5 (922)

5 (922)



/:S


dS • u* Sdtp

"•i»- <*<P

1*0 ttt/wiązaniu tego równania rółnic/koweuo. c/yli dwustronnym seatknwaniu mamy

Warunki br/egowc III 1 • | !*%    (lin (po « 0 S = S0

(p *    3 * 3(

IMn takich waluuków for^ejjiowyelii mamy więc;    IB

In S

i -■ In S®;--

In

|i Ui ,

y,

stąd

czyli

t’i /\ i.iii viu Unv konopnej o drewno współczynnik tarcia    .laką silą nio/cnn

srównnwntyi uuciim 1000 N, {cieli taką linę uwiniemy dwu rn/.y wokół drewnianej tolkł | u* In 1)1 Kiyzwlązapię;

e ...    ^■0|8-4i> „ |>e-an M 0t(W2-    ■    0,002 = 2

Nueląit


inoiun /równowalyC silą o wartości zaledwie


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
IMG236 236 ‘l - 2**x •k ♦ 4 -c W wyniku rozwiązania tego równania otrzymujemy ■ 0,096 lub w procenta
img351 sq dodatnie: natomiast jeżeli macierz A jest dodatnio półokreślona, to wartości własne tego r
Slajd12 Dowód Różniczkując względem czasu obydwie strony tego równania: 12
P1020478 wdft) = — sin<pd«p PD scałkowaniu tego równania otrzymamy I 2 S__./• -er =--cos tp+C Kor
skanowanie0006 V 48 Aktywacja (otwieranie) receptorów-kanałó w wapniowych zalezj nych od IP3 zachodz
MechanikaP3 Równanie Bernoulliego Przedstawione zostaną 3 postaci tego równania. Jest to równanie pr
(5,5)r,TT“«M +“KO = -*„/« ». de{l) e(0),e(0) Rozwiązaniem tego równania jest trajektoria stanu
20739 img037 (6) □ Rozwiązanie tego równania ma postać: D Dn gdzie: N = N0 • e N -ilość komórek zdol
DSC00073 (3) danej ma postać y= ~2x+k. Wyrugujmy z tego równana i fgfjH okręgu zmienną y,
DSC00107 (7) Poszukujemy rozwiązania tego równania w postaci: y(x) = e™. Podstawiając do równania (3
Układ n całek y,,...,yn równania jednorodnego nazywamy układem podstawowym całek tego równania, jeśl
64669 Picture1 (2) ■I<>1.10. Wiązania międzycząsteczkowe związków kowalentnych1. 10.1. Wiązan

więcej podobnych podstron