Image0090 BMP

Image0090 BMP



przy czym clr■ = 2irrytlr, wobec czego

o


a stąd

(9.81)


P=* afygBlrt.

Ze względu na pominięcie oddziaływania prądów wirowych na zewnętrzne pole magnetyczne, otrzymany wzór jest słuszny tylko dla płytek o niewielkim promieniu (ok. 1 cm).

9.7.3, Cienka płyta w podłużnym polu magnetycznym

Cienka prostokątna płyta metalowa umieszczona jest w podłużnym polu magnetycznym równomiernym o indukcji magnetycznej B0, wskutek czego indukują się w niej prądy wirowe. Wprowadzimy układ współrzędnych prostokątnych x,y,z, jak na rys. 9.11. Niech y, // oznaczają konduktywaość i przenikalność magnetyczną płyty.

/

Rys. 9.11. Prostokątna płyta w równomiernym polu magnetycznym podłużnym


Zakładamy, że szerokość a oraz długość / płyty są bardzo duże w porównaniu z jej grubością d. Wobec tego przy pominięciu zjawisk krawędziowych można przyjąć, że pole elektromagnetyczne wewnątrz płyty zależy jedynie od współrzędnej y, w rzeczywistych warunkach założenie to jest spełniane z dobrą dokładnością w dostatecznie dużej odległości od krawędzi płyty.

Linie zewnętrznego pola magnetycznego (równomiernego) są równoległe do osi Oz układu współrzędnych. W tej sytuacji dopuszczalnym staje się założenie, że natężenie pola magnetycznego we wnętrzu płyty ma tylko składową Ht(y). Na podstawie I równania Miixwella (9.1) znajdujemy, że natężenie pola elektrycznego ma jedynie składową EJy),

.. l d«.

7 dy

(9.82)

Wykorzystując 11 równanie Maxwella (9,2), otrzymujemy

dE* . dy

(9.83)

l‘i> wyeliminowaniu Ex z równań (9.82) i (9.83), znajdujemy równanie różniczkowe

d 2it, 3

dy —

(9.84)

gdzie:

k=VjftW= 7 (1 +j),

A

(9.83)

V tu/iy

(9.86)

Rozwiązaniem równania różniczkowego (9.84) jest


H^Ate-ir+A2tkr

(9.87)


—    iJ

gdzie: AitAi są stałymi całkowania.

Ze względu na symetrię układu, natężenie pola magnetycznego jest symetryczne względem płaszczyzny x, z, wobec czego

r    (9.88)

czyli

eky + A2 e"1ły=A, e'*31+A2 e*y,

skąd otrzymuje się At=A2- Wyrażenie (9.87) przybiera zatem postać

(9.B9)


(9.90)


łłt=Afck*+e-k*)=2At chfcy, a indukcja magnetyczna we wnętrzu płyty wynosi

Bi=nHt=2ftAl eh ky.

Obliczymy średnią wartość indukcji magnetycznej w płycie; mamy

d/2

-d/2

a po podstawieniu B% ze wzoru (9.90) i po wykonaniu całkowania, znajdujemy

4fiAi    kd

'“T-


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
Image0059 BMP przy czym A 1.2,,;. Ponieważ zwoje cewki połączone są szereg*)wo, więc siła ciekli o.
Image0078 BMP wobec czego wobec czego (8.55) c P+)Q = I*Ę*dl. zgodnie ze wzorem (8.54). Po podstawie
wymagania? bmp przy czym drugie współczynniki wirialne B i B są sobie równe, a z dokładnością do pi
Image0052 BMP przy czy ni A 1R, (5.11) nazywamy przewodnością magnetyczną lub permeancją odcinka obw
414 (4) --I przy czym P~ O - i -1 Px O Wobec takiego uproszczenia, rozwiązanie (9.18) można przedst
IMGP31 (5) dzi w kłótnię, przykrą dla obu stron, przy czym żona może czuć się „niewinna”, gdyż uważa
IMG20 2. Wj = m m, = M, przy czym i/ -» zderzenie z bardzo dużą masą. np. zderzenie z Ziemią, z
w2 Ze względu na różnicę mas atomowych izotopy mają różne niektóre własności fizyczne, przy czym ró
Image0015 BMP Tej nocy Basia nie mogła zasnąć. Wydawało jej się, że słyszy szmer głosów rodziców. Ws
Image0037 BMP Ze względu na symetrię pula, natężenie // pola magnetycznego jest stałe w punktu di ok
Image0112 BMP Rozwiązanie równania Poissonu (11.46) przedstawiamy w postaci podwójnego szeregu ourie
P1050294 • Ze względu na różnicę mas atomowych izotopy mają różne niektóre własności fizyczne, przy
Image0054 BMP Nie zauważyły, kiedy zbliżyła się do nich Zuzia. -    Widzę, że bawicie
108 Joanna Wiechoczek chcianek czy kaprysów (przy czym jest to ważne z punktu widzenia danego konsum
Image001201 3 dach, przy plotach i parkanach, dla cieniu j chłodników zafadzatą. Sikora tego drzewa

więcej podobnych podstron