382 (15)

& 18

zatem

- 382 -

- 383 -

T =»    ■ 0,67 me.

i(t) = 63,3 sindOOOt - 0,46) mA.

W chwili t = O

1(0) = 1(0-) = 63,3 3in(-0,46) =. -28,3 mA.

Po zamknięciu klucza w chwili t = 0, napięcie u(t) można obliczyć aumę napięcia u'(t) wywołanego jednoczesnym załączeniem SEM e (t) ^ ^^ait0 oraz napięcia u"(t) pochodzącego z wyładowania warunku początkowego dukcyjności (rya. 4.14.1)

u(t) a u'(t) + u"(t),

jjjyrównując mianownik do zera można obliczyć pierwiastek

1

⁸1 ³ ~ T*

jransfonnac ja odwrotna Laplace’a za pomocą II wzoru Heaviside*a ma postać

»'(*) -'M*    "^J“* * irrfpiT •’ ^T]'

I Z_| e

podobnie

i (t) =. i'(t) + i" (t).

+

b)

gdzie:

|Z₂| R² + (coL)² = 100 \[2U , 9>₂ =» arctg a ^ rad,

IZ-1 = \OR)² + (2wL)² - 361 Q ,

a arctg ²^^Ł = 0,59 rad.

Zatem

Rys. 4.14.1

Nacięcie u'(t) (ryą. 4,14.1 obwód a) można wyznaczyć, stosując metodę P° tencjałów węzłowych

,    ,    ,    .    K.(s)    E_(s)

U(s) (jj + r: + R + alP ³ —R~ ⁺

stąd

U'(s) = [E₁ (s) + E₂(2)] ^R * 'f~~ 3 + tjt

ult) = (7,84 sindOOOt + 0,98) + 0,54 _e"^1500t) V.

hąd

⁸tąa

i

^I<(3> ³ ir+Hi³ [^Ei^(a) ^{+ s}2^ls^ —2E>

s + łjr

*<> - • w *    *>    * irjTTTT ^ł