524 3

Ifi WŁASNOŚCI MAOMETYCZNE HATTHIALÓW

a ponadto dostarcza mocnego sygnału i umożliwia stosowanie cieris/v i Niedostatkiem CrOj je^t jego niska temperatura Curie wynos/ac* tfu / ¹ wynosi ona 600*0    ^{W C; d,}» ic,₀

Taśmy magnetyczne są wytwarzane prze/ napylanie lub pokryw poliestrowej cząstkami materiału magnetycznego, np Fe.O, HnJobn ^C ' ^Kn‘> ruar/ane dyski twarde i dyskietki komputerów. W twardych dyskach cmdh * *^y-✓wykłe stop na osnowie Al. natomiast często stosowanym materiałem °*^Cm i®M mm %4 cienkie warstwy z Co-Ni-P lub Co-Cr-Ta o polu kocu

60-l20kA ni *. Cienlrfe warstwy na dyskach, w celu zabe/p,«/em_a^yn°u^/4k>rrł

koni/ju. są pokrywane warstwa węgla o grubości 40 nm. stanowiąca „ ,_v ’* ** ^Pr/Cd smarujący Materiały magnetyczne, stosowane do pr/echowyw ,_n '"^C* ^ir°dck charakteryzują się prostokątną pętlą histerezy (rys. 15 20)    ^{d ,nforn}»acj,

taśma przemieszcza się poniżej głowicy, a dostarczane do głowicy informacje

Podsuwowym elementem pr/y apisic magncyc/.nym j_es( „,„_Wlr rająca elektromagnes z przerwą wynoszącą ok. 0.3 pm <rys 151,, {, ^ca y**ic.

........^.. oIao^h * rf_rtcfo,^,₉„. ^ r»._ ; °^{dC/as /;i}Pis_u 1

H

Warstwa

magnetyczne

Kierunek przesuwu

RYS 15 21 Schemat układu do magnetycznego zapisu i odtwarzania

P^r^^u wytwarzają w niej pole magnetyczne, które powoduje magnetyzację ukria^Ją°®?^{10 N}'^C P°^nł/C) wycinka taimy. Wytwarzany w głowicy kierunek poła slow '•*. ^oricnUlcj« magnetyczna czystek w znajdującym się bezpośrednio pod ^wy^c*nku taśmy i w rezultacie iruiga/.ynujc na taśmie informacje Podczas i **^lf,an,a mformacji zmieniające mc nunugnesowame przemiećzajaccj W! .... ^{>y m} “kuje w tej Karnej głowicy zmieniające się napięcie, które jest wzmacniane, filtrowane , przekazywane do głośnika

15.3. Oblicz teoretyczną wartość namagnesowania nasycenia M, i indukcje magnetyczną nasycenia B, dla PcO • Fc.O, o parametrze komórki

a => 839 pm.

Rozwiązanie. Moment magnetyczny PcO FcjO > pochodzi jedynie od jonów Fc* * .

gdyZ momenty magnetyczne pochodzące od niesparowanych elektronów podpowloki 3d jonów Fc^J * znoszą się wzajemnie. Na komórkę przypada 8 jonów Fe* *. a kaZdy jon ma 4 mesparowanc elektrony w podpowloce 3d. dlatego liczba magncionów Bohra na komórkę wynosi 4 8 = 32.

M.

/32 magnetony Bohra komórkę (839 10~ⁱ2m)³ komórkę

1^9,274-\0~¹⁴ A m^ł \ magneton Bohra

)

= 5.0 10⁵ A-m*¹

Z równania (15.10)

B ^ Bo^M

otrzymujemy

B_% * (1.257 • 10‘⁶ H m"¹)(5.0-10⁵ A-m"¹) = 0.63 T

15.8.3. Materiały magnetyczne twarde

Nowoczesne magnesy trwałe wytwarza się w taki sposób, aby ich wielkość ziarna była na tyle mała. żeby w poszczególnych ziarnach były tylko pojedyncze domeny magnetyczne. W takim materiale granicami między domenami są granice ziam. a nie ściany domen, wobec tego zmiana orientacji domen jest możliwa jedynie prze/, ich obrót, do czego jest wymagana wyższa energia niż do wzrostu domen prz.cz przemieszczanie się ścian.

Materiały magnetyczne twarde wytwarza się zwykle dwoma technikami, a mianowicie metalurgią proszków lub z wykorzystaniem przemian fazowych. Metalurgia proszków jest stosowana do wytwarzania materiałów z taz międzymetalicznych, np. SmCo₅, charakteryzujących się dużym iloczynem (BH)_OIM. Krucha faza międzymetaliczna jest kruszona i mielona w celu uzyskania drobnego

525