5 (922)
dS • u* Sdtp
"•i»- <*<P
1*0 ttt/wiązaniu tego równania rółnic/koweuo. c/yli dwustronnym seatknwaniu mamy
Warunki br/egowc III 1 • | !*% (lin (po « 0 S = S0
(p * 3 * 3(
IMn takich waluuków for^ejjiowyelii mamy więc; IB
In S |
i -■ In S®;-- |
In |
|i • Ui ,
y, |
|
stąd |
|
czyli |
t’i /\ i.iii viu Unv konopnej o drewno współczynnik tarcia .laką silą nio/cnn
srównnwntyi uuciim 1000 N, {cieli taką linę uwiniemy dwu rn/.y wokół drewnianej tolkł | u* In 1)1 Kiyzwlązapię;
e ... ^■0|8-4i> „ |>e-an M 0t(W2- ■ 0,002 = 2
inoiun /równowalyC silą o wartości zaledwie
Wyszukiwarka
Podobne podstrony:
IMG236 236 ‘l - 2**x •k ♦ 4 -c W wyniku rozwiązania tego równania otrzymujemy ■ 0,096 lub w procentaimg351 sq dodatnie: natomiast jeżeli macierz A jest dodatnio półokreślona, to wartości własne tego rSlajd12 Dowód Różniczkując względem czasu obydwie strony tego równania: 12P1020478 wdft) = — sin<pd«p PD scałkowaniu tego równania otrzymamy I 2 S__./• -er =--cos tp+C Korskanowanie0006 V 48 Aktywacja (otwieranie) receptorów-kanałó w wapniowych zalezj nych od IP3 zachodzMechanikaP3 Równanie Bernoulliego Przedstawione zostaną 3 postaci tego równania. Jest to równanie pr(5,5)r,TT“«M +“KO = -*„/« ». de{l) e(0),e(0) Rozwiązaniem tego równania jest trajektoria stanu20739 img037 (6) □ Rozwiązanie tego równania ma postać: D Dn gdzie: N = N0 • e N -ilość komórek zdolDSC00073 (3) danej ma postać y= ~2x+k. Wyrugujmy z tego równana i fgfjH okręgu zmienną y,DSC00107 (7) Poszukujemy rozwiązania tego równania w postaci: y(x) = e™. Podstawiając do równania (3Układ n całek y,,...,yn równania jednorodnego nazywamy układem podstawowym całek tego równania, jeśl64669 Picture1 (2) ■I<>1.10. Wiązania międzycząsteczkowe związków kowalentnych1. 10.1. Wiązanwięcej podobnych podstron