MG!96

ie oś y pokrywa się z osią polaiyzacji polaroidów oraz że osie ^szybszy™^{ćwietófaiówek}-

li rektora świetlnego opuszczającego polaryzator można przedstawić

M

iściu przez pierwszą ćwierćfalówkę promień zostanie kołowo spola-'p ę₀ daje się zapisać w postaci ||| |

_sCOS45Msiⁿ(ut) = — sin(ut),

II

,cos45°4sin o>f + ~] * 4cos(uf).

|    V ²/ fi

fazie o kąt <p. Załóżmy, że wyprzedzenia dozna promień wzdłuż

niieii przechodząc przez model rozszczepi się na dwa promienie drgają-^płaszczyznach wyznaczonych przez kierunki naprężeń głównych i prze*

sunięte

Inja naprężenia o_p wtedy równanie drgań przybierze postać

t si.cosa -y, sino ■ —[cosasin(<or + cp) - sin a cosfco z + <p)l =

^{{ 1}    fi    ¹

* A sin (o r + (p - a),

fi

!, = sin a +y, cosa ■ —[sina sin(a> t) + cosacos(G>r)] ■

fi

»— cos(co r - a).

fi •

po przejściu przez drugą ćwierćfalówkę drgania wektora świetlnego można podstawić równaniami

jtj ■ n sina ♦ (cosa • —[sina cos(<*>f - a) + cosa sin (co/ + <p -a)],

fi

h • ącoia - (sina cosacos|b)/ - a ♦ -