Drgania obwodow RC i RLC id 142 Nieznany

background image

Uniwersytet Wrocławski

Wydział Fizyki i Astronomii



































Opracował:

Andrzej Koźmic

I rok mgr






Wrocław 2010

background image

2

Spis treści:


1. Abstrakt..............................................................................................................................3

2. Wstęp .................................................................................................................................3

3. Drgania obwodu LC ...........................................................................................................3

3.1. Drgania własne układu .................................................................................................3

3.2. Drgania obwodu LC z zewnętrzną siłą elektromotoryczną ...........................................6

4. Drgania obwodu RLC.........................................................................................................9

4.1 Drgania własne obwodu................................................................................................9

4.2 Drgania obwodu RLC z zewnętrzną siłą elektromotoryczną ........................................11

Podsumowanie .....................................................................................................................15

Literatura..............................................................................................................................16

background image

3

1.

Abstrakt

Niniejsza praca jest przeznaczona dla osób, które interesują się oraz chcą zgłębić

swoją wiedzę związaną z obwodami LC i RLC. W tekście znajduje się opis matematyczny

opisywanych obwodów, dlatego zaleca się, aby przed przystąpieniem do lektury, zapoznać się

z podstawowymi metodami rozwiązywania równań różniczkowych.

2. Wstęp

Przed przystąpieniem do mówienia tytułowego zagadnienia, powinniśmy się

zastanowić nad samym tematem pracy, otóż: Jak rozumieć „drgania obwodów”? Osoby, które

miały kiedykolwiek do czynienia z obwodami elektrycznymi wiedzą, że w pracowni nikt

nigdy nie zawiesza opornika na przewodzie przyczepionym do statywu i nie mierzy okresu

drgań tak zbudowanego wahadła. Proponuję jednak, aby to pytanie pozostało bez odpowiedzi,

którą poznamy na końcu.

3. Drgania obwodu LC

3.1. Drgania własne układu

Na początku warto się zastanowić nad układem przedstawionym na rysunku 1.

Widzimy na nim kondensator scharakteryzowany pojemnością C oraz cewkę opisywaną

indukcyjnością L. W obwodzie pomijamy opory pochodzące od przewodów oraz

przyjmujemy, że zaczynamy rozważania w chwili, w której kondensator jest naładowany

ładunkiem początkowym

0

q .







W celu znalezienia funkcji opisującej, jak zmienia się w czasie ładunek na okładkach

kondensatora musimy przypomnieć sobie treść II prawa Kirchhoffa, które mówi, że suma

napięć na wszystkich elementach układu musi dać zero. Ponieważ nasz obwód składa się

z dwóch elementów możemy zapisać równość:

L

C

U

U

=

.

(3.1)

Rys. 1 Schemat obwodu LC

background image

4

Teraz musimy jedynie przypomnieć sobie, jak wyrażamy napięcia na kondensatorze i na

cewce. Otóż:

dt

dI

L

U

C

q

U

L

C

-

=

=

,

.

(3.2)

Jeśli teraz wstawimy wzory (3.2) do równości (3.1) oraz uporządkujemy otrzymamy równane:

0

1

=

+

q

LC

dt

dI

.

(3.3)

Pamiętając, że:

dt

dq

I

=

,

(3.4)

i wstawiając tą zależność do (3.3) otrzymujemy szukane równanie opisujące wartość ładunku

elektrycznego na okładkach kondensatora:

0

1

2

2

=

+

q

LC

dt

q

d

.

(3.5)

Dla ułatwień obliczeń wygodnie jest wprowadzić nową stałą, taką, że:

LC

1

2

0

=

w

,

(3.6)

wielkość

0

w

nazywać będziemy częstością własną układu.

Równanie (3.5) jest równaniem różniczkowym drugiego rodzaju, liniowym, jednorodnym,

dlatego rozwiązania będziemy szukać w postaci wykładniczej, jako:

( )

t

e

t

q

a

=

.

(3.7)

Tę funkcję i jej drugą pochodną wstawiamy do (3.5), co daje równanie algebraiczne:

0

2

0

2

=

+

w

a

,

(3.8)

które ma dwa pierwiastki

0

w

a

i

±

=

. Rozwiązaniem równania (3.5) jest, więc kombinacja

liniowa funkcji wykładniczych, co daje ogólne rozwiązanie w postaci:

( )

t

i

t

i

e

c

e

c

t

q

0

0

2

1

w

w

-

+

=

.

(3.9)

Otrzymane rozwiązanie może być niepokojące ze względu na fizyczny sens funkcji (3.9),

ponieważ pojawia się tam jednostka zespolona i. Dlatego korzystając ze wzoru Eulera

j

j

j

sin

cos

i

e

i

±

=

±

można to rozwiązanie przedstawić w innej postaci:

( )

(

)

(

)

(

) (

)

,

sin

cos

sin

cos

sin

cos

0

2

1

0

2

1

0

0

2

0

0

1

t

c

c

i

t

c

c

t

i

t

c

t

i

t

c

t

q

w

w

w

w

w

w

-

+

+

=

=

-

+

+

=

( )

t

A

t

A

t

q

0

2

0

1

sin

cos

w

w

+

=

.

(3.10)

background image

5

Ostatnia postać jest dobra, bo nie zawiera jednostki urojonej i stałe

2

1

A

i

A

możemy

traktować, jako rzeczywiste:

Â

Î

2

1

, A

A

.

Wyznaczmy teraz wartości stałych

2

1

A

i

A

. W tym celu użyjmy warunków początkowych:

( )

( )

0

0

,

0

0

=

=

dt

dq

q

q

.

(3.11)

Po wykorzystaniu powyższych warunków dostajemy rozwiązanie szczególne równania (3.5):

( )

( )

t

q

t

q

0

0

cos

w

=

.

(3.12)

Jednak wartość ładunku elektrycznego na okładkach kondensatora jest trudno mierzalna i nie

praktyczna, dlatego wygodniej jest zróżniczkować powyższy wzór, aby otrzymać zależność

na wartość natężenia prądu elektrycznego. Pamiętając o zależności (3.4) otrzymujemy:

( )

( )

t

q

t

I

0

0

0

sin

w

w

-

=

,

(3.13)

wygodnie jest przyjąć, że

0

0

0

w

q

I

=

, wówczas równanie (3.13) możemy przepisać w postaci:

( )

( )

.

sin

0

0

t

I

t

I

w

-

=

.

(3.14)

Przeanalizujmy teraz na rysunkach zależności opisane wzorami (3.12) oraz (3.14).

















Analizując wykresy widzimy, że w momencie rozładowywania się kondensatora w układzie

pojawia się przepływ prądu elektrycznego w kierunku zgodnym z ruchem wskazówek zegara.

W momencie, gdy kondensator jest rozładowany w obwodzie możemy zmierzyć maksymalną

wartość natężenia prądu elektrycznego. W następnej fazie prąd jest wytwarzany przez cewkę,

która ładuje kondensator w sposób przeciwny do początkowego. Po czym cykl zaczyna się od

nowa tyle, że w przeciwną stronę. Widzimy również, że wartość natężenia prądu

Rys. 2

a) Wykres ładunku elektrycznego na okładkach kondensatora w funkcji czasu

b) Zależność natężenia prądu elektrycznego w obwodzie od czasu

a)

b)

background image

6

elektrycznego w ciągu czasu T zmienia wartość z dodatniej na ujemną, dlatego mówimy, że

mamy tu do czynienia z przemiennym prądem elektrycznym.

3.2. Drgania obwodu LC z zewnętrzną siłą elektromotoryczną

Teraz

rozpatrzmy

układ

LC,

do

którego

podłączymy

zewnętrzną

siłę

elektromotoryczną, co ilustruje rysunek 3.












Przyjmijmy, że napięcie zewnętrznej siły elektromotorycznej z częstością wymuszającą

w

w

opisane będzie wzorem:

( )

( )

t

U

t

U

w

w

sin

max

=

.

(3.15)

Korzystając z II prawa Kirchhoffa można zapisać równość:

( )

t

U

U

U

L

C

+

=

,

(3.16)

uwzględniając zależności (3.2), (3.4) oraz (3.15) można zapisać równanie różniczkowe

opisujące zmianę ładunku elektrycznego na okładkach kondensatora:

t

U

q

dt

q

d

w

w

w

sin

0

2

0

2

2

=

+

,

(3.17)

gdzie:

L

U

U

LC

max

0

2

0

,

1

=

=

w

.

(3.18)

Jest to równanie liniowe niejednorodne. Wiemy, że rozwiązaniem takiego równania jest suma

równania jednorodnego oraz szczególnego. Rozwiązanie równania jednorodnego jest takie

samo jak równania (3.5), czyli:

( )

(

)

j

w

+

=

t

q

t

q

jed

0

0

cos

.

(3.19)

Natomiast rozwiązania szczególnego równania (3.17) szukamy w rytmie zewnętrznej siły

elektromotorycznej w możliwie najprostszej postaci:

Rys. 3

Schemat obwodu LC z zewnętrzną siłą elektromotoryczną

background image

7

( )

( )

t

h

t

q

w

sz

w

sin

=

.

(3.20)

Stałą h wyznaczamy wstawiając tę funkcję do równania (3.17)

t

U

t

h

t

h

w

w

w

w

w

w

w

w

w

sin

sin

sin

0

2

0

2

=

+

-

,

0

2

0

2

U

h

h

w

=

+

-

w

w

,

skąd

2

2

0

0

w

U

h

w

w

-

=

,

(3.21)

oraz

( )

t

U

t

q

w

w

sz

w

w

w

sin

2

2

0

0

-

=

.

(3.22)

Ogólne rozwiązanie jest postaci:

( )

(

)

t

U

t

q

t

q

w

w

w

w

w

j

w

sin

cos

2

2

0

0

0

0

-

+

+

=

.

(3.23)

Otrzymaliśmy rozwiązanie, które nie można nazwać harmonicznym, gdyż jest to suma dwóch

drgań o różnych częstościach. Niepokojący jest przypadek, gdy

0

w

w

=

w

, gdyż wówczas

w mianowniku drugiego składnika sumy mamy w rezultacie zero, czyli amplituda tego

drgania staje się nieskończona. „Przyjrzyjmy się temu jednak bliżej. Powołując się na wzór

(3.10) możemy zapisać równanie (3.23), jako:

( )

t

U

t

A

t

A

t

q

w

w

w

w

w

w

w

sin

sin

cos

2

2

0

0

0

2

0

1

-

+

+

=

.

(3.24)

Wprowadzając warunki początkowe w najbardziej ogólnej formie:

( )

( )

0

0

0

,

0

I

q

q

q

=

=

&

,

(3.25)

wyliczamy stałe

2

1

A

i

A

:

0

2

2

0

0

0

0

2

0

1

,

w

w

w

w

w

w

w

U

I

A

q

A

-

-

=

=

(3.26)

i wstawiamy do rozwiązania (3.24):

( )

t

U

t

U

I

t

q

t

q

w

w

w

w

w

w

w

w

w

w

w

w

w

w

sin

sin

cos

2

2

0

0

0

0

2

2

0

0

0

0

0

0

-

+

÷÷

ø

ö

çç

è

æ

-

-

+

=

.

Grupujemy wyrazy zawierające osobliwy mianownik:

( )

÷÷

ø

ö

çç

è

æ

-

-

+

+

=

t

t

U

t

I

t

q

t

q

w

w

w

0

0

2

2

0

0

0

0

0

0

0

sin

sin

sin

cos

w

w

w

w

w

w

w

w

w

.

Korzystamy z równości

(

)(

)

w

w

w

w

w

w

w

w

w

+

-

=

-

0

0

2

2

0

:

background image

8

( )

0

sin

sin

0

0

0

0

0

0

0

0

0

sin

cos

w

w

w

w

w

w

w

w

w

w

w

w

-

-

+

-

+

=

w

t

t

w

w

w

w

U

t

I

t

q

t

q

.

Interesuje nas granica rezonansu

0

w

w

®

w

:

( )

( )

0

sin

sin

0

0

0

0

0

0

0

0

0

0

lim

2

sin

cos

lim

w

w

w

w

w

w

w

w

w

w

w

w

w

-

-

-

+

=

=

®

®

w

t

t

rez

w

w

w

w

U

t

I

t

q

t

q

t

q

.

W ostatnim wyrazie rozpoznajemy pochodną funkcji

( )

w

w

w

t

f

sin

=

w punkcie

0

w

w

=

.

Pochodna ta wynosi

2

sin

cos

w

w

w

w

w

t

t

t

d

df

-

=

,

Więc możemy napisać

( )

(

)

t

t

t

U

t

I

t

q

t

q

rez

0

0

0

2

0

0

0

0

0

0

0

sin

cos

2

sin

cos

w

w

w

w

w

w

w

-

-

+

=

.

Grupujemy wyrazy przy cosinusie i sinusie:

( )

t

U

I

t

t

U

q

t

q

rez

0

2

0

0

0

0

0

0

0

0

sin

2

cos

2

w

w

w

w

w

÷÷

ø

ö

çç

è

æ

+

+

÷÷

ø

ö

çç

è

æ

-

=

.

(3.27)”

1

Widzimy, że w przypadku rezonansu amplituda nie staje się od razu nieskończona, ale rośnie

liniowo z czasem, co jest niebezpieczne dla układu. Ponieważ na kondensatorze będzie

utrzymywać się duże napięcie o coraz większej wartości, dla pewnej granicznej wartości

dielektryk będący umieszczony między okładkami kondensatora zacznie zachowywać się jak

przewodnik i przestanie spełniać swoje zadanie, będziemy mieli do czynienia z tzw.

przebiciami na kondensatorze. Sytuację opisaną wzorem (3.27) dobrze obrazuje rysunek 4.

czas

warto

ść

ł

adunku elektrycznego na ok

ładkach

kondensatora

1

Rozumowanie powtórzone za prof. B. Jancewiczem, Mechanika klasyczna – notatki z wykładu 2010 r., s.15

Rys. 4

Wartość ładunku elektrycznego na kondensatorze podczas rezonansu w obwodzie LC

background image

9

4. Drgania obwodu RLC


4.1 Drgania własne obwodu

Teraz proponuję rozpatrzeć przypadek bardziej realny, tzn. do obwodu układu LC

włączymy szeregowo opornik, którego interpretacją może być opór przewodów użytych

w układzie lub rzeczywisty opornik, którego opór jest dużo większy od oporu przewodów

łączących.

Patrząc na rysunek 5, możemy zapisać dla tego układu równość wynikającą z II prawa

Kirchhoffa:

L

R

C

U

U

U

=

+

,

(4.1)

wiedząc, że

IR

U

R

=

oraz korzystając z zależności (3.2) i (3.4) możemy powyższą równość

zapisać, jako:

0

1

2

2

=

+

+

q

LC

dt

dq

L

R

dt

q

d

.

(4.2)

Dla ułatwień obliczeniowych warto jest wprowadzić stałe:

LC

L

R

1

,

2

2

0

=

=

w

b

.

(4.3)

Po ich wprowadzeniu otrzymujemy równanie tożsame z równaniem (4.2):

0

2

2

0

2

2

=

+

+

q

dt

dq

dt

q

d

w

b

.

(4.4)

Mamy do czynienia z równaniem różniczkowym liniowym, jednorodnym, więc rozwiązań

szukamy w postaci (3.7), co daje na równanie algebraiczne:

0

2

2

0

2

=

+

+

w

ba

a

.

(4.5)

Naszym zadaniem jest wyznaczyć

,

a

w tym celu policzmy wyróżnik równania (4.5):

2

0

2

4

4

w

b

-

=

D

.

(4.6)

Rys. 5

Schemat obwodu RLC

background image

10

Przypadek najczęściej spotykany w pracowniach odpowiada wartościom, dla których

0

<

D

,

dlatego zajmijmy się szczegółowo tym przypadkiem.

Korzystając z zależności (4.3) możemy wyznaczyć warunek, dla którego

0

<

D

:

,

4

,

0

1

4

2

2

2

C

L

R

LC

L

R

<

<

-

C

L

R

<

.

(4.7)

Zatem rozwiązaniem równania (4.5) spełniającym warunek (4.7) jest:

2

0

2

2

2

0

2

1

,

w

b

b

a

w

b

b

a

-

+

-

=

-

-

-

=

i

i

.

(4.8)

Teraz możemy zapisać całkę ogólną równania (4.4) jako:

( )

t

t

e

c

e

c

t

q

2

1

2

1

a

a

+

=

.

(4.9)

Wygodnie jest wprowadzić stałą:

2

0

2

2

w

b

w

-

=

,

(4.10)

wówczas rozwiązanie (4.9) możemy zapisać z uwzględnieniem (4.8), jako:

( )

(

)

.

2

1

t

i

t

i

t

e

c

e

c

e

t

q

w

w

b

+

=

-

-

(4.11)

Wiemy, że korzystając z wzoru Eulera można przejść do postaci:

( )

(

)

j

w

b

+

=

-

t

e

q

t

q

t

cos

0

,

(4.12)

gdzie

.

1

2

2

LC

L

R

-

÷

ø

ö

ç

è

æ

=

w

Wyrażenie (4.12) jest jednak niepraktyczne ze względu no to, że opisuję jak zmienia się

ładunek na kondensatorze, dlatego dobrze jest wyznaczyć na jego podstawie jak zmienia się I.

Pamiętając o zależności (3.4) otrzymujemy:

( )

(

)

(

)

[

]

j

w

w

j

w

b

b

+

+

+

-

=

-

t

t

e

q

t

q

t

sin

cos

0

.

(4.13)

Pierwszy składnik w nawiasie jest do pominięcia ze względu na (4.7), możemy zapisać:

( )

(

)

,

sin

0

j

w

w

b

+

-

»

-

t

e

q

t

q

t

(4.14)

a korzystając z warunku

w

0

0

q

I

=

otrzymujemy:

( )

(

)

.

sin

0

j

w

b

+

-

»

-

t

e

I

t

q

t

(4.15)

Rozwiązanie to w sposób graficzny przedstawia rysunek 6.

background image

11


















Na powyższym rysunku widzimy, że wartość natężenia prądu dla

¥

®

t

maleje do

zera, jeśli do układu włączyć szeregowo galwanometr, to obserwowalibyśmy wahania

wskazówki wokół zera na skali z malejącymi wychyleniami.


4.2 Drgania obwodu RLC z zewnętrzną siłą elektromotoryczną

Teraz do naszego układu RLC włączamy szeregowo zewnętrzne źródło napięcia.

W tym przypadku z II prawa Kirchhoffa wynika równość:

e

+

=

+

L

R

C

U

U

U

.

(4.16)

Załóżmy, jak poprzednio, że:

t

w

w

e

e

sin

0

=

,

(4.17)

wówczas otrzymujemy równanie:

czas

Warto

ść

nat

ęż

enia pr

ądu

t

e

I

b

-

0

Rys. 6

Wartość natężenia prądu w układzie RLC

Rys. 7

Schemat układu RLC z zewnętrzną siłą elektromotoryczną

e

background image

12

t

L

q

LC

I

L

R

dt

dI

w

w

e

sin

1

0

=

+

+

,

(4.18)

po zróżniczkowaniu i wykorzystaniu zależności (4.3) mamy:

t

L

I

dt

dI

dt

I

d

w

w

w

w

e

w

b

cos

2

0

2

0

2

2

=

+

+

.

(4.19)

Otrzymaliśmy równanie, które od razu pozwoli nam wyznaczyć, jak zmienia się natężenie

prądu elektrycznego w obwodzie bez zastanawiania się nad wartościami ładunku

elektrycznego. Rozwiązania równania (4.19) będziemy szukać w możliwie najprostszej

postaci:

(

)

j

w

-

=

t

I

I

w

sin

0

.

(4.20)

Musimy tak dobrać stałe

0

I oraz

j

, aby funkcja (4.20) była rozwiązaniem równania (4.19).

W tym celu wyliczmy jej pierwszą i drugą pochodną:

(

)

(

)

.

sin

,

cos

2

0

2

2

0

j

w

w

j

w

w

-

-

=

-

=

t

I

dt

I

d

t

I

dt

dI

w

w

w

w

Teraz funkcję (4.20) oraz jej pochodne wstawmy do równania (4.19), po uporządkowaniu

równania otrzymujemy równość:

(

)

(

)

t

t

R

I

t

L

C

I

w

w

w

w

w

w

e

j

w

j

w

w

w

cos

cos

sin

1

0

0

0

=

-

+

-

÷÷

ø

ö

çç

è

æ

-

,

(4.21)

jeśli wprowadzić stałą

j

a

w

j

w

a

+

=

Þ

-

=

t

t

w

w

, to po wykorzystaniu wzoru na cosinus

sumy kątów możemy zapisać równość (4.21), jako:

( )

( )

( ) ( )

( ) ( )

a

j

e

a

j

e

a

a

w

w

sin

sin

cos

cos

cos

sin

1

0

0

0

0

-

=

+

÷÷

ø

ö

çç

è

æ

-

R

I

L

C

I

w

w

.

(4.22)

Wiemy, że funkcje sinus i cosinus są liniowo niezależne, dlatego równość otrzymamy

wówczas, gdy odpowiednie współczynniki stojące przy funkcjach trygonometrycznych będą

sobie równe.

( )

( )

.

sin

1

,

cos

0

0

0

0

j

e

w

w

j

e

=

÷

ø

ö

ç

è

æ

-

=

C

L

I

R

I

(4.23)

Jeżeli wzory (4.23) podniesiemy do kwadratu i dodamy stronami otrzymamy:

2

0

2

2

2

0

1

e

w

w

=

ú

ú

û

ù

ê

ê

ë

é

÷

ø

ö

ç

è

æ

-

+

C

L

R

I

,

(4.24)

background image

13

po przekształceniu:

2

2

0

0

1 ÷

ø

ö

ç

è

æ

-

+

=

C

L

R

I

w

w

e

.

(4.25)

Jeżeli wielkość znajdującą się w mianowniku zapisać, jako:

2

2

1 ÷

ø

ö

ç

è

æ

-

+

=

C

L

R

Z

w

w

,

(4.26)

wówczas wzór (4.25) możemy zapisać prościej:

Z

I

0

0

e

=

.

(4.27)

Wzór ten jest odpowiednikiem prawa Ohma (które dotyczy obwodu prądu stałego), przy

czym

Z

jest odpowiednikiem oporu. Wielkość

Z

nazywamy impedancją (oporem pozornym,

zawadą).

Jeśli natomiast wzory (4.23) podzielimy stronami otrzymamy warunek na stałą

j

:

( )

R

L

tg

C

w

w

j

1

-

=

.

(4.28)

Wzory (4.26) oraz (4.28) mają łatwą interpretację geometryczną:














Narysujmy w kierunku dodatnim osi odciętych wektor o długości

R

, w dodatnim

kierunku osi rzędnych wektor o długości

L

w

, a ujemnym kierunku wektor

C

w

1

. Wtedy jak

łatwo stwierdzić, długość wypadkowego wektora jest równa impedancji

Z

obwodu, a kąt

między tym wektorem a osią odciętych jest równy przesunięciu fazowemu

j

.

C

w

1

L

w

C

L

w

w

1

-

j

Rys. 8

Interpretacja geometryczna zawady i przesunięcia fazowego

background image

14

Można się jeszcze zastanowić, kiedy

0

I osiąga wartość największą. Najłatwiej jest to

obliczyć korzystając z wzoru (4.27). Widać z niego, że

0

I osiągnie wartość największą

w przypadku, gdy

Z

będzie mieć wartość najmniejszą. Jest tak tylko wtedy, gdy:

,

0

1 =

-

C

L

w

w

(4.29)

wynika stąd, że:

.

1

LC

r

=

w

(4.30)

Wielkość

r

w

nazywamy częstością rezonansową obwodu RLC.

Rysunek 9 przedstawia, w jaki sposób zależy amplituda natężenia prądu w funkcji

częstości zewnętrznej siły elektromotorycznej. Widać z niego, że w przypadku małych

wartości oporów krzywa rezonansowa staje się bardziej strzelista, natomiast dla dużych

oporów staje się rozmyta. Rozpatrywany przypadek jest bardzo ważny zwłaszcza

w radiotechnice, gdyż opisuje schemat działania prostego radia. W przypadku tego urządzenia

źródłem zewnętrznej siły elektromotorycznej jest wektor indukcji magnetycznej B

r

,

pochodzący od fali radiowej. Wartość takiej siły jest ściśle określona przez prawo Faradaya:

t

B

E

rot

-

=

r

r

.

(4.31)
















cz

ęstości

Warto

ść

nat

ęż

enia pr

ądu

3

2

1

R

R

R

<

<

1

R

2

R

3

R

r

w

Rys. 9

Zależność amplitudy natężenia prądu od częstości zewnętrznego źródła

background image

15

Podsumowanie

Niniejsza praca została skierowana do osób, które zaczynają dopiero swoją przygodę

z obwodami prądu zmiennego. Jestem przekonany, że zawarte w niej treści są zrozumiałe i są

dobrym fundamentem do dalszej nauki w tym kierunku.

Na samym początku swojej pracy postawiłem pytanie. Jak rozumieć zwrot: „drgania

obwodów”? Być może, dla niektórych czytelników (zwłaszcza dla tych, którzy z uwagą

śledzili równania), odpowiedź nasuwa się sama. Otóż: otrzymane przeze mnie rozwiązania

równań różniczkowych, jak i one same są odpowiednikiem zapisów, jakie możemy spotkać

podczas zajmowania się matematyką związaną z oscylatorem harmonicznym. Dlatego

właśnie, ze względu na to podobieństwo mówi się o drganiach obwodów elektrycznych.

background image

16

Literatura

• Halliday, Resnick, Podstawy Fizyki 3, Wydawnictwo Naukowe PWN, Warszawa 2007

• Prof. B. Jancewicz, Mechanika klasyczna – notatki z wykładu 2010, WFiA UWr

• Dr hab. R. Kucharczyk, Podstawy fizyki 2 – notatki z wykładu 2008, WFiA UWr

• Rys. 4, 6, 9 wykonane w programie Excel 2003

• Rys. 1, 2,3, 5, 7, 8 pobrane z wykładu Drgania w obwodach RLC i fale

elektromagnetyczne, Politechnika Gdańska 2009


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
Cw2 Stany nieustalone RC RLC id Nieznany
Badanie odbiornikow RLC id 7741 Nieznany (2)
Elementy RLC 1 id 160161 Nieznany
Badanie odbiornikow RLC id 7741 Nieznany (2)
Mostek RLC MT4080 2 id 308095 Nieznany
Cw5 Drganie relaksacyjne id 123 Nieznany
Drgania 4 id 141931 Nieznany
ORZ drgania id 340792 Nieznany
IMIC przyklady drgania id 21180 Nieznany
2005 UI RLC czas id 25392 Nieznany (2)
MF12 drgania id 297511 Nieznany
ARKUSZ GM P1 142 wersja A id 68 Nieznany (2)
stany nieustalone, Politechnika Poznańska, Elektrotechnika, Teoria obwodów, Laboratoria, 12. Stany n
GOTOWE, Politechnika Poznańska, Elektrotechnika, Teoria obwodów, Laboratoria, 12. Stany nieustalone
lop drgania w03 id 273123 Nieznany
drgania belka id 141945 Nieznany
6 RLC mostki cw6 id 612202 Nieznany
!231 UI RLC czas id 504 Nieznany (2)
7 Drgania i fale id 45166 Nieznany

więcej podobnych podstron