7716655327

Gdy spm jest sinusoidalnie zmienna prowadzi to do zależności: i(t,u(l)) = j(t) = 4l-J ■ sin( cot + Wj )

W metodzie symbolicznej spm reprezentowana jest przez wartość skuteczną zespoloną Zatem równanie źródła idealnego prądowego przyjmuje postać:

I_ = J_ = const    (7.24a)

7.5. Prawa Kirchhoffa

W każdym z poznanych przez nas w tym rozdziale elementów idealnych występuje tylko jedno, pojedyncze zjawisko fizyczne. Za pomocą takich elementów idealnych mogą być modelowane rzeczywiste obiekty i obwody. Służą do tego schematy zastępcze. Są one schematami umyślonych obwodów elektrycznych, zbudowanych z tak dobranych elementów idealnych i połączonych w taką strukturę, że występują w nich takie same zależności pomiędzy napięciami i prądami, jak w rzeczywistych obiektach i obwodach. Zależności te opisują dwa prawa Kirchhoffa.

Pierwsze prawo Kirchhoffa to prawo równowagi prądów. Mówi ono, że suma prądów dopływających do danego węzła jest w każdej chwili czasowej równa sumie prądów z węzła wypływających. Dla dowolnych obwodów z prądami o dowolnych przebiegach prawo to można zapisać następująco:

'Z**tk(0 = 0    (7.25)

k

gdzie:

f 1    • gdy prąd i/c(t) w chwili t wpływa do węzła;

^ [ -1    - gdy prąd i/-(t) z węzła w chwili t wypływa;

Dla obwodów z przebiegami sinusoidalnymi analizowanymi z zastosowanie metody symbolicznej można to zapisać jako:

I**Z = 0    (7.25)

k

(Afc - ma taki sam sens jak wyżej)

Drugie prawo Kirchhoffa to prawo równowagi napięć. Mówi ono, że suma napięć w dowolnym wyodrębnionym w rozważanym obwodzie konturze zamkniętym jest w każdej chwili czasowej równa zeru. Dla dowolnych przebiegów i dowolnych obwodów prawo to można zapisać jako :

^AkU_k(t) = 0    (7.26)

k

gdzie:

-    wartość chwilowa k-tej siły elektromotorycznej;

-    wartość napięcia na k-tej sile prądomotorycznej

-    wartość napięcia na k-tym rezystorze (z prawa Ohma)

-    wartość napięcia na k-tym induktorze (z prawa Faradaya)

-    wartość chwilowa napięcia k-tego kondensatora

^uk(t) -

ji_k(T)dT+U_Ck(0)