Mechanika Płynów
Dr Tomasz Wajman
Zespół Maszyn Wodnych i Mechaniki Płynów
Instytut Maszyn Przepływowych PA
Pokój 110, tel. 42 631 23 60, (24 54)
E-mail: tomasz.wajman@p.lodz.pl
Wirowe i bezwirowe pola prędkości
r
Pole wirowe jest to takie pole, dla którego niezerowa
rot v `" 0
r
jest operacja rotacji wektora pola prędkości.
r
r " × v `" 0
r r
i j k
r
r " " " rëÅ‚ "vy "vx öÅ‚
r
rëÅ‚ "vz rëÅ‚ "vx "vz öÅ‚
"vy
öÅ‚
r
"× v =
ìÅ‚ - ÷Å‚ ìÅ‚ - ÷Å‚
" × v = i + j - + k
ìÅ‚ ÷Å‚
ìÅ‚ ÷Å‚ ìÅ‚ ÷Å‚
"y "z "z "x "x "y
íÅ‚ Å‚Å‚
"x "y "z
íÅ‚ Å‚Å‚ íÅ‚ Å‚Å‚
v v v
vx vy vz
Wirowe pole prędkości `" wiry
r
r r
r
i j k vx = Éy dz -Éz dy
n Ä„" dr
rotn v
r r r
v = É × d r = Éx Éy Éz
vy = Éz dx -Éx dz
n
dx dy dz
vz = Éx dy -Éy dx
z
rotxv = 2Éx
r r
y
rotyv = 2Éy
rot v = 2É
x
rotzv = 2Éz
r
d
v
r
d
É
r
d
É
É
Cyrkulacja prędkości
Cyrkulację obliczamy po krzywej otwartej lub zamkniętej.
Dla krzywej otwartej AB mamy:
B B
r r
“ = Å" d s a" ds
s
+"v +"v
Gdzie vs jest składową styczną.
A A
Dla przypadku płaskiego
rotn v
v
B
n vs
rot v
“ =
“ =
x
x
+"(v dx + vy dy)
+"(v dx + vy dy)
ds
A
dA
Cyrkulacja prędkości po krzywej zamkniętej
Twierdzenie Stokesa
S jest równa strumieniowi rotacji (wirowości)
r r r r
przechodzÄ…cemu przez powierzchniÄ™ A
ograniczonÄ… krzywÄ… S.
+"v Å" d s = +"+"n Å" rot v dA
S A
Ruch bezcryrkulacyjny => ruch bezwirowy
Wirowe i bezwirowe pola prędkości
Pole bezwirowe potencjalne - pole, dla którego rotacja
r
jest równa zero w całej przestrzeni z wyjątkiem izolowanych rot v = 0
punktów lub linii.
y
r r
r
rot v = 2É
É = 0
linie
v
prÄ…du
v
0
0
x
Elementy nie mają prędkości kątowej.
Elementy nie mają prędkości kątowej.
v
Poruszają się po torze bez obrotów wokół własnej osi.
v
Bezwirowość wiąże się z pominięciem lepkości płynu
lepkość odpowiada za wirowość płynu/
Rotacja pola równa zero => pole można przedstawić jako gradient potencjału.
Pole bezwirowe = pole potencjalne
Ruch lokalny płynu
Bryła sztywna ruch postępowy oraz obrotowy.
Płyn ruch postępowy, obrotowy oraz deformacja.
r
v =vi(x, y, z,t)
prędkość bieguna
r
r r
r
z
vP
"r = i " x + j " y + k " z
vWP
P
v
P (x + " x, y + " y, z + " z, t)
"r
B
r
v
vP = vPi (x + " x, y + " y, z + " z, t)
vP = vPi (x + " x, y + " y, z + " z, t)
0
"vi "vi "vi
vPi =vi + " x + " y + " z
y
B biegun "x "y "z
x
r r r
vP =v + vWP
"vx "vx "vx
îÅ‚ Å‚Å‚
ïÅ‚ śł
Prędkość względną punktu P względem bieguna B
ïÅ‚""x "y "z śł
vy "vy "vy śł
r r r
ïÅ‚
vWP = TÅ" " r = Å" " r
ïÅ‚ śł
"x "y "z
ïÅ‚"v "vz "vz śł
z
ïÅ‚ śł
T tensor prędkości względnej
"x "y "z
ïÅ‚ śł
ðÅ‚ ûÅ‚
Tensor prędkości względnej
Tensor prędkości deformacji
(symetryczny)
"vx "vx "vx
îÅ‚ Å‚Å‚
ïÅ‚ śł îÅ‚ "vy "vx 1 ëÅ‚ "vx "vz öÅ‚Å‚Å‚
ëÅ‚ öÅ‚
"vx 1
"y "z
ìÅ‚ ÷Å‚
+ +
ìÅ‚ ÷łśł
ïÅ‚
ìÅ‚ ÷Å‚
ïÅ‚""x
"x 2 "x "y 2 "z "x
íÅ‚ łłśł
íÅ‚ Å‚Å‚
ïÅ‚
vy "vy "vy śł
ïÅ‚ śł
ïÅ‚1 "vy "vx "vy "vy "vz śł
ëÅ‚ öÅ‚ ëÅ‚ öÅ‚
1
T =
ìÅ‚ ÷łśł
S = +
ïÅ‚ śł ïÅ‚2 ìÅ‚ "x + ÷Å‚
ìÅ‚ ÷Å‚ ìÅ‚ ÷Å‚
"x "y "z
"y "y 2 "z "y
íÅ‚ Å‚Å‚ íÅ‚ łłśł
ïÅ‚
ïÅ‚
"vz "vz "vz śł
ïÅ‚ "vy "vz śł
ëÅ‚ öÅ‚
1 "vx "vz 1 "vz
ëÅ‚ öÅ‚
ïÅ‚ śł
ïÅ‚ śł
ìÅ‚ ÷Å‚
ìÅ‚ ÷Å‚
+ +
+ +
ìÅ‚ ÷Å‚
ìÅ‚ ÷Å‚
ïÅ‚ śł
ïÅ‚ śł
ìÅ‚ ÷Å‚
ìÅ‚ ÷Å‚
2 "z "x 2 "z "y "z
" " " " "
íÅ‚ Å‚Å‚
"x "y "z
"x "y "z
íÅ‚ Å‚Å‚
ïÅ‚ śł
ïÅ‚ śł
ðÅ‚ ûÅ‚
ðÅ‚ ûÅ‚
Tensor prędkości obrotu
(antysymetryczny)
T = S + &!
îÅ‚
ëÅ‚ öÅ‚
1 "vx "vy ÷Å‚ 1 "vx "vz
ëÅ‚ öÅ‚Å‚Å‚
ìÅ‚ -
0
ìÅ‚ - ÷Å‚
ïÅ‚ śł
ìÅ‚ ÷Å‚
2 "y "x 2 "z "x
íÅ‚ łłśł
íÅ‚ Å‚Å‚
ïÅ‚
ïÅ‚
"vy "vz
ëÅ‚ öÅ‚ ëÅ‚ öłśł
1 "vx "vy 1
&! = 0
ïÅ‚- ìÅ‚ - ÷Å‚ ìÅ‚ - ÷łśł
ìÅ‚ ÷Å‚ ìÅ‚ ÷Å‚
2 "y "x 2 "z "y
ïÅ‚ íÅ‚ Å‚Å‚ íÅ‚ łłśł
ïÅ‚ śł
"vy "vz
ëÅ‚ öÅ‚
1 "vx "vz 1
ëÅ‚ öÅ‚
r r r r
0 śł
ïÅ‚- ìÅ‚ - ÷Å‚ - ìÅ‚ - ÷Å‚
ìÅ‚ ÷Å‚
&! Å" "r = É × "r =v
2 "z "x 2 "z "y
íÅ‚ Å‚Å‚
wir.e. p. ïÅ‚ śł
íÅ‚ Å‚Å‚
ðÅ‚ ûÅ‚
Prędkość wirowania elementu płynu wokół własnej osi
Ruch lokalny płynu
"vy
"vx "vz
" x, " y, " z
"x "y "z
Prędkości deformacji liniowej elementu płynu
w kierunku osi x, y i z.
"vy
"vx "vz
µx = , µ = , µz =
y
"x "y "z
Prędkości względnej deformacji liniowej
elementu płynu w kierunku osi x, y i z.
elementu płynu w kierunku osi x, y i z.
r
r
µx + µy + µz = " Å"v
îÅ‚ "vy "vx 1 ëÅ‚ "vx "vz öÅ‚Å‚Å‚
ëÅ‚ öÅ‚
"vx 1 Względna prędkość deformacji
ìÅ‚ ÷Å‚
+ +
ìÅ‚ ÷łśł
ïÅ‚
ìÅ‚ ÷Å‚
objętościowej elementu płynu.
"x 2 "x "y 2 "z "x
íÅ‚ łłśł
íÅ‚ Å‚Å‚
ïÅ‚
ïÅ‚1 "vy "vx "vy "vy "vz śł
ëÅ‚ öÅ‚ ëÅ‚ öÅ‚
r 1 r
ìÅ‚ ÷łśł
S Å" "r = + Å" "r
ïÅ‚2 ìÅ‚ "x + ÷Å‚
ìÅ‚ ÷Å‚ ìÅ‚ ÷Å‚
"y "y 2 "z "y
íÅ‚ Å‚Å‚ íÅ‚ łłśł
ïÅ‚
ïÅ‚ "vy "vz śł
ëÅ‚ öÅ‚
1 "vx "vz 1 "vz
ëÅ‚ öÅ‚
ìÅ‚ ÷Å‚
+ +
ìÅ‚ ÷Å‚
ïÅ‚ śł
ìÅ‚ ÷Å‚
2 "z "x 2 "z "y "z
íÅ‚ Å‚Å‚
íÅ‚ Å‚Å‚
ðÅ‚ ûÅ‚
Ruch lokalny płynu
îÅ‚ "vy "vx 1 ëÅ‚ "vx "vz öÅ‚Å‚Å‚
ëÅ‚ öÅ‚
"vx 1
ìÅ‚ ÷Å‚
+ +
ìÅ‚ ÷łśł
ïÅ‚
ìÅ‚ ÷Å‚
"x 2 "x "y 2 "z "x
íÅ‚ łłśł
íÅ‚ Å‚Å‚
ïÅ‚
ïÅ‚1 "vy "vx "vy "vy "vz śł
ëÅ‚ öÅ‚ ëÅ‚ öÅ‚
r 1
"vy
ìÅ‚ ÷łśł r z
S Å" "r = + Å" "r
ïÅ‚2 ìÅ‚ "x + ÷Å‚ vy + "z
ìÅ‚ ÷Å‚ ìÅ‚ ÷Å‚
"y "y 2 "z "y
"z
íÅ‚ Å‚Å‚ íÅ‚ łłśł
ïÅ‚
D P
ïÅ‚ "vy "vz śł
ëÅ‚ öÅ‚
1 "vx "vz 1 "vz
ëÅ‚ öÅ‚
ìÅ‚ ÷Å‚
+ +
ìÅ‚ ÷Å‚
ïÅ‚ śł
ìÅ‚ ÷Å‚
d²
2 "z "x 2 "z "y "z
íÅ‚ Å‚Å‚
íÅ‚ Å‚Å‚
ðÅ‚ ûÅ‚
"r
"z
d²
"vy = "z
dt
"vy
"vy
d²
d²
B
B
" z = " z
" z = " z
"
"y y
C
dt "z
dÄ… "vz
²
" y = " y
dt "y
Åšxy Åšxz
îÅ‚ Å‚Å‚
µx
ïÅ‚ śł
2 2
ïÅ‚Åš
ëÅ‚
"vy "vz Åšyz śł 1 "vi "v öÅ‚
j
dÄ… d²
yx
ìÅ‚ ÷Å‚
ïÅ‚ śł
Sij = +
Åšyz = Åšzy = + = + S = µy
ìÅ‚
ïÅ‚ śł 2 "xj "xi ÷Å‚
dt dt "z "y 2 2
íÅ‚ Å‚Å‚
ïÅ‚Åšzx śł
Åšzy
Zmiana kÄ…ta DBC, deformacji postaciowa µz śł
ïÅ‚
2 2
ðÅ‚ ûÅ‚
"
y
"
v
z
"
y
v
z
+
d
Ä…
Twierdzenie Helmholtza
r r r
z
vP
vP =v + vWP
vWP
P
v
r r r
vWP = TÅ" " r = (S + &!)Å"" r
"r
B
v
0
r r r r r
y
vP = vB + É×"r + S"r
P B
x
x
Prędkość punktu P znajdującego się w elemencie płynu
mo\emy przedstawić jako sumę wektorową
prędkości postępowej bieguna B
plus prędkości względnej wynikającej z obrotu wokół B
i deformacji.
Dynamika
płynów
płynów
Siły powierzchniowe, tensor naprę\eń
r
r
r
pn
Wektor naprężenia
px
z
k
r
r
i
r r r
r
j r r
dAx
r
px ,py ,pz
- i ,- j,-k
n
pn
r
py
r r r r
pn dA - px dAx - py dAy - pz dA = 0
z
dAy
lokalna równowaga sił powierzchniowych
lokalna równowaga sił powierzchniowych
y
y
dA
dAz
r
r r
r
x
n = i nx + j ny + k nz
r
pz
r
r r
r
Å„Å‚
px = i pxx + j Ä + k Ä
xy xz
ôÅ‚
r
r r
Å„Å‚
dAx = dAnx
r
ôÅ‚
r r r r
ôÅ‚dA = dAny
pn = px nx + py ny + pz nz òÅ‚ py = i Ä yx + j pyy + k Ä yz
òÅ‚
y
r
r r
ôÅ‚
r
ôÅ‚dA = dAnz
pz = i Ä + j Ä + k pzz
ôÅ‚
zx zy
ół z ół
Siły powierzchniowe, tensor naprę\eń
r
r r
r
r r r r
Å„Å‚
px = i pxx + j Äxy + k Äxz
pn = px nx + py ny + pz nz
ôÅ‚
r
r r
r
ôÅ‚
py = i Äyx + j pyy + k Äyz
òÅ‚
r
r r
ôÅ‚
r
Å„Å‚
pnx = nx pxx + ny Äyx + nz Äzx
pz = i Äzx + j Äzy + k pzz
ôÅ‚
ół
ôÅ‚
pny = nx Äxy + ny pyy + nz Äzy
òÅ‚
ôÅ‚
îÅ‚ Å‚Å‚
pxx Äyx Äzx
pnz = nx Äxz + ny Äyz + nz pzz
ół
df
śł
p Ä
"= ïÅ‚ Ä
"= ïÅ‚ Äxy pyy Äzy śł
ïÅ‚ śł
r r
ïÅ‚
Äxz Äyz pzz śł
pn = n
Wektor naprężenia ðÅ‚ ûÅ‚
Tensor naprężeń powierzchniowych
można pokazać, że jest to
tensor symetryczny: Äxz = Äzx Äyx = Äxy Äyz = Äzy
Przy braku ruchu płynu (statyka) oraz
pxx = pyy = pzz = p
podczas przepływu płynu nielepkiego
Wyszukiwarka
Podobne podstrony:
Mechanika płynów dzienne energetyka0h Wyklad 6Mechanika płynów dzienne energetyka0h Wyklad 9Mechanika płynów dzienne energetyka0h Wyklad 4Mechanika płynów dzienne energetyka0h Wyklad 8Mechanika płynów dzienne energetyka0h Wyklad 5Mechanika płynów dzienne energetyka0h WykladMechanika płynów dzienne energetyka0h Wyklad 1Mechanika płynów dzienne energetyka0h Wyklad 7Mechanika płynów dzienne energetyka0h Wyklad 2Mechanika płynów na kolosa z wykładówWyklad 12 mechanika plynowMechanika płynów zaliczenie wykładówMEchanika plynów pytania wykladmechanika plynow zagadnienia do egzaminuMechanika płynów sprawozdanie 1Mechanika Płynów Egzamin 2014 Termin 1więcej podobnych podstron