DSCN0463 (Large)

50

2. ELBMBNTY TEORII MASZYNY UOOÓLNIONS|

Na podstawie rys. 2.3 wprowadza się (podobnie jak w przykładzie 1.2) następujące przekształcenie dla napięć i prądów:

<		ii* 0				c
u	• T	M*	s	C	- T	•i
<		1#'		c
przy	czym
	cos ę»^r		-sin ęf	o“
T -	sin p'		cos ąf	0
	0		0	i

(2.22)

Jeżeli wykorzystać zależności (2.21) i (2.22) oraz przekształcić równania podobnie jak w przykładzie 1.2, to przyjmą one postać

napięciowe (2.20)

przy czym:

L\

ir+z.; A ⁴ dr

-V₄af

MT A ⁴ dr

	• dr
	-M~of
* dr	a
0	^r+ti-h

(2.23)

^L\

^L’*⁺ T ^M*

Równania (2.23) są poszukiwanymi równaniami równowagi dynamicznej obwodów elektrycznych analizowanej maszyny synchronicznej. Równaniem równowagi dynamicznej części mechanicznej jest zależność (2.20).

Aby rozpatrzyć stan ustalony pracy silnikowej, a przede wszystkim wyznaczyć moment elektromagnetyczny rozwijany w tym stanie przez maszynę, należy wprowadzić dodatkowe więzy i oznaczenia charakterystyczne dla pracy silnikowej. Napięcia zasilające uzwojenia twornika silnika synchronicznego muszą być takie, aby zostało wytworzone wirujące pole kołowe. Natomiast uzwojenie wzbudzenia jest zasilane napięciem stałym. W przypadku silnika synchronicznego dwufazowego napięcia te są określone następująco:

(2.24)

przy czym to — pulsacja napięcia.

Jeżeli wprowadzić oznaczenia (słuszne dla maszyny synchronicznej dwubiegunowej)

(2.25)

eoT * too ^ to, = to oaz

= tot+0