D

D

Y

Y

N

N

A

A

M

M

I

I

K

K

A

A

P

P

Ł

Ł

Y

Y

N

N

Ó

Ó

W

W

D

D

O

O

S

S

K

K

O

O

N

N

A

A

Ł

Ł

Y

Y

C

C

H

H

P

P

ł

ł

y

y

n

n

y

y

:

:

c

c

i

i

e

e

c

c

z

z

e

e

,

,

g

g

a

a

z

z

y

y

C

C

i

i

e

e

c

c

z

z

e

e

d

d

o

o

s

s

k

k

o

o

n

n

a

a

ł

ł

e

e

:

:

¾ gęstość cieczy na całej długości przewodu się nie zmienia,

¾ brak tarcia wewnętrznego, cząstki idealnie ruchliwe, cząstki nieściśliwe,

¾ spełnia prawa Eulera, Pascala i Archimedesa,

G

G

a

a

z

z

y

y

d

d

o

o

s

s

k

k

o

o

n

n

a

a

ł

ł

e

e

:

:

9 zbiór punktów o idealnej sprężystości i braku wzajemnych oddziaływań,

9 spełnia prawa Boyle’a-Mariotta, Gay-Lussaca-Charlesa, Clapeyrona

R

R

Ó

Ó

W

W

N

N

A

A

N

N

I

I

A

A

C

C

I

I

Ą

Ą

G

G

Ł

Ł

O

O

Ś

Ś

C

C

I

I

S

S

T

T

R

R

U

U

M

M

I

I

E

E

N

N

I

I

A

A

C

C

I

I

E

E

C

C

Z

Z

Y

Y

(

(

S

S

T

T

R

R

U

U

G

G

I

I

)

)

W

W

R

R

U

U

C

C

H

H

U

U

U

U

S

S

T

T

A

A

L

L

O

O

N

N

Y

Y

M

M

:

:

Założenie: ciecz wypełnia przewód całkowicie!

S

1

S =3S’

3

3

S

2

Natężenie przepływu masy cieczy płynącej ruchem ustalonym przez dowolny

przewód, jest stałe we wszystkich przekrojach przewodu, prostopadłych do

kierunku przepływu. Zatem MASOWE NATĘŻENE PRZEŁYWU:

W

1

=W

2

=.......=W

n

]

s

kg

[

L

u

S

W

ρ

⋅

⋅

=

u - średnia prędkość przepływu,

ρ

- gęstość płynu,

S - pole powierzchni przekroju przewodu,

s]

m

[

3

u

S

U

⋅

=

OBJĘTOŚCIOWE NATĘŻENIE PRZEPŁYWU

s]

kg

[

L

U

W

ρ

⋅

=

zakładając brak zmian gęstości płynu na całej długości przewodu (przepływ

izotermiczny, płyny są wówczas nieściśliwe) można stwierdzić, że:

U

1

=U

2

=.....=U

n

n

n

u

S

u

S

u

S

⋅

=

⋅⋅

⋅⋅

=

⋅

=

⋅

2

2

1

1

2

2

1

1

u

S

u

S

⋅

=

⋅

zakładając przekrój kołowy pole przekroju

S

wyniesie odpowiednio:

2

2

2

1

2

1

4

4

u

d

u

d

⋅

⋅

=

⋅

⋅

π

π

2

1

2

2

2

1

d

d

u

u

=

P

P

R

R

Ę

Ę

D

D

K

K

O

O

Ś

Ś

Ć

Ć

M

M

A

A

S

S

O

O

W

W

A

A

S

S

T

T

R

R

U

U

M

M

I

I

E

E

N

N

I

I

A

A

C

C

I

I

E

E

C

C

Z

Z

Y

Y

Jest to stosunek masowego natężenia przepływu do pola powierzchni

przekroju przewodu.

]

m

kg

[

2

s

u

S

u

S

S

W

w

L

L

L

⋅

⋅

=

⋅

⋅

=

=

ρ

ρ

R

R

Ó

Ó

W

W

N

N

A

A

N

N

I

I

E

E

B

B

E

E

R

R

N

N

O

O

U

U

L

L

I

I

E

E

G

G

O

O

D

D

L

L

A

A

P

P

Ł

Ł

Y

Y

N

N

U

U

D

D

O

O

S

S

K

K

O

O

N

N

A

A

Ł

Ł

E

E

G

G

O

O

gęstość płynu jest wielkością stałą

ρ

L

=const

Energia kinetyczna:

⎟⎟

⎠

⎞

⎜⎜

⎝

⎛

−

=

=

=

2

2

2

2

2

1

2

2

2

2

u

u

dm

dmu

mv

dE

K

L

d

u

S

dm

ρ

τ

⋅

⋅

⋅

=

Praca sił ciśnienia (energia potencjalna ciśnienia):

τ

τ

d

u

S

p

d

u

S

p

dA

2

2

2

1

1

1

−

=

Energia potencjalna położenia:

2

2

2

1

1

1

gz

d

u

S

gz

d

u

S

dE

L

L

p

τρ

τρ

−

=

Z

Z

A

A

S

S

A

A

D

D

A

A

Z

Z

A

A

C

C

H

H

O

O

W

W

A

A

N

N

I

I

A

A

E

E

N

N

E

E

R

R

G

G

I

I

I

I

(wzrost energii kinetycznej powoduje jednoczesny spadek

energii potencjalnej położenia i ciśnienia):

dA

dE

dE

p

k

+

=

dl

1

dl

2

u

1

p

1

p

2

1

2

1’

2’

S

1

S

2

u

2

poziom zerowy

z

1

z

2

po podstawieniu i skróceniu przez

τ

d

u

S

⋅

⋅

, ponieważ zachowana jest zasada

ciągłości strugi otrzymuje się:

const

z

g

p

u

z

g

p

u

L

L

=

⋅

+

+

=

⋅

+

+

2

2

2

2

1

1

2

1

2

2

ρ

ρ

/:g

w powyższym równaniu każdy z członów ma wymiar [m

2

/s

2

]

H

z

g

p

g

u

L

=

+

⋅

+

ρ

2

2

natomiast w powyższym równaniu każdy z członów ma wymiar [m]

Z równania tego wynika, że suma trzech wysokości a mianowicie

wysokości odpowiadającej ciśnieniu dynamicznemu

g

u

2

2

, wysokości

odpowiadającej ciśnieniu statycznemu

g

p

L

⋅

ρ

i wysokości niwelacyjnej

(odniesienia)

z

jest wielkością stałą dla jednostki masy strugi w każdym

przekroju przewodu.

lub inaczej

W czasie ustalonego ruchu cieczy doskonałej suma energii kinetycznej,

energii ciśnienia i energii potencjalnej położenia dla jednostki masy

płynącej strugi cieczy jest wielkością stałą.

W większości w praktyce przewody są poziome lub bardzo zbliżone do

poziomu, czyli z

1

=z

2

(człony te opuszcza się w równaniu). Przekształcając dalej

równanie Bernouliego, mnożąc przez

g

⋅

ρ

otrzymuje się:

ρ

⋅

−

=

−

2

2

1

2

2

2

1

u

u

p

p

czyli zwiększenie prędkości spowoduje spadek ciśnienia i odwrotnie.

Gdy natomiast w równaniu

const

z

g

p

g

u

L

=

+

⋅

+

ρ

2

2

opuści się z i pomnoży

obie strony przez

g

⋅

ρ

otrzyma się następujące równanie

const

p

u

=

+

⋅

2

2

ρ

.

Każdy z członów ma wymiar ciśnienia [Pa], zatem otrzymuje się wyrażenie

na ciśnienie całkowite

p

c

, gdzie

2

2

ρ

⋅

u

jest

ciśnieniem dynamicznym

p

d

a

p

jest ciśnieniem statycznym

p

s

.

Stąd prędkość można obliczyć w oparciu o

następujący wzór:

⎥⎦

⎤

⎢⎣

⎡

⋅

=

−

⋅

=

s

m

)

(

ρ

ρ

d

s

c

p

p

p

u

2

2

Objętościowe natężenie przepływu wynosi zatem:

⎥

⎦

⎤

⎢

⎣

⎡

⋅

⋅

=

−

⋅

⋅

=

⋅

=

s

m

)

(

3

ρ

ρ

d

s

c

p

S

p

p

S

u

S

U

2

2

Natomiast masowe natężenie przepływu jest następujące:

⎥⎦

⎤

⎢⎣

⎡

⋅

⋅

=

−

⋅

⋅

=

⋅

⋅

=

s

kg

)

(

d

s

c

p

S

p

p

S

u

S

W

ρ

ρ

ρ

2

2

I

I

N

N

T

T

E

E

R

R

P

P

R

R

E

E

T

T

A

A

C

C

J

J

A

A

G

G

R

R

A

A

F

F

I

I

C

C

Z

Z

N

N

A

A

R

R

Ó

Ó

W

W

N

N

A

A

N

N

I

I

A

A

B

B

E

E

R

R

N

N

O

O

U

U

L

L

I

I

E

E

G

G

O

O

D

D

L

L

A

A

C

C

I

I

E

E

C

C

Z

Z

Y

Y

D

D

O

O

S

S

K

K

O

O

N

N

A

A

Ł

Ł

E

E

J

J

1. Równoległy, poziomy przebieg przewodu w stosunku do poziomu

odniesienia. Przekrój przewodu wzdłuż całej długości jest stały tzn., że

prędkość przepływu też jest stała.

I

I

s

s

t

t

n

n

i

i

e

e

j

j

e

e

z

z

a

a

t

t

e

e

m

m

n

n

i

i

e

e

z

z

m

m

i

i

e

e

n

n

n

n

o

o

ś

ś

ć

ć

w

w

y

y

s

s

o

o

k

k

o

o

ś

ś

c

c

i

i

:

:

o

o

d

d

n

n

i

i

e

e

s

s

i

i

e

e

n

n

i

i

a

a

,

,

c

c

i

i

ś

ś

n

n

i

i

e

e

n

n

i

i

a

a

s

s

t

t

a

a

t

t

y

y

c

c

z

z

n

n

e

e

g

g

o

o

i

i

d

d

y

y

n

n

a

a

m

m

i

i

c

c

z

z

n

n

e

e

g

g

o

o

p

p

r

r

z

z

y

y

w

w

/

/

w

w

p

p

o

o

ł

ł

o

o

ż

ż

e

e

n

n

i

i

u

u

p

p

r

r

z

z

e

e

w

w

o

o

d

d

u

u

.

.

2. Przewód przebiega pod kątem

α w stosunku do poziomu odniesienia.

Przekrój przewodu jest stały.

M

M

i

i

m

m

o

o

z

z

m

m

i

i

e

e

n

n

n

n

o

o

ś

ś

c

c

i

i

w

w

a

a

r

r

t

t

o

o

ś

ś

c

c

i

i

t

t

r

r

z

z

e

e

c

c

h

h

w

w

y

y

s

s

o

o

k

k

o

o

ś

ś

c

c

i

i

i

i

c

c

h

h

s

s

u

u

m

m

a

a

j

j

e

e

s

s

t

t

w

w

i

i

e

e

l

l

k

k

o

o

ś

ś

c

c

i

i

ą

ą

s

s

t

t

a

a

ł

ł

ą

ą

.

.

3. Równoległy, poziomy przebieg przewodu w stosunku do poziomu

odniesienia. Przekrój przewodu zmienny tzn., że prędkości są różne
w różnych przekrojach przewodu.

Z

Z

w

w

i

i

ę

ę

k

k

s

s

z

z

e

e

n

n

i

i

e

e

p

p

r

r

z

z

e

e

k

k

r

r

o

o

j

j

u

u

o

o

z

z

n

n

a

a

c

c

z

z

a

a

z

z

m

m

n

n

i

i

e

e

j

j

s

s

z

z

e

e

n

n

i

i

e

e

p

p

r

r

ę

ę

d

d

k

k

o

o

ś

ś

c

c

i

i

p

p

r

r

z

z

e

e

p

p

ł

ł

y

y

w

w

u

u

t

t

z

z

n

n

.

.

z

z

m

m

n

n

i

i

e

e

j

j

s

s

z

z

e

e

n

n

i

i

e

e

e

e

n

n

e

e

r

r

g

g

i

i

i

i

k

k

i

i

n

n

e

e

t

t

y

y

c

c

z

z

n

n

e

e

j

j

w

w

z

z

r

r

a

a

s

s

t

t

a

a

n

n

a

a

t

t

o

o

m

m

i

i

a

a

s

s

t

t

c

c

i

i

ś

ś

n

n

i

i

e

e

n

n

i

i

e

e

s

s

t

t

a

a

t

t

y

y

c

c

z

z

n

n

e

e

.

.

O

O

d

d

w

w

r

r

o

o

t

t

n

n

i

i

e

e

g

g

d

d

y

y

p

p

r

r

z

z

e

e

k

k

r

r

ó

ó

j

j

z

z

m

m

n

n

i

i

e

e

j

j

s

s

z

z

a

a

s

s

i

i

ę

ę

,

,

w

w

z

z

r

r

a

a

s

s

t

t

a

a

e

e

n

n

e

e

r

r

g

g

i

i

a

a

k

k

i

i

n

n

e

e

t

t

y

y

c

c

z

z

n

n

a

a

c

c

z

z

y

y

l

l

i

i

c

c

i

i

ś

ś

n

n

i

i

e

e

n

n

i

i

e

e

d

d

y

y

n

n

a

a

m

m

i

i

c

c

z

z

n

n

e

e

a

a

s

s

p

p

a

a

d

d

a

a

c

c

i

i

ś

ś

n

n

i

i

e

e

n

n

i

i

e

e

s

s

t

t

a

a

t

t

y

y

c

c

z

z

n

n

e

e

.

.

4.

Przebieg przewodu pod kątem

α w stosunku do poziomu odniesienia.

Przekrój przewodu zmienny tzn., że prędkości są różne w różnych
przekrojach przewodu.

(Interpretacja identyczna jak w przypadku 2 i 3).

R

R

Ó

Ó

W

W

N

N

A

A

N

N

I

I

E

E

B

B

E

E

R

R

N

N

O

O

U

U

L

L

I

I

E

E

G

G

O

O

D

D

L

L

A

A

P

P

Ł

Ł

Y

Y

N

N

Ó

Ó

W

W

R

R

Z

Z

E

E

C

C

Z

Z

Y

Y

W

W

I

I

S

S

T

T

Y

Y

C

C

H

H

C

C

Z

Z

Ę

Ę

Ś

Ś

Ć

Ć

E

E

N

N

E

E

R

R

G

G

I

I

I

I

J

J

E

E

S

S

T

T

T

T

R

R

A

A

C

C

O

O

N

N

A

A

I

I

Z

Z

A

A

M

M

I

I

E

E

N

N

I

I

A

A

N

N

A

A

N

N

A

A

C

C

I

I

E

E

P

P

Ł

Ł

O

O

W

W

y

y

s

s

o

o

k

k

o

o

ś

ś

ć

ć

h

h

e

e

o

o

d

d

p

p

o

o

w

w

i

i

a

a

d

d

a

a

e

e

n

n

e

e

r

r

g

g

i

i

i

i

k

k

i

i

n

n

e

e

t

t

y

y

c

c

z

z

n

n

e

e

j

j

,

,

k

k

t

t

ó

ó

r

r

a

a

j

j

e

e

s

s

t

t

s

s

t

t

a

a

ł

ł

a

a

d

d

l

l

a

a

k

k

a

a

ż

ż

d

d

e

e

g

g

o

o

z

z

p

p

r

r

z

z

e

e

k

k

r

r

o

o

j

j

ó

ó

w

w

(

(

ś

ś

r

r

e

e

d

d

n

n

i

i

c

c

a

a

p

p

r

r

z

z

e

e

w

w

o

o

d

d

u

u

j

j

e

e

s

s

t

t

n

n

i

i

e

e

z

z

m

m

i

i

e

e

n

n

n

n

a

a

)

)

.

.

O

O

b

b

s

s

e

e

r

r

w

w

o

o

w

w

a

a

n

n

e

e

s

s

t

t

r

r

a

a

t

t

y

y

c

c

i

i

ś

ś

n

n

i

i

e

e

n

n

i

i

a

a

t

t

ł

ł

u

u

m

m

a

a

c

c

z

z

y

y

s

s

i

i

ę

ę

o

o

p

p

o

o

r

r

a

a

m

m

i

i

j

j

a

a

k

k

i

i

e

e

m

m

u

u

s

s

i

i

p

p

o

o

k

k

o

o

n

n

a

a

ć

ć

c

c

i

i

e

e

c

c

z

z

w

w

c

c

z

z

a

a

s

s

i

i

e

e

p

p

r

r

z

z

e

e

p

p

ł

ł

y

y

w

w

u

u

.

.

O

O

p

p

o

o

r

r

y

y

t

t

e

e

w

w

y

y

n

n

i

i

k

k

a

a

j

j

ą

ą

z

z

w

w

y

y

s

s

t

t

ę

ę

p

p

o

o

w

w

a

a

n

n

i

i

a

a

t

t

a

a

r

r

c

c

i

i

a

a

w

w

e

e

w

w

n

n

ę

ę

t

t

r

r

z

z

n

n

e

e

g

g

o

o

c

c

i

i

e

e

c

c

z

z

y

y

r

r

z

z

e

e

c

c

z

z

y

y

w

w

i

i

s

s

t

t

y

y

c

c

h

h

j

j

a

a

k

k

r

r

ó

ó

w

w

n

n

i

i

e

e

ż

ż

m

m

o

o

g

g

ą

ą

b

b

y

y

ć

ć

z

z

w

w

i

i

ą

ą

z

z

a

a

n

n

e

e

z

z

n

n

a

a

g

g

ł

ł

ą

ą

z

z

m

m

i

i

a

a

n

n

ą

ą

p

p

r

r

z

z

e

e

k

k

r

r

o

o

j

j

u

u

p

p

r

r

z

z

e

e

w

w

o

o

d

d

u

u

i

i

k

k

i

i

e

e

r

r

u

u

n

n

k

k

u

u

p

p

r

r

z

z

e

e

p

p

ł

ł

y

y

w

w

u

u

,

,

i

i

s

s

t

t

n

n

i

i

e

e

n

n

i

i

e

e

m

m

n

n

a

a

p

p

r

r

z

z

e

e

w

w

o

o

d

d

z

z

i

i

e

e

k

k

u

u

r

r

k

k

ó

ó

w

w

,

,

z

z

a

a

w

w

o

o

r

r

ó

ó

w

w

,

,

z

z

a

a

s

s

u

u

w

w

i

i

t

t

p

p

.

.

.

.

)

,

,

,

,

(

F

F

u

L

d

f

P

η

ρ

=

Δ

⎥

⎦

⎤

⎢

⎣

⎡

Δ

+

⋅

+

+

=

⋅

+

+

2

2

s

m

L

str

L

L

p

z

g

p

u

z

g

p

u

ρ

ρ

ρ

2

2

2

2

1

1

2

1

2

2

lub

[m]

str

L

L

h

z

g

p

g

u

z

g

p

g

u

+

+

⋅

+

=

+

⋅

+

2

2

2

2

1

1

2

1

2

2

ρ

ρ

gdzie:

Δp

str

i h

str

– straty ciśnienia spowodowane oporami przepływu,

K

K

R

R

Y

Y

T

T

E

E

R

R

I

I

U

U

M

M

R

R

E

E

Y

Y

N

N

O

O

L

L

D

D

S

S

A

A

η

ν

η

ρ

d

w

d

u

d

u

L

⋅

=

⋅

=

⋅

⋅

=

Re

Ruch laminarny

Ruch przejściowy

Ruch burzliwy

Re<2100

2100<Re<3000

3000<Re<500000

R

R

O

O

Z

Z

K

K

Ł

Ł

A

A

D

D

P

P

R

R

Ę

Ę

D

D

K

K

O

O

Ś

Ś

C

C

I

I

PROMIEŃ HYDRAULICZNY -

B

S

obwód

ia

powierzchn

r

h

=

=

ŚREDNICA ZASTĘPCZA -

B

S

r

d

h

e

4

4

=

=

Strugi czynnika układają się równolegle do

osi przewodu, rozkład prędkości ma kształt

paraboli. Prędkość maksymalna przypada w

osi przewodu.

u

śr

=0,5 u

max

u

śr

≅

0,8 u

max

Strugi czynnika wirują

w różnych kierunkach,

rozkład prędkości ma

kształt spłaszczonej

krzywej. W środkowej

części przewodu prędkość

pozostaje ta sama, maleje

do zera przy ściankach.

u

śr

≅

0,85 u

max

r. laminarny

r. przejściowy

r. burzliwy

L

L

E

E

P

P

K

K

O

O

Ś

Ś

Ć

Ć

Lepkość płynów rzeczywistych wywołuje opór podczas przesuwania

się cząstek lub warstewek płynu względem siebie. Siły lepkości (siły

tarcia wewnętrznego) występują tylko w czasie ruchu.

S

S

I

I

Ł

Ł

A

A

T

T

A

A

R

R

C

C

I

I

A

A

dA

dx

du

dT

⋅

=

η

stąd

dA

dT

du

dx ⋅

=

η

gdzie:

η - współczynnik lepkości dynamicznej [kg/m·s]=[Pa·s]

1 Poise=1P=0,1 kg/m·s

1cP=0,001 kg/m·s

ν - współczynnik lepkości kinematycznej [m

2

/s]

⎥

⎦

⎤

⎢

⎣

⎡

=

s

m

2

ρ

η

ν

1 Stokes=0,0001 m

2

/s

1cSt=0,01 St

Lepkość dynamiczna cieczy zmniejsza się ze wzrostem temperatury,

praktycznie nie zależy od ciśnienia. Dla gazów lepkość dynamiczna zwiększa

się z temperaturą, gdy są to gazy doskonałe nie zależy od ciśnienia. Lepkość

kinematyczna dla gazów silnie zależy od ciśnienia, dlatego posługujemy się tzw.

zredukowaną lepkością kinematyczną

ν

dx

u

u+du

dA

D

D

Y

Y

N

N

A

A

M

M

I

I

K

K

A

A

P

P

Ł

Ł

Y

Y

N

N

Ó

Ó

W

W

R

R

Z

Z

E

E

C

C

Z

Z

Y

Y

W

W

I

I

S

S

T

T

Y

Y

C

C

H

H

R

R

Ó

Ó

W

W

N

N

A

A

N

N

I

I

E

E

P

P

O

O

I

I

S

S

E

E

U

U

I

I

L

L

L

L

E

E

’

’

A

A

Wyprowadza się w oparciu o równowagę sił działających na element

poruszającego się płynu. Na taki element działają: siła ciężkości, siła parcia

(wywołująca ruch), siła przeciwparcia, siły ściskające element płynu i siła tarcia.

Postać równania jest następująca: W założeniu płyn porusza się

RUCHEM UWARSTWIONYM, CZYLI LAMINARNYM.

L

d

P

U

L

⋅

⋅

Δ

⋅

=

η

π

128

4

zaś prędkość maksymalną, która przy w/w założeniu przypada w osi przewodu

i prędkość średnią można wyliczyć w oparciu o wzory:

L

d

P

u

L

śr

⋅

⋅

Δ

=

η

32

2

L

d

P

u

L

⋅

⋅

Δ

=

η

16

2

max

stąd

2

max

=

śr

u

u

zatem

u

u

⋅

= 2

max

RUCH BURZLIWY

Dla ruchu burzliwego objętościowe natężenie przepływu i prędkość

maksymalną można wyznaczyć w oparciu o wzory:

4

60

49

2

max

d

u

U

⋅

⋅

⋅

=

π

u

u

⋅

≅ 18

,

1

max

RUCH PRZEJŚCIOWY

Natomiast dla przejściowego przepływu płynu w/w wyznacza się w oparu

o podane niżej wzory:

4

60

49

2

max

d

u

U

⋅

⋅

⋅

=

π

u

u

⋅

≅ 25

,

1

max

D

D

Y

Y

N

N

A

A

M

M

I

I

K

K

A

A

P

P

Ł

Ł

Y

Y

N

N

Ó

Ó

W

W

R

R

Z

Z

E

E

C

C

Z

Z

Y

Y

W

W

I

I

S

S

T

T

Y

Y

C

C

H

H

STRATY CIŚNIENIA WYWOŁANE TARCIEM WEWNĘTRZNYM

)

,

,

,

,

(

F

F

u

L

d

f

P

η

ρ

=

Δ

zgodnie z analizą wymiarową

2

Re

- kryterium podobieństwa geometrycznego

Re

- kryterium Reynoldsa

Eu=

- kryterium Eulera

b

e

g

L

Eu

A

d

L

K

d

u d

p

u

ρ

η

ρ

−

⎛ ⎞

= ⎜ ⎟

⎝ ⎠

=

⋅ ⋅

=

Δ

⋅

Na podstawie doświadczeń ustalono, że wykładnik potęgowy b=1, natomiast

wykładnik potęgowy e i współczynnik proporcjonalności A przybierają różne
wartości.

Stąd spadek ciśnienia można wyrazić następująco:

2

2

2

Re

2

2

przy czym

(Re)

e

L u

L u

p

A

d

d

f

ρ

ρ

λ

λ

−

⋅

⋅

Δ =

⋅

⋅ ⋅

= ⋅ ⋅

=

CIŚNIENIE HYDROSTATYCZNE

Różnica ciśnień na dwóch poziomach płynu o gęstości

ρ

L

i odległych

w kierunku pionowym h wynosi:

[Pa]

g

h

p

L

⋅

⋅

=

Δ

ρ

Jeżeli na zwierciadłem panuje ciśnienie p

0

to w dowolnym punkcie cieczy

oddalonym o h od zwierciadła ciśnienie wynosi:

g

h

p

p

L

⋅

⋅

+

=

ρ

0

OPORY TARCIA WEWNĘTRZNEGO:

Spadek ciśnienia płynu w czasie przepływu przez rurę o długości L

i niezmiennej średnicy d, spowodowany oporami tarcia wewnętrznego:

2

2

ρ

λ

⋅

⋅

⋅

=

Δ

u

d

L

p

-

r. Darcy-Weisbacha

gdzie:

λ − współczynnik oporu tarcia wewnętrznego, funkcja liczby Reynoldsa,

a) RUCH LAMINARNY:

Re

64

=

λ

zatem

2

32

d

L

u

p

⋅

⋅

=

Δ

η

-

r. Poiseuille’a

b) RUCH BURZLIWY (rura gładka):

gdy 3·10

3

<Re<10

5

4

Re

3164

,

0

=

λ

-

r. Blasiusa

gdy 3·10

3

<Re<3·10

6

32

,

0

Re

5

,

0

0052

,

0

+

=

λ

-

r. Koo

gdy 10

5

<Re<10

8

237

,

0

Re

221

,

0

0032

,

0

+

=

λ

-

r. Nikuradsego

gdy 10

4

<Re<10

7

2

,

0

Re

184

,

0

=

λ

-

r. Blasiusa

c) RUCH BURZLIWY (rura szorstka):

2

)

72

,

3

lg

2

(

1

k

d

⋅

=

λ

gdzie: k – szorstkość bezwzględna [m],

Oprócz oporów tarcia wewnętrznego wyróżniamy

o

o

p

p

o

o

r

r

y

y

l

l

o

o

k

k

a

a

l

l

n

n

e

e

(

(

z

z

m

m

i

i

a

a

n

n

a

a

k

k

i

i

e

e

r

r

u

u

n

n

k

k

u

u

l

l

u

u

b

b

k

k

s

s

z

z

t

t

a

a

ł

ł

t

t

u

u

g

g

e

e

o

o

m

m

e

e

t

t

r

r

y

y

c

c

z

z

n

n

e

e

g

g

o

o

r

r

u

u

r

r

o

o

c

c

i

i

ą

ą

g

g

u

u

)

), zatem opory sumaryczne

są sumą oporów tarcia wewnętrznego i oporów lokalnych.

2

2

n

n

u

p

ρ

ζ

⋅

Δ =

⋅

ζ - współczynnik oporu lokalnego zależny od rodzaju oporu np. nagłe

przewężenie lub rozszerzenie przewodu, istnienie zaworu na przewodzie,

zmiana kierunku przepływu itp.

Zatem:

2

2

2

2

n

n

L u

u

p

p

d

ρ

ρ

λ

ζ

⋅

⋅

Δ + Δ = ⋅ ⋅

+ Σ ⋅

Z

Z

A

A

D

D

A

A

N

N

I

I

A

A

ZADANIE 1

Przewodem o średnicy wewnętrznej 42mm płynie wodny roztwór
gliceryny o gęstości 1190 kg/m

3

(15

°C). Obliczyć prędkość liniową oraz

objętościowe natężenie przepływu jeśli w ciągu godziny przepływa

6000kg roztworu.

ZADANIE 2

Do rurek wymiennika ciepła przewodem o średnicy wewnętrznej 200
mm dopływa ciecz z prędkością 0,7m/s. W rurkach, które mają średnice

wewnętrzną 14mm prędkość przepływu wynosi 2,8m/s. Obliczyć liczbę
rurek w wymienniku. Gęstość cieczy jest stała.

ZADANIE 3
Rurociąg wygląda następująco:

Średnica D

1

wynosi 0,13m

zaś prędkość przepływu
cieczy u

1

=0,07m/s.

Następnie rurociąg
rozdziela się na dwie nitki
a średnica D

2

wzrasta

dwukrotnie w porównaniu z D

1

. Kolejno rurociąg łączy się w jedną nitkę i

średnica D

3

wynosi 0,64m. Na koniec rurociąg rozdziela się na trzy nitki.

Obliczyć u

2

, u

3

, u

4

i D

4

. Ponadto wiadomo, że gęstość jest stała a

D

4

=18%D

3

’

. UWAGA: S

4

=3S

4

.

ZADANIE 4

W poziomej rurze o średnicy 30mm, w której płynie woda (

ρ

L

=1000

kg/m

3

) panuje ciśnienie statyczne równe 87 mmHg. Całkowite ciśnienie

wynosi 154 mmHg. Wyznaczyć prędkość przepływu wody i objętościowe
natężenie przepływu.

ZADANIE 5

Ciśnienie całkowite w przewodzie o przekroju 250x270mm, którym
płynie gliceryna (

ρ

L

=1261,3 kg/m

3

) wynosi 115 mmHg. Wiedząc, że

objętościowe natężenie przepływu wynosi 0,25 m

3

/s wyznaczyć ciśnienie

statyczne panujące w płynącej glicerynie. Przewód jest poziomy.

D

1

D

2

D

3

D

4

ZADANIE 6

Dany jest poziomy przewód o zmiennym przekroju. Natężenie
objętościowe przepływu wody przez ten przewód wynosi 0,07m

3

/s. W

pierwszej części przewodu gdzie d

1

=250mm ciśnienie statyczne wynosi

1,2 mH

2

O. Wyznaczyć ciśnienie statyczne panujące w drugiej części

przewodu, gdzie d

2

=470mm. Przyjąć gęstość wody równą 1000kg/m

3

.

ZADANIE 7

Oblicz objętościowe natężenie przepływu płynu poruszającego się

ruchem laminarnym w przewodzie o powierzchni przekroju 10cm

2

,

którego prędkość w osi przewodu wynosi u

max

=2cm/s.

ZADANIE 8
Rurociągiem o średnicy 120mm, w temperaturze 30

o

C, ruchem

laminarnym płynie roztwór gliceryny z prędkością średnią 5m/s. Obliczyć
straty ciśnienia spowodowane występowaniem sił tarcia wewnętrznego i
objętościowe natężenie przepływu wiedząc, że lepkość kinematyczna
gliceryny w w/w temperaturze wynosi 5,3·10

-4

m

2

/s, gęstość roztworu

gliceryny jest równa 1190kg/m

3

a długość rurociągu wynosi natomiast

4000mm.