CCF20120509109

ł?U c/ęst 11. nu/,m<{£iiiiia i uupuwicu^i j. isyiiamiKa cieczy rzeczywistych

Poszczególne siły wynoszą:

M = P₁R-P₂R = 0.

^P2 = \p(^V oo + ^U)^2Cx₂^A2-

(1)

(2) (3)

5.5.2. Funkcja rozkładu prędkości:

Ap D²d²

v =

2Ig D² + d² a objętościowe natężenie przepływu:

nApD³d³

Q

y² z² D² d²

Podstawiając zależności (2) i (3) do równania (1) i uwzględniając przy tym, że

A_x = A₂

4 ltj(D² + d²)'

5.5.3. Przepływ jest burzliwy, ponieważ liczba Reynoldsa

Re = 381160 > Re

kr2 *

Q =

otrzymujemy

(v_n-u)²C_Xl = (v₀₀ + u)²C_X2;

stąd

Prędkość unoszenia

u = wR,

i współczynnik oporu dla czaszy wklęsłej i kulistej (tabl. 5):

C_XI = 1,33, C_X2 = 0,34,

przeto prędkość powietrza

v_o0 = 3,045 coR.

5.5.4.    a = tt/3.

5.5.5.    v = 7,64-10~⁶ m²-s^_1.

Jgdp

5.5.6.    z„ = --.

5.5.7.    p = 0,142 MPa.

5.5.8.    d = 225 mm.

5.5.9.    Objętościowe natężenie przepływu

H₊^P-

li h 7 --7 ^--7

V 2    łz-2    2

K₂ A₃

P.dzie przepuszczalność poszczególnych przewodów

5.5. Odpowiedzi do zadań

n²gd⁵i

81.

5.5.1. Funkcję rozkładu prędkości w przekroju poprzecznym szczeliny możliii przedstawić w następującej postaci:

Aph² /    4z^2N

8vpl \    h²

5.5.10. Objętościowe natężenie przepływu w odgałęzieniu 2,

Q

Q₂

v

1 +

IW

W

+

IW

Wi

lub

(idzie

V = v„

4z²'

^l-F'-

n²gdi

81