Michał Kozieł , gr. ID-MP-72
Zad. III 28
Dla jakiej długości fali λm przypada maksimum funkcji rozkładu widmowego objętości gęstości zasobu energii promieniowania ελ (λ) = ρT (λ) dla ciała ludzkiego i jaka jest wartość funkcji rozkładu widmowego gęstości strumienia emisji energii promieniowania RT(λm) oraz gęstość strumienia emisji promieniowania RT wiedząc, że stała Stefana Boltzmana
oraz stała Wiena
.
Dane: Obliczyć:
λm=?
RT(λm)=?
RT=?
Wyznaczenie funkcji rozkładu widmowego objętościowej gęstości zasobu energii promieniowania.
Średni zasób energii promieniowania w przedziale całego pola dozwolonych poziomów energetycznych (stopni swobody) ma postać :
- w funkcji długości fali
(λ) =
[
]
- w funkcji częstotliwości
(ν) =
[
]
Elementarny przyrost objętościowej gęstości zasobu ilości oscylatorów w przedziale długości fal od λ do λ+dλ określony jest zależnością
gdzie funkcja rozkładu widmowego objętościowej gęstości zasobu ilości oscylatorów w polu długości fal określona jest związkiem
Uwzględniając związek między długością fali a jej częstotliwością w próżni
otrzymano elementarny przyrost objętościowej gęstości zasobu ilości oscylatorów w przedziale częstotliwości fal od
do
gdzie funkcja rozkładu widmowego objętościowego gęstości zasobu ilości oscylatorów w polu częstotliwości fal określona jest związkiem
Objętościowa gęstość zasobu ilości oscylatorów jest równa:
Funkcja rozkładu widmowego objętościowej gęstości zasobu energii promieniowania w polu długości fal określona jest zależnością
zaś funkcja rozkładu widmowego objętościowej gęstości zasobu ilości oscylatorów w polu częstotliwości fal jest równa
Wyznaczenie objętościowej gęstości zasobu energii promieniowania
Całka funkcji rozkładu widmowego objętościowej gęstości zasobu energii promieniowania określa objętościową gęstość zasobu energii promieniowania
Przyjmując oznaczenie:
otrzymano
Wyznaczenie maksimum funkcji rozkładu widmowego objętościowej gęstości zasobu energii promieniowania
Funkcja rozkładu widmowego objętościowej gęstości zasobu energii promieniowania w polu długości fal określona jest zależnością
Przyrównując pochodną powyższej funkcji po długości fali do zera
Otrzymano równanie
Przyjmując oznaczenie
powyższe równanie przyjmie postać
z którego wyznaczono wartość
Dla tej wartości x funkcja rozkładu widmowego objętościowej gęstości zasobu energii promieniowania osiąga maksimum zaś długość fali osiąga wartość
λ=λm
Prawo przesunięć Wiena
Uwzględniając wyrażenie
dla
otrzymano
stąd
Powyższą zależność definiuje prawo przesunięć Wiena które głosi, że odwrotnie proporcjonalna zależność długości fal λm od temperatury T opisuje ilościowo mechanizm przesuwania się maksimum funkcji rozkładu widmowego objętościowej gęstości zasobu energii promieniowania, wraz ze wzrostem temperatury w kierunku fal krótszych.
Wyznaczenie funkcji rozkładu widmowego gęstości strumienia emisji energii promieniowania
Gęstość strumienia wymiany ilości cząstek gazu określona jest zależnością
Stosując analogię dla fotonów można napisać wyrażenie określające gęstość strumienia wymiany ilości fotonów
Jeżeli w ostatniej zależności w miejsce objętościowej gęstości zasobu ilości fotonów n wstawiamy funkcję rozkładu widmowego objętościowej gęstości zasobu energii promieniowania ελ (λ), to wówczas otrzymamy zamiast gęstości strumienia wymiany (emisji) ilości fotonów
, funkcja rozkładu widmowego gęstości strumienia wymiany (emisji) energii promieniowania w polu długości fal Rλ (λ)
Wyznaczenie gęstości strumienia emisji energii promieniowania
Całkując funkcje rozkładu widmowego gęstości strumienia emisji energii promieniowania w całej przestrzeni pola długości fal
Gdzie stała Stefana Boltzmana
Otrzymano gęstość emisji energii promieniowania
Wyznaczenie długości fali λm odpowiadającej maksimum wartości funkcji rozkładu widmowego objętościowej gęstości zasobu energii promieniowania
λm=
Obliczenie wartości długości fali λm
λm=
=
[m]
Obliczanie wartości maksimum funkcji rozkładu widmowego gęstości strumienia emisji energii promieniowania ciała ludzkiego
Obliczenie wartości gęstości strumienia emisji energii promieniowania ciała ludzkiego
RT
term-2009-III.28 Michał Kozieł , grupa ID-MP-72 mkoziel2@gmail.com