Sprawozdanie
Ćwiczenie nr 44
Pomiar zależności oporu metali i półprzewodników od temperatury
1. Cel ćwiczenia
Celem ćwiczenia jest pomiar oporu elektrycznego metalu(platyny) w funkcji temperatury oraz wyznaczenie temperaturowego współczynnika rezystancji (oporu) metalu.
Przy wykonywaniu ćwiczenia zostały użyte:
-Zasilacz: POWER SUPPLY DF1730SB5A 0-30V/0-5A
-Termometr: YF-160a TYPE-K, dgt=0,1
-Miernik oporu: DIGITA; MULTIMETR 1331, dgt= 2kΩ
2. Wstęp
Model pasmowy składa się z dwóch pasm dozwolonych:
- walencyjnego(podstawowego) - zakres energii jaką posiadają elektrony walencyjne związane z jądrem atomu;
- przewodnictwa - zakres energii jaką posiadają elektrony walencyjne uwolnione z atomu, będące wówczas nośnikami swobodnymi w ciele stałym.
Dolna granica pasma przewodnictwa jest położona wyżej (wyższa energia) niż górna granica pasma walencyjnego (niższa energia).Przerwa energetyczna pomiędzy tymi pasmami jest nazywana pasmem zabronionym.
Żeby w danym materiale mógł płynąć prąd elektryczny muszą istnieć swobodne nośniki - pojawią się one, gdy elektrony z pasma walencyjnego przejdą do pasma przewodnictwa. Musi więc zostać z zewnątrz dostarczona energia co najmniej tak duża, jak przerwa energetyczna)
W przewodnikach nie ma pasma zabronionego (przerwy energetycznej), zaś w półprzewodnikach przerwa energetyczna jest mniejsza niż 2eV, więc swobodne elektrony mogą pojawić się przy dostarczeniu względnie niskiego napięcia zewnętrznego.
Opór przewodników(metali) rośnie wraz ze wzrostem temperatury. W wyższej temperaturze jony sieci krystalicznej drgają mocniej. Wtedy elektrony swobodne, poruszające się w przewodniku ruchem uporządkowanym, doznają więcej zderzeń z jonami i ich ruch jest bardziej utrudniony.
W przypadku półprzewodników, opór maleje wraz ze wzrostem temperatury. W miarę wzrostu temperatury półprzewodnika zwiększa się energia ruchu cieplnego elektronów, dzięki czemu niektóre z nich mogą uzyskać energię wystarczającą do przejścia do pasma przewodnictwa. Ze wzrostem temperatury zwiększa się łączna liczba elektronów swobodnych i maleje opór elektryczny półprzewodnika.
3. Pomiary
t | RPt | ∆RPt | ∆t | |
---|---|---|---|---|
[] | [kΩ] | [kΩ] | [] | |
1 | 23,9 | 0,109 | 0,0023 | 0,18 |
2 | 29 | 0,111 | 0,0023 | 0,2 |
3 | 34 | 0,114 | 0,0023 | 0,21 |
4 | 39 | 0,115 | 0,0023 | 0,22 |
5 | 44 | 0,117 | 0,0023 | 0,24 |
6 | 49 | 0,119 | 0,0023 | 0,25 |
7 | 54 | 0,121 | 0,0023 | 0,27 |
8 | 59 | 0,123 | 0,0023 | 0,3 |
9 | 64 | 0,125 | 0,0025 | 0,3 |
10 | 69 | 0,127 | 0,0023 | 0,31 |
11 | 74 | 0,128 | 0,003 | 0,33 |
12 | 79 | 0,130 | 0,0023 | 0,41 |
13 | 84 | 0,132 | 0,0023 | 0,42 |
14 | 89 | 0,134 | 0,0023 | 0,4 |
R=±(0, 2%rtg+0, 1%dgt)= ±(0,002rtg + 0,002)
dgt= 2kΩ
R1= 0,002∙0,109 + 0,001∙2 = 0,002218 ≈ 0,0023 kΩ
R2=0,00222 ≈ 0,0023 kΩ
R3=0,002228 ≈ 0,0023 kΩ
R4=0,00223 ≈ 0,0023 kΩ
R5=0,002234 ≈ 0,0023 kΩ
R6=0,002238 ≈ 0,0023 kΩ
R7=0,002242 ≈ 0,0023 kΩ
R8=0,002246 ≈ 0,0023 kΩ
R9=0,0025 kΩ
R10=0,002254 ≈ 0,0023 kΩ
R11=0,002256 ≈ 0,0023 kΩ
R12=0,0026 ≈ 0,003 kΩ
R13=0,002264 ≈ 0,0023 kΩ
R14=0,002268 ≈ 0,0023 kΩ
t=±(0, 3%rtg+1dgt)= ±(0, 003rtg + 0, 1)
dgt=0,1
t1 =0,1717 ≈ 0,18
t2 =0,187 ≈ 0,2
t3 =0,202 ≈0,21
t4 =0,217 ≈0,22
t5 =0,232≈ 0,24
t6 =0,247 ≈ 0,25
t7 =0,262 ≈ 0,27
t8 =0,277 ≈0,3
t9 =0,292 ≈0,3
t10 =0,307≈ 0,31
t11 =0,322 ≈ 0,33
t12 =0,337 ≈ 0,34
t13 =0,352 ≈ 0,36
t14 =0,367 ≈ 0,4
4. Wyznaczenie a, a, b, b prostej y=ax+b
Z programu Regresja:
a= 3,783∙ 10-4 = 378,3 ∙ 10-6 ≈378 ∙ 10-6
a= 4,963∙10-6 ≈5 ∙ 10-6
b=0,1004 = 1004∙ 10-4 [kΩ]
b=2,977 ∙ 10-4 ≈ 3∙10-4 [kΩ]
y=(378±5)∙10-6x + (1004±3)∙10-4
5.Wyznaczenie temperaturowego współczynnika oporu α
Rm(t)=R0(1+α∙t) = R0 + R0∙α∙t
a= R0∙ α
b= R0
α=$\ \frac{\text{\ a}}{R}_{0}$= $\frac{a}{b}$
α=$\frac{378\ \bullet \ 10^{- 6}}{1004 \bullet \ 10^{- 4}}$ = 0,0037649 ≈ 376,5 ∙10-5
6.Wyznaczanie niepewności względnej $\frac{\alpha}{\alpha}$
$\alpha = \left| \frac{\partial\frac{a}{b}}{\partial a} \right| \bullet a + \left| \frac{\partial\frac{a}{b}}{\partial b} \right| \bullet b$ = $\left| \frac{1}{b} \right| \bullet a + \left| - \frac{a}{b^{2}} \right| \bullet b$ = $\left| \frac{1}{1004 \bullet \ 10^{- 4}} \right| \bullet 5 \bullet 10^{- 6} + \left| - \frac{378\ \bullet \ 10^{- 6}}{\left( 1004 \bullet \ 10^{- 4} \right)^{2}} \right| \bullet 3 \bullet 10^{- 4}$
α = 5,093 ∙10-5 ≈ 5,1 ∙10-5
Niepewność względna:
$\frac{\alpha}{\alpha} \bullet 100\% = = \frac{5,1{\bullet 10}^{- 5}}{376,5\ \bullet 10^{- 5}\ \ } \bullet 100\% =$ 0,0135•100% =1, 35%
6.Wyniki
R1=(0,109±0,0023) kΩ R8= (0,123±0,0023) kΩ
R2=(0,111±0,0023) kΩ R9= (0,125±0,0023) kΩ
R3=(0,114±0,0023) kΩ R10=(0,127±0,0023) kΩ
R4= (0,115±0,0023) kΩ R11=(0,128±0,003) kΩ
R5=(0,117±0,0023) kΩ R12=(0,13±0,0023) kΩ
R6=(0,119±0,0023) kΩ R13=(0,132±0,0023) kΩ
R7=(0,121±0,0023) kΩ R14=(0,134±0,0023) kΩ
a= (378±5)∙10-6
b=(1004±3)∙10-4 [kΩ]
α =(376,5±5,1 )10-5 =(3,765±0,051 )10-3 .
$\frac{\alpha}{\alpha}\ $=1, 35%
7.Wnioski
Wyniki otrzymane w doświadczeniu potwierdzają wzrost rezystancji metali (w tym przypadku platyny) wraz ze wzrostem temperatury. Opór platyny rósł liniowo wraz ze wzrostem temperatury.
Wyznaczony temperaturowy współczynnik rezystancji platyny dla temp. t0=23,9 wyniósł α =(3,765±0,051 )10-3 . Według danych tablicowych temperaturowy współczynnik oporu platyny dla t=20 wynosi αPt=3,9 ∙ 10-3 . Różnica w wartości współczynnika może wynikać z z różnych temperatur odniesienia .
Na błędy pomiaru mogły wpłynąć: opory przewodów i połączeń, opóźnienie odczytu rezystancji względem odczytu temperatury.