114 1. ELEMENTY TEORII FUNKCJI ZMIENNEJ ZESPOLONEJ
Jt z
2) funkcja w = —ln— przekształca wycinek koła r<r0 i 0< (/> < a0 na płaszczyźnie «o r0
z — x+iy = ref,> w pasmo m^O i na płaszczyźnie w = u+iv.
Rozwiązanie. Funkcje t(x,y) i t(u,v) opisujące rozważane tutaj stacjonarne pole temperatury spełniają równanie Laplace’a, są zatem funkcjami harmonicznymi. Dla znalezienia funkcji t(x,y) skorzystamy z danej funkcji w(z)
n x — iy
w(z') = u(x,y)+iv(x,y)=--ln-.
ao r0
Po oddzieleniu części rzeczywistej i części urojonej w funkcji w (z) możemy napisać
n> r0 , . n !y
u(x,y) = — «(*,jO = -arctg—.
\ za o x + y <x0 x .
Jeżeli zmienną zespoloną z wyrazimy w postaci wykładniczej z = rei,p, to funkcje u i v uzależniamy od współrzędnych biegunowych r i cp
, . n r0 rn
u (r) = —ln —, v(ę) = —ę.
a0 r a0
Z powyższych zależności widać, że funkcja w (z) przekształca prostą = 0 w prostą v = 0, prostą <p = a0 w prostą v — n oraz okrąg r = r0 w prostą w = 0 (rys. 1.37).
Jeżeli otrzymane funkcje u(x,j) i v(x, y) wprowadzimy do danej zależności t(u,v), to otrzymamy szukaną funkcję t(x, y) opisującą pole temperatury w rozważanym pręcie o przekroju wycinka kołowego
We współrzędnych biegunowych r, (p powyższa funkcja przyjmuje następującą postać:
„ , 2I0 f
t(r, <p) - — arctg n
Zadanie 11.17. Wyznaczyć rozkład potencjału <p(x, y) w elektrycznym polu przepływowym wytworzonym w płacie folii metalowej, której obszar płaski jest ograniczony łukami okręgów
JC2 = (x-2)2+(y-l)2-l = 0,
K3 = (x-i)2 + y2=±,
(patrz zakreskowany obszar na rys. 1.38a).
Punkty znajdujące się na leżące na okręgu K3 mają pot kół Ki i K2 są izolowane elektr Rozwiązać podane zagadn
przekształca rozważany obsza
Rozwiązanie. Na wstępie v = i, okrąg K2 w prostą v = co widać po rozdzieleniu funk Mamy bowiem z = x+iy, za
w(z) = u-
Potencjał <p\it, v) pola przepły przez funkcję w (z) na szukan
(p(3,v) =
zatem <p(u,v) jest funkcją na<
Jeżeli do powyższej zależności danej funkcji iv(z), to otrzyma żanym płacie folii metalowej.
która po prostym przekształć
8*
4