska (równanie

R

(8.67)], nale/y dodać do O_m składnik .

Po uwzględnieniu równania (8.67) bilans cieplny będzie miał postać:

| = ver-    \,(«r- e?>    (8.68>

Z równania (8.68) wynika, że gęstość strumienia ciepła wytwarzanego w procesie metabolizmu (pomniejszona o moc mechaniczną na jednostkę powierzchni wykonywaną przez organizm) jest wyrażona jednym łącznym współczynnikiem \_r oraz różnicą temperatur pozornych (©?- G$.

Stan fizyczny środowiska określony jest współczynnikiem h_ir oraz temperaturą pozorną O?. Stan fizyczny faz rozdziału przedstawiony jest przez temperaturę pozor-ną ©*

Oddzielenie środow iska od faz rozdziału nic jest całkowite, ponieważ h_it oraz h_% zależą od kształtu i wielkości organizmu, dlatego G? między innymi zalety od szybkości wiatru. Należy nadmienić, że w tak zwanej strefie termoneutralnej (^-WJlamiii. - różnica temperatur    jest wielkością zachowawczą

Niewielka zmiana 6J może być spowodowana termo regulacją fizyczną, natomiast w ięks/a - termoregulac/ą chemiczną.

Współczynniki h^ h_E oraz / są zależne od prędkości wiatru w środowisku otaczającym organizm. Na rycinie 8.12 podano zależności tych wielkości od szybkości v wiatru.

Wyznaczenie składnika R_n, jest również możliwe przy wykorzystaniu w tym celu równania (8.32) oraz znajomości jego elementów składowych.

Na rycinie 8.13 przedstawiono zależność G?- f(R_tt) przy różnych szybkościach wiatru.

232