7716655324

bezpośrednio przez kondensator prąd nie może płynąć - stanowi on przerwę w obwodzie, jednak w gałęzi płyną prądy ładowania się i rozładowywania kondensatora.

Gdy napięcie gałęzi z kondensatorem idealnym jest sinusoidalnie zmienne uc(t) = ^-Uc-sin(cot + if/u) również prąd jest sinusoidalnie zmienny i(1) = yfl ■ I ■ sin(ot + y/j) .

Prąd ten daje się wyliczyć z równania kondensatora jako:

i(t) = C•    = coC■ yf2 -Uq cos(ot + y/jj ) = *Jl ■ oC■ Uq sin(ot + y/jj + —)

dt    2

(717a)

Stąd, porównując wzory na przebieg prądu kondensatora - „ogólny” i wyznaczony na podstawie przebiegu napięcia kondensatora i równania (7.16), otrzymuje się zależności: fI=oCU_c

wi=y^/u^Ą

z czego wynika:

1

(7-17b)

Jest to tzw. prawo Ohma dla kondensatora idealnego poddanego wymuszeniu sinusoidalnie zmiennemu.

Podobnie jak dla induktora wprowadza się wielkości fizyczne charakteryzujące właściwości kondensatora w obwodach prądu sinusoidalnego:

- reaktancja pojemnościowa:

(7.18a)

x_c= —=—^l—

^L oC 2nfC

- susceptancja pojemnościowa:

B_c=oC = 27tfC    (7.18b)

Reaktancja pojemnościowa bywa nazywana kapacytancją (od łacińskiego - „capacitas” -pojemność).

Jednostki są takie same jak w przypadku reaktancji i susceptancji indukcyjnych:

1[B_C}=^- = \S

\[u]

l[l]

Impedancja, admitancja i kąt przesunięcia fazowego odbiornika złożonego z idealnego kondensatora wynoszą:

Y_C ~ TT~ ~ B_C - coC,    (p^u -¥7 =--

U_c    2

U_c „    1    „ I

Sformułujmy teraz prawo Ohma dla kondensatora w obwodzie prądu sinusoidalnie zmiennego z zastosowaniem metody symbolicznej:

l=Ie¹'^rI =toCU_c■

. Tl

=e>C e^ U_c = jaC U_c = jB_c U_c

Ux:=~L=-}~L=-}Xc-l=~* ^JlL

joC oC    oC

(7.19a)

Jest zatem: u_c=-jX_c-L

oraz:

-28 -